авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ  БИБЛИОТЕКА

АВТОРЕФЕРАТЫ КАНДИДАТСКИХ, ДОКТОРСКИХ ДИССЕРТАЦИЙ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ

Виктор александрович энергетическая зависимость полного выхода запаздывающих нейтронов и кумулятивных выходов их ядер-предшественников при делении ядер 233u, 236 u, 238u и 239pu нейтронами

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ФИЗИКО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ

имени А.И. ЛЕЙПУНСКОГО

На правах рукописи

УДК 539.173.84

РОЩЕНКО ВИКТОР АЛЕКСАНДРОВИЧ

ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЗАВИСИМОСТЬ ПОЛНОГО ВЫХОДА

ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ И КУМУЛЯТИВНЫХ ВЫХОДОВ

ИХ ЯДЕР-ПРЕДШЕСТВЕННИКОВ ПРИ ДЕЛЕНИИ

ЯДЕР 233U, 236

U, 238U И 239Pu НЕЙТРОНАМИ Специальность: 01.04.01 – Приборы и методы экспериментальной физики.

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Обнинск – 2009 2

Работа выполнена в Государственном научном центре Российской Федерации – Физико-энергетическом институте имени А. И. Лейпунского.

Научный руководитель:

кандидат физико-математических наук Пиксайкин Владимир Михайлович

Ведущая организация:

Объединенный институт ядерных исследований, г. Дубна.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук Кухарчук Олег Филаретович кандидат физико-математических наук Щербаков Олег Алексеевич

Защита состоится «_» _ 2009 года в _ часов на заседании диссертационного совета Д 201.003.01 при ГНЦ РФ-ФЭИ в конференц-зале по адресу: 249033, г. Обнинск, Калужской обл., пл. Бондаренко, д. 1.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ГНЦ РФ ФЭИ.

Автореферат разослан «»_200года

Ученый секретарь диссертационного совета Д 201.003. доктор технических наук Прохоров Ю.А.

Общая характеристика работы

Актуальность работы Фундаментальная роль запаздывающих нейтронов (ЗН), которую они представляют для безопасного управления и кинетики ядерных энергетических установок хорошо известна благодаря богатому накопленному практическому опыту тысяч экспериментальных и промышленных установок по всему миру.

Только благодаря ЗН оказалось возможным управлять цепной реакцией деле ния и создать современную атомную энергетику. Для оценки влияния запазды вающих нейтронов деления на характеристики ядерных реакторов требуется как можно более точное знание ядерно-физических данных для запаздывающих нейтронов. C точки зрения безопасной эксплуатации ядерных реакторов наибо лее важными характеристиками процесса испускания запаздывающих нейтро нов являются: абсолютный полный выход запаздывающих нейтронов, времен ные характеристики процесса эмиссии запаздывающих нейтронов, энергетиче ские спектры запаздывающих нейтронов. Несмотря на большие усилия, на правленные на изучение запаздывающих нейтронов, на момент постановки ра боты все еще существовали значительные неопределенности в указанных выше ядерно-физических данных даже для основных топливных изотопов, что при водит к необходимости их уточнения [1]. Согласно рекомендациям подгруппы по запаздывающим нейтронам (SG6, NEA/OECD) [2], организованной в рамках секции по ядерным данным МАГАТЭ, актуальными оставались измерения данных об энергетической зависимости полного выхода ЗН при делении Uв диапазоне энергий нейтронов от 1,2 до 5 МэВ и при делении Pu нейтронами с энергиями от 2,5310-8 до 5 МэВ. Так, неопределенность в данных по полному выходу запаздывающих нейтронов при делении ядер U быстрыми нейтрона ми составляла больше 10 %. Кроме того, экспериментальные данные о полном выходе запаздывающих нейтронов для ядра 238U значительно отличаются от ре зультатов, полученных в рамках метода суммирования, основанного на исполь зовании данных по выходам продуктов деления и вероятности эмиссии запаз дывающих нейтронов отдельными ядрами–предшественниками.

Задача по созданию более полной базы данных по запаздывающим ней тронам приобретает все большую актуальность в связи с развитием таких об ластей ядерной технологии как трансмутация ядерных отходов и создания пер спективных реакторов нового поколения. Обращение с радиоактивными отхо дами является одной из ключевых проблем, возникающих при рассмотрении перспектив развития ядерной энергетики. В настоящее время рассматриваются несколько ядерных технологических процессов, которые могли бы лечь в осно ву технологии трансмутации радионуклидов. Среди них наиболее перспектив ными являются процессы, связанные с использованием ядерных реакторов, а также подкритических систем на основе ускорителей с высокими потоками нейтронов, генерируемых в ядерной реакции заряженных частиц, например, со свинцо-висмутовой мишенью. Последняя концепция мало отличается от реак торной, за исключением того, что здесь вместо реактора может быть использо вана подкритическая сборка, работающая на тепловых или быстрых нейтронах, и управляемая ускорителем. В программах развития ядерной энергетики зна чительное место отводится разработке новых ядерных реакторов, характери зующихся более жестким спектром нейтронов, сложным составом топлива, а также возможностью использования для трансмутации ядерных отходов. Безо пасность и эффективная эксплуатация таких реакторов выдвигают повышенные требования к ядерно-физическим данным, используемым в реакторной практи ке, включая и базу данных по запаздывающим нейтронам.

Результаты, полученные в рамках метода суммирования, свидетельству ют о том, что существуют значительные расхождения в кумулятивных выходах предшественников ЗН, которые, в свою очередь, зависят от принятой модели распределения ядерного заряда в процессе деления. Прямые измерения энерге тической зависимости кумулятивных выходов предшественников ЗН помогут улучшить состояние базы данных по ЗН, особенно для нуклидов, не имеющих экспериментально подтвержденных значений. Таким образом, несмотря на привлекательность метода суммирования, для его использования необходимы вспомогательные данные: энергетическая зависимость кумулятивных выходов предшественников ЗН, для получения которой, в свою очередь, требуется более точное знание модели распределения ядерного заряда при делении ядер ней тронами.



Цель работы.

Измерение временной зависимости интенсивности ЗН при делении Uи Pu нейтронами в диапазоне энергий 2,85 эВ – 5 МэВ и делении изотопов ура на 236U, 238U нейтронами в диапазоне энергий 1 – 5 МэВ.

Измерение энергетической зависимости абсолютных полных выходов ЗН при делении 233U и 239Pu нейтронами в диапазоне энергий 0,5 – 5 МэВ и делении изотопов урана 236U, 238U нейтронами в диапазоне энергий 1 – 5 МэВ.

Определение кумулятивных выходов ядер-предшественников ЗН на ос нове измеренных данных по временной зависимости интенсивности ЗН и по л 233 ного выхода ЗН при делении Uи Pu нейтронами в диапазоне энергий 236 2,85 эВ – 5 МэВ и делении изотопов урана U нейтронами в диапазоне U, энергий 1 – 5 МэВ.

Провести оценку наиболее вероятных зарядов продуктов деления в от дельных изобарических цепочках.

Основные задачи.

Проведение эксперимента по измерению временной зависимости спада интенсивности ЗН с высокой статистической точностью при делении Uи 239 Pu нейтронами с энергией 2,85 эВ – 5 МэВ и делении изотопов урана U, U нейтронами с энергией 1 – 5 МэВ. Проведение эксперимента по измере нию полного выхода ЗН при делении 233U и 239Pu нейтронами с энергией 0,5 – МэВ и делении изотопов урана 236U, 238U нейтронами с энергией 1 – 5 МэВ. Оп ределение энергетической зависимости наиболее вероятного заряда в изобари ческих цепочках с массовыми числами А: 87 – 89, 91, 93, 94, 95, 137 – 140 при 235 делении Uи Pu нейтронами в диапазоне энергий первичных нейтронов 2,85 эВ – 1,2 МэВ.

Научная новизна.

1. Впервые получена энергетическая зависимость полного выхода ЗН при делении U нейтронами с энергией 1 – 5 МэВ. До настоящего времени было проведено лишь одно измерение на быстрых нейтронах А.Н. Гудковым и др. [3] и выполнены три оценки: Брэди [4], Татл [5] и ENDF\B-VII [6].

2. Энергетическая зависимость полного выхода ЗН при делении U, U и 239Pu нейтронами в диапазоне энергий первичных нейтронов от 0,5 (или порога) – до 5 МэВ получена с погрешностью менее 4 %, что в 1,5 – 2 раза превышает точность, заявленную в других работах.

3. Впервые получена энергетическая зависимость кумулятивных выхо дов предшественников ЗН: 87Br, 88Br, 89Br, 91Br, 93Kr, 94Rb, 95Rb, 137I, 138I, 139I, 140I 233 при делении Uи Pu нейтронами с энергией 2,85 эВ – 5 МэВ и делении изотопов урана 236U, 238U нейтронами с энергией 1 – 5 МэВ.

4. Впервые получена энергетическая зависимость наиболее вероятного заряда в изобарических цепочках с массовыми числами А: 87 – 89, 91, 93, 94, 235 95, 137 – 140 при делении Uи Pu нейтронами в диапазоне энергий от 2,85 эВ – до 1,2 МэВ.

Практическая значимость работы определяется потребностями в уточненных данных по ЗН и выходах продуктов деления при разработке и эксплуатации ядерных реакторов, а также обращении с отработанным ядерным топливом при его трансмутации в реакторах и ускорительно-управляемых системах. Инфор мация о полных выходах ЗН также важна для построения систематики характе ристик ЗН для оценки данных по ЗН для нуклидов, не измерявшихся ранее.

Данные по наиболее вероятному заряду необходимы для развития теоретиче ских моделей распределения ядерного заряда в процессе деления ядер нейтро нами.

Результаты и основные положения, выносимые на защиту.

Метод определения наиболее вероятного заряда продуктов деления на основе измерения временных характеристик ЗН.

Метод определения абсолютной скорости реакции деления в образце.

Энергетическая зависимость полного выхода ЗН при делении Uи Pu нейтронами с энергией 0,5 – 5 МэВ.

Энергетическая зависимость полного выхода ЗН при делении Uи U нейтронами с энергией 1 – 5 МэВ.

Энергетическая зависимость кумулятивных выходов ядер предшественников ЗН 87Br, 88Br, 89Br, 91Br, 93Kr, 94Rb, 95Rb, 137I, I, 139I, 140I при делении 233U и 239Pu нейтронами с энергией (2,8510-6 – 5) МэВ.

Энергетическая зависимость кумулятивных выходов ядер предшественников ЗН 87Br, 88Br, 89Br, 91Br, 93Kr, 94Rb, 95Rb, 137I, I, 139I, 140I при делении 236U, 238U нейтронами с энергией (1 – 5) МэВ.

Энергетическая зависимость наиболее вероятного заряда в отдельных изобарических цепочках с массовыми числами А = 87, 88, 89, 91, 93, 94, 137, U и 239Pu 138, 139, 140 после испускания мгновенных нейтронов при делении нейтронами с энергией 2,85 эВ – 1,2 МэВ.

Личный вклад автора.

Автор непосредственно участвовал в разработке экспериментальных мето дов измерения характеристик запаздывающих нейтронов и в проведении экспе риментов. Преобладающий вклад автор внес в работу по обработке измеренных экспериментальных данных. Им были разработаны алгоритмы расчетов скоро стей реакции в исследуемых образцах и делящихся слоях камер деления, кото рые были реализованы на основе метода Монте Карло. Для определения энер гетической зависимости распределения наиболее вероятного заряда продуктов деления на основе экспериментальных данных о временных характеристиках ЗН, лично автором была разработана процедура, позволяющая выделить вклад 11-ти отдельных предшественников ЗН в полный выход ЗН. Автор активно участвовал в обсуждениях полученных результатов и подготовке материалов к опубликованию.

Публикации.

По теме диссертации опубликовано 19 печатных работ: 12 статей в рефе рируемых журналах и 7 докладов на международных конференциях.

Структура и объем диссертации.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка ис пользуемых источников. Содержание работы изложено на 206 страницах, включая 52 рисунка и 36 таблиц. Список используемых источников состоит из 143-х наименований.

Содержание работы.

Во введении диссертации обоснована актуальность и практическая значи мость выполненной работы. Проведен обзор экспериментов по измерению вре менных характеристик ЗН и полных выходов ЗН. Кратко охарактеризованы ме тоды измерений характеристик ЗН, использованные в различных эксперимен тах, а также приведены результаты этих измерений. На основе проведенного анализа современного состояния данных о характеристиках ЗН сформулирова на задача, которая, с одной стороны, включает в себя проведение измерений относительных выходов ЗН и периодов полураспада их предшественников при 233 236 238 делении Uи Pu моноэнергетическими нейтронами. С другой U, U, стороны, она заключается в исследовании энергетической зависимости наибо U и 239Pu нейтронами.





лее вероятного заряда при делении В первой главе дается краткое теоретическое описание явления эмиссии запаздывающих нейтронов.

Во второй главе описан метод измерения относительных выходов ЗН и пе риодов полураспада их предшественников, а также полного выхода ЗН при де лении ядер моноэнергетическими нейтронами. Дается описание эксперимен тальной установки и основных ее элементов: источника нейтронов, пневмати ческой системы транспортировки образцов, детектора нейтронов, мониторов потока нейтронов электронной аппаратуры и геометрии опыта. Представлена процедура измерения зависимости от времени интенсивности ЗН.

Метод измерения абсолютного полного выхода и временных характери стик явления эмиссии запаздывающих нейтронов деления заключается в облу чении исследуемого образца нейтронами и последующим измерением кривой спада их интенсивности [7].

Схема экспериментальной установки приведена на рисунке 1. Установка размещена на ионопроводе электростатического ускорителя КГ-2,5.

Рисунок 1 - Схема расположения основных элементов экспериментальной установки в зале ускорителя КГ-2,5;

а) – геометрия эксперимента: М – мишень ускорителя, КД1 и КД2 – камеры деления, Б – «длинный» счетчик, ПК1 и ПК2– пневматические клапана;

ДП1 и ДП2 – датчики положения образца;

б) – 4-детектор нейтронов: 1 кадмиевый экран, 2 порошок карбида бора, 3 борированный полиэтилен, 4 борные счетчики (СНМ-11), 5 полиэтилен, 6 канал для перемещения образца, 7 контейнер с де лящимся веществом.

В качестве источников моноэнергетических нейтронов в эксперименте ис пользуются две ядерные реакции, идущие на тритиевых и дейтериевых мише нях под действием пучков протонов и дейтронов электростатического ускори теля КГ-2,5. Реакция T(p, n)3He используется в качестве источника моноэнерге тических нейтронов в интервале энергий от 0,37 до 1,2 МэВ. В области от 3, до 5 МэВ моноэнергетические нейтроны генерируются в реакции D(d, n)3He.

Поток эпитепловых нейтронов был получен с помощью полиэтиленового куба со стороной ~ 20 см, размещенного на мишени ускорителя, в котором замедля лись нейтроны из реакции T(p, n)3He.

Образцы 238U и 239Pu изготовлены из металла. Образцы U и 236U изготов лены из порошка U3O8. Исследуемые образцы были упакованы в герметичные капсулы из нержавеющей стали толщиной 0,3 мм, которые в свою очередь по мещались в контейнеры из титана.

Перемещение образца с позиции облучения в детектор нейтронов осущест вляется с помощью пневматического устройства. Пневмопровод представляет собой тонкостенную нержавеющую трубку с внешним диаметром 11 и толщи ной стенки 0,3 мм.

Управление направлением движения образца осуществляется двумя элек тромагнитными клапанами ПК1 и ПК2. Время перемещения образца ~ 150 мс, что сравнимо с периодом полураспада наиболее короткоживущих предшест венников 6-й группы запаздывающих нейтронов. Для определения местополо жения образца использовались две пары светодиод-фотодиод, установленных на пневмопроводе в месте положения образца около нейтронной мишени и в детекторе нейтронов. Использование данной конфигурации позволило устра нить сбои в работе системы, связанные с радиационным повреждением диодов при облучении их интенсивными потоками -квантов.

Основным регистрирующим элементом детектора был выбран борный счетчик СНМ-11, имеющий низкую чувствительность к -лучам. Детектор представляет собой сборку из 30-ти счетчиков, распределенных в полиэтилено вом замедлителе в виде трех концентрических окружностей с радиусами 53, и 110 мм. Внутреннее кольцо содержит шесть борных счетчиков, среднее и внешнее кольца по 12 счетчиков каждое. Внешний диаметр замедлителя ра вен 400 мм, длина 300 мм. Счетчики работают в пропорциональном режиме, при напряжении 650 В. В центре детектора имеется канал диаметром 36 мм, предназначенный для установки исследуемого образца. Блок замедлителя ок ружен защитой из карбида бора, кадмия и борированного полиэтилена. Конст рукция детектора нейтронов приведена на рисунке 1.

Предполагая, что испусканию запаздывающего нейтрона предшествует только один -распад, скорость счета ЗН как функция времени при облучении делящегося образца можно представить следующим выражением:

N t A ai exp i t, k (1) i где ai, i - относительный выход и постоянная распада i-й группы ЗН, величина А характеризует скорость образования предшественников ЗН во время облуче ния. Выражение (1) позволяет представить в аналитическом виде аппаратурную временную зависимость спада активности ЗН. Полное число ЗН N tk, зареги стрированных во временном канале анализатора tk длительностью tk, имеет вид:

n N tk A Ti i exp i tk 1 exp i tk B tk, a (2) i i где N(tk) – число отсчетов, зарегистрированных детектором нейтронов во вре менном канале tk длительностью tk;

A – активность насыщения, B – интен сивность нейтронного фона, i и ai – константа распада и относительный выход для i-ой группы запаздывающих нейтронов;

n – число групп запаздывающих нейтронов.

Сомножитель 1 exp N i Tn Ti 1 exp i tirr N exp i T 1 exp i T 1 exp i T представляет собой выражение, учитывающее историю облучения, которое включает в себя такие параметры эксперимента, как число циклов облучения N, период одного цикла измерений Т и время облучения tirr в цикле;

A =nf Nf d, где n – эффективность детектора нейтронов;

f – сечение деления, – поток нейтронов, Nf – число атомов исследуемого делящегося нуклида, d – полный выход запаздывающих нейтронов на один акт деления.

В настоящей работе для получения полных выходов ЗН были использо ваны два метода, основанных на использовании выражения (2) для моделиро вания временной зависимости интенсивности ЗН из образца после его облуче ния хорошо известным потоком моноэнергетических нейтронов. Первый метод был основан на использовании суммарного количества отсчетов N(tk), регист рируемых детектором нейтронов во временном канале tk длительностью (t2 – t1), а также временных параметров ЗН (ai, Ti), получаемых из анализа кривых спада интенсивности ЗН:

t2 N (tk ) B t2 t t1 d, (3) ai n Rs Ti exp i tk 1 exp i tk i i 1 N 1 e N i T, Ti (1 e i tirr ) e i T i T i T 1 e (1 e ) A =n f Nf d, где Rs – скорость реакции.

Во втором методе (известном как «экстраполяция к нулю») использова лась информация об активности насыщения запаздывающих нейтронов, полу чаемая при обработке кривых спада интенсивности запаздывающих нейтронов:

A d, (4) n Rs В измерениях полного выхода ЗН при делении тяжелых ядер нейтронами необходима информация об абсолютной величине потока первичных нейтро нов, проходящего через исследуемый образец. В настоящей работе для получе ния такой информации служили две камеры деления, установленные на оси пучка перед исследуемым образцом и позади, см. рисунок 1. Контроль стабиль ности потока нейтронов осуществлялся с помощью мониторов нейтронного по тока и интегратора тока ионов. В качестве монитора служил «длинный» счет чик (см. рисунок 1.), изготовленный на основе борного счетчика СНМ-11. От ношение показаний длинного счетчика и интегратора тока, пропорциональное выходу нейтронов из мишени ускорителя, использовалось для оценки механи ческого состояния мишени.

Ионизационные камеры деления были изготовлены из тонкой нержавею щей стали. Подложки делящегося вещества и электроды камеры деления вы полнены из алюминия толщиной 0,3 и диаметром 20 мм. Расстояние между электродами в камерах деления составляло 3 мм. В качестве делящегося веще ства использовались слои из двуокиси нептуния и плутония толщиной 100 г/см2. Для уменьшения эффектов рассеяния и поглощения нейтронов, па дающих на образец и камеры деления, количество конструкционных материа лов было сведено к минимуму. Соединения электронных кабелей и трубок для подвода рабочего газа были изготовлены на фланцах, удаленных на 30 см от делящихся слоев камер деления. В качестве рабочего газа использовалась смесь из СО2 (10%) и Аr (90%) под давлением 40,5 кПа. Амплитудные распределения от сигналов осколков деления в камерах со слоями 237Np и 239Pu, полученные на пучках нейтронов с энергией 5 МэВ, показаны на рисунке 2 (a) и (б).

Скорость реакции деления в образце Rs может быть представлена в упро щенном виде следующим выражением:

Rs Ns k ( En,, ) s ( En )dEndVs, (5) где Ns число ядер в исследуемом образце, (En,,) энергетическое распре деление нейтронов, испускаемых из мишени в направлении (,), с учетом эф фектов многократного рассеяния нейтронов, dVs элементарный объем в об разце, En энергия нейтронов, s сечение реакции деления в образце, k нор мировочный коэффициент, вводимый для абсолютизации потока нейтронов из мишени ( r,,E ).

(а) (б) Рисунок 2 - Амплитудное распределение осколков деления в ионизационных камерах де ления со слоями 237Np (а) и 239Pu (б), установленных до и после образца по направлению пучка ионов на мишень ускорителя. Энергия первичных нейтронов 5 МэВ.

Информация о нормировочном коэффициенте k может быть получена на основе скорости реакции деления Rch в камере деления, которая с учетом эф фективности камеры равна суммарному числу отсчетов в камере деления Nc, отнесенному ко времени облучения образца tirr Rch Nc N ch k [ En (, )] ch ( En )dEn dVch, (6) chtirr 237 где Nch - число ядер Np или Pu в слоях делящегося вещества ионизацион ных камер деления, dVch- элементарный объем делящегося вещества камер де ления, ch- сечение реакции деления, ch- эффективность камеры деления. Окон чательное выражение для скорости реакции деления в исследуемом образце Rs может быть представлено в виде Ns N c ( En,, ) s ( En )dEn dVs Ns s s Rs Rch. (7) Nch chtirr ( En,, ) ch ( En )dEndVch Nch ch ch Отношение скоростей реакций деления в образце и камере деления s/ch, рассчитывалось методом Монте-Карло с помощью программы MCNP, учитывающей эффекты многократного рассеяния нейтронов на конст рукционных материалах установки и в самом образце [8]. Использование двух камер деления для абсолютизации потока нейтронов существенно повышает надежность метода, так как полученные данные в этом случае более полно от ражают вариации нейтронного поля нейтронов вблизи образца, которые затем учитываются в ходе его моделирования при вычислении скорости реакций де ления в исследуемых образцах [8].

Показано, что установка, система сбора и накопления экспериментальных данных, а также процедура измерений позволяют получать и контролировать в ходе эксперимента всю информацию, необходимую для определения энергети ческой зависимости полных выходов ЗН, относительных выходов отдельных групп ЗН и периодов полураспада их ядер-предшественников.

В третьей главе рассмотрены вопросы, связанные с процедурой обра ботки экспериментальных данных. Приведен метод усреднения данных, полу ченных в отдельных сериях измерений, с учетом корреляционных связей груп повых параметров ЗН. Описаны источники погрешностей в эксперименте. При ведена процедура оценки погрешности при определении полного выхода ЗН.

Полученные значения погрешности определения полного выхода варьируются от 2,9 % до 3,9 % для исследуемых в работе нуклидов.

Рассмотрен метод определения кумулятивных выходов продуктов деле ния и их погрешностей. Кумулятивные выходы продуктов деления были опре делены из соотношения, связывающего величину кумулятивного выхода i-го ядра-предшественника CYi(En) при делении ядра нейтронами с энергией En с со ответствующими этой энергии первичных нейтронов величинами относитель ного ai(En) и полного выхода запаздывающих нейтронов d(En), а также вероят ностью эмиссии запаздывающего нейтрона Pni при -распаде этого ядра предшественника:

ai ( En ) d ( En ).

CYi ( En ) (8) Pni Данные об относительных выходах запаздывающих нейтронов для опре деленных ядер-предшественников получены с помощью анализа кривых спада нейтронной активности в рамках 12-групповой модели представления запазды вающих нейтронов.

Показано, что в рамках выбранной модели, возможно достаточно надеж но определить относительные выходы ЗН от 11-ти ядер-предшественников, ко торые дают суммарный вклад в полный выход ЗН более 80 %.

В четвертой главе представлены полученные в работе эксперименталь ные данные.

Результаты измерений относительных выходов ЗН и периодов полурас 233, 236, 238 пада их ядер-предшественников при делении Uи Pu представлены на рисунке 3 в виде зависимости среднего периода полураспада от энергии на летающих нейтронов.

Рисунок 3 - Энергетическая зависимость среднего периода полураспада ядер предшественников запаздывающих нейтронов при делении 233, 236, 238U и 239Pu нейтрона ми Полученные в настоящей работе данные о полном выходе ЗН при делении 233, 236, 238 Uи Pu моноэнергетическими нейтронами представлены на рисун ках 4 –7.

Рисунок 4 - Энергетическая зависимость абсолютного полного выхода запаздывающих нейтронов при делении 233U нейтронами.

Рисунок 5 - Энергетическая зависимость абсолютного полного выхода запаздывающих нейтронов при делении 236U нейтронами.

Рисунок 6 - Энергетическая зависимость абсолютного полного выхода запаздывающих нейтронов при делении 238U нейтронами.

Рисунок 7 - Энергетическая зависимость абсолютного полного выхода запаздывающих нейтронов при делении 239Pu нейтронами.

Энергетическая зависимость кумулятивных выходов ЗН при делении Uи 239 Pu нейтронами с энергией 2,85 эВ – 5 МэВ и делении изотопов урана U, U нейтронами с энергией 1 – 5 МэВ исследована для 11 ядер 87- Br, 91Br, 93Kr, 94Rb, 95Rb, 137- предшественников: I. На рисунке 8 представ лены полученные в настоящей работе результаты определения энергетической зависимости кумулятивных выходов CY ( En ) для двух ядер-предшественников, дающих максимальные вклады в полный выход ЗН при делении ядер Uи Pu.

Рисунок 8 - Энергетическая зависимость кумулятивных выходов запаздывающих нейтро нов при делении 238U (a, b) и 239Pu (с, d) нейтронами. Буквами (a), (с) – обозначены рисун ки, относящиеся к кумулятивным выходам 89Br;

(b) и (d) – 137I.

В разделе 4.4. описан метод определения наиболее вероятного заряда оскол ков деления на основе измеренных временных характеристик ЗН.

Для любой изобарической цепочки массы A' фракционный независимый вы ход осколков деления определяет распределение заряда. Фракционный незави симый выход может быть аппроксимирован распределением Гаусса с шириной и первым моментом, содержащем в себе параметр ZP – наиболее вероятный заряд [28]:

1 Z ZP (9) FIY exp 2 2 Как было показано в работе Вола [28], дисперсия заряда в случае деления ак тинидов нейтронами низких энергий практически не зависит как от изобариче ской массовой цепочки, так и от энергии нейтронов [29]. Суммируя по всем за рядам фракционный независимый выход (8), можно получить кумулятивный выход продукта деления с зарядом Z:

( Z 1 2) (n Z P )2 Ym Z 1 FCY ( FIY )n f ( Z Z P ), (10) dn 2 exp 2 2.

X где f X 2 d exp 2 X С другой стороны кумулятивный выход FCY(A,Z) продукта деления (A,Z) может быть получен на основе данных о ЗН:

a( A, Z ) d, FCY ( A, Z ) (11) Pn ( A, Z )Y ( A) где Y(A) – выход осколка, a(A,Z) – относительный выход ЗН, соответствую щий предшественнику (A,Z), Pn(A,Z) – вероятность эмиссии ЗН, d – полный выход ЗН. Следует отметить, что к настоящему времени накоплен большой объм информации о массовых выходах продуктов деления Y(A), и вероятно стях эмиссии ЗН Pn(A,Z). Таким образом, измеряя относительные выходы предшественников ЗН а(A,Z) и полный выход ЗН d при делении ядра нейтро нами, а также используя имеющиеся данные по Y(A), Pn(A,Z), можно получить информацию о наиболее вероятном заряде осколков деления и его поведении в зависимости от энергии первичных нейтронов.

Энергетическая зависимость наиболее вероятного заряда в отдельных изоба рических цепочках с массовыми числами А = 87, 88, 89, 91, 93, 94, 137, 138, 139, 235 140 была получена в настоящей работе в случае деления Uи Pu нейтрона ми с энергией 0,5-5 МэВ.

Один из общепринятых подходов к обсуждению распределения заряда в процессе деления ядер состоит в анализе наиболее вероятного заряда в терми нах отклонения Z P Z P ZUCD от зарядового распределения, соответствующе го неизменной плотности заряда в компаунд-ядре и осколках деления ZUCD =(Zc /Ac )(A+ p ) в зависимости от массы осколка после испускания мгно венных нейтронов в зависимости от массового числа первичных осколков A или наиболее вероятного заряда Z P [30].

Результаты определения зависимостей Z P En при делении 235 Uи Pu ней тронами представлены на рисунке 9 для ядер с массами A = 87 и 137.

Результаты определения зависимости Z P A при делении 235 Uи Pu ней тронами с энергиями 2,8510-6, 0,5 и 1,2 МэВ представлены на рисунке 10. По лученные данные хорошо согласуются с оцененными экспериментальными данными [28] и значениями Z A, полученными с помощью Z P -модели Вола [28], а также с данными из работы [30].

Рисунок 9 - Энергетическая зависимость наиболее вероятного заряда в отдельных изоба рических цепочках при делении 235U и 239Pu нейтронами. Буквами (a), (b) обозначены ри сунки, относящиеся к изобарическим цепочкам с массовыми числами А = 89 и 137 соот ветственно. Заполненные кружки и квадраты – данные настоящей работы;

открытые кружки и квадраты – экспериментальные данные [28];

перечеркнутые открытые кружки и квадраты – данные, рассчитанные с помощью Z P - формулы Вальдо [31];

штриховая и точечная линии – данные, рассчитанные с помощью Z P - формул Нетавэя [32] и Вола [28] соответственно.

Рисунок 10 - Отклонение наиболее вероятного заряда от заряда, соответствующего не изменной плотности заряда в зависимости от массового числа первичных осколков деле ния A. (а), (б) – 235U;

(в), (г) – 239Pu. Заполненными кружками, ромбами и треугольни ками с вершинами вверх показаны данные настоящей работы, полученные при делении нейтронами с энергиями 2,8510-6, 0,5 и 1,2 МэВ соответственно. Открытыми треуголь никами с вершинами вверх показаны экспериментальные данные при энергии нейтронов 2,8510-6 МэВ, представленные в компиляции Вола [28]. Пунктирной линией показаны результаты расчетов по Z P -модели Вола [28]. Индексы L и H обозначают легкие и тяже лые осколки деления. Для лучшего восприятия, точки, показывающие данные настоящей работы при энергиях 2,8510-6, 0,5 и 1,2 МэВ, соединены линиями, а также не приведены данные при энергии нейтронов 0,75 и 1 МэВ.

В заключении сформулированы основные результаты и выводы диссерта ционной работы, новизна решаемых задач, научное и практическое значение данной работы, положения, которые выносятся на защиту.

В приложениях I – V представлены данные об относительных выходах ЗН в представлении 8 групп, а также численные данные об энергетической зависимости кумулятивных выходов предшественников ЗН при делении 233, 236, U и 239Pu нейтронами.

Выводы.

Основные выводы можно сформулировать следующим образом:

1. В результате экспериментальных исследований получены данные об энергетической зависимости групповых параметров ЗН и среднего периода по 233 236 238 лураспада предшественников ЗН при делении Uи Pu моноэнер U, U, гетическими нейтронами. В настоящей работе диапазон энергий первичных 233 Pu равен 2,8510-6 – 5 МэВ, а в моноэнергетических нейтронов в случае U, 236 случае U составляет 1 – 5 МэВ. Модернизированный метод обработки U, экспериментальных данных позволил повысить точность определения группо вых параметров по сравнению с ранее опубликованными работами. Анализ энергетической зависимости среднего периода полураспада предшественников 233, 236, 238 ЗН при делении Uи Pu моноэнергетическими нейтронами, показал наличие сильной энергетической зависимости групповых параметров, выра жающейся в уменьшении величины среднего периода полураспада при измене нии энергии первичных нейтронов от 2,8510-6 (или порога реакции деления) до 5 МэВ для всех исследуемых в настоящей работе нуклидов. В случае деления U и 236U это снижение составляет 5 – 5,1 %;

для 238U и 239Pu 10 %. Вполне очевидно, что такие изменения характеристик ЗН указывают на необходимость их учета в расчетах ядерных энергетических установок.

2. В результате экспериментальных исследований получены данные по энергетической зависимости полного выхода ЗН 233, 236, 238U и 239Pu моноэнерге тическими нейтронами. Впервые получены экспериментальные данные по энергетической зависимости полных выходов ЗН при делении 236U моноэнерге тическими нейтронами. В настоящей работе диапазон энергий первичных мо ноэнергетических нейтронов в случае 233U, 239Pu равен 0,5 – 5 МэВ, а в случае U, 238U составляет 1 – 5 МэВ. В настоящем методе погрешность данных со U, 236U, 238U и ставила 3,2, 2,9, 2,9 и 3,9 % (для Pu соответственно), что су щественно ниже погрешности, полученной в работах других авторов.

3. На основе полученных в настоящей работе данных о характеристиках ЗН разработана процедура определения кумулятивных выходов продуктов деления и наиболее вероятных зарядов осколков деления в отдельных изобарических цепочках - распада.

4. Получена энергетическая зависимость кумулятивных выходов CY(En) ядер-предшественников ЗН 87Br, 88Br, 89Br, 91Br, 93Kr, 94Rb, 95Rb, 137I, 138I, 139I, 140I U, 236U, 238U и 239Pu нейтронами. В целом, для всего набора дан при делении ных можно заключить, что полученные в настоящей работе значения CY(En) лежат между соответствующими значениями из рассмотренных библиотек оце ненных данных - ENDF/B, JEFF, JENDL, но, несомненно, ближе всего к данным из библиотеки JEFF. Одной из причин наблюдаемых расхождений в кумуля тивных выходах продуктов деления, возможно, является различие в модельных представлениях, используемых для описания распределения ядерного заряда в процессе деления, и, соответственно, приводящим к различным значениям наи более вероятных зарядов осколков деления.

5. Получена энергетическая зависимость наиболее вероятного заряда оскол ков деления в изобарических цепочках с массовыми числами 87, 88, 89, 91, 93, U, 239Pu. Результаты по наиболее веро 94, 95, 137, 138, 139, 140 при делении 235 ятному заряду в изобарических цепочках, полученные при делении Uи Pu тепловыми нейтронами, хорошо согласуются как с радиохимическими данны ми, так и с данными, полученными с помощью прямых физических методов.

Это позволяет сделать вывод о том, что метод, основанный на измерениях за паздывающих нейтронов и использованный в настоящей работе, может рас сматриваться как вполне надежный. Показано, что наиболее вероятный заряд легких продуктов деления уменьшается по мере увеличения энергии возбужде ния составного ядра. Принимая во внимание тот факт, что увеличение среднего числа мгновенных нейтронов при делении тяжелых ядер нейтронами с низкими энергиями происходит, главным образом, за счет тяжелых осколков деления, то этот эффект может рассматриваться как прямое подтверждение уменьшения величины зарядовой поляризации первичных осколков.

Проведенное сравнение полученных данных по энергетическому распре делению наиболее вероятного заряда с имеющимися в литературе модельными данными показало, что новая эмпирическая Z P -формула Вола воспроизводит эффект линейного уменьшения Z P в области масс легких продуктов деления по мере роста энергии возбуждения составного ядра, но она предполагает менее выраженную энергетическую зависимость наиболее вероятного заряда первич ных осколков деления в случае U. Однако, абсолютные значения Z P из этой формулы не воспроизводят четно-нечетные эффекты в зарядовом распределе нии, так как они основаны на линейной аппроксимации экспериментальных данных.

Показано, что по мере увеличения энергии возбуждения составного ядра происходит ослабление четно-нечетных эффектов в зарядовом распределении.

Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных ис следований (проекты № 00-02-96004-р2000калуга, № 03-02-96350 р2003центр_а, № 04-02-97227-р2004наукоград_a и № 05-02-08044-офи_э).

Основное содержание диссертации изложено в следующих публикациях.

1. Пиксайкин В. М., Казаков Л. Е., Исаев С. Г., Королев Г. Г., Рощенко В. А., Тертычный Р. Г., Энергетическая зависимость относительных выходов и периодов отдельных групп запаздывающих нейтронов при делении Pu в диа пазоне энергий первичных нейтронов (0,37–4,97) МэВ. // Атомная Энергия. – 2002. – № 3. – С. 233–239.

2. Piksaikin V. M., Kazakov L. E., Isaev S. G., Tarasko M. Z., Roshchenko V. A., Tertytchnyi R. G., Spriggs G. D., Campbell J. M., Energy dependence of rela tive abundances and periods of delayed neutrons from neutron-induced fission of 235 238 Pu in 6– and 8–group model representation. (Энергетическая зависи U, U, мость относительных выходов и периодов запаздывающих нейтронов при де U, 238U, 239Pu нейтронами в 6– и 8–групповой моделях представления.) лении // Progress in Nuclear Energy. – 2002. – T. 41. – № 1–4. – C. 203–222.

3. Isaev S. G., Piksaikin V. M., Kazakov L. E., Roshchenko V. A., Measure ments of the Bromine and Iodine Cumulative Yields From Thermal Neutron Induced Fission of 233U, 235U and 239Pu and Estimates of the Most Probable Charge of Fission Products (Измерения бромных и йодных кумулятивных выходов при делении 233 235 Uи Pu тепловыми нейтронами и оценки наиболее вероятного заряда U, продуктов деления.) // Proc. of the IX-th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei. – Dubna. – RUSSIA. – 2001.

4. Isaev S. G., Piksaikin V. M., Kazakov L. E., Roshchenko V. A., Delayed Neutrons As a Probe of Nuclear Charge Distribution in Fission of Heavy Nuclei By Neutrons (Запаздывающие нейтроны как инструмент для изучения распределе ния ядерного заряда при делении тяжелых ядер нейтронами.) // Progress in Nuc lear Energy. – 2002. – Т. 41. – № 1–4. – C. 117 – 124.

5. Roshchenko V. A., Piksaikin V. M., Isaev S. G., Goverdovski A. A., Energy Dependence of Nuclear Charge Distribution in Neutron Induced Fission of Z-even Nuclei (Энергетическая зависимость распределения ядерного заряда при деле нии четных по заряду ядер нейтронами.) // Physical Review C. – 2006. – T. 74. – № 1. – C. 014607. http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevC.74. 6. Roshchenko V. A., Piksaikin V. M., Korolev G. G., Balakshev Yu. F., Ex perimental studies of the absolute total delayed neutron yields from neutron induced U in the energy range 1-5 MeV (Экспериментальные исследования fission of абсолютного полного выхода запаздывающих нейтронов при делении U ней тронами в диапазоне энергий 1-5 МэВ.) // Proc. of XIV-th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei. – 24–27 May 2006. – Dubna. – Russia.

7. Piksaikin V. M., Semenova N. N., Mil’shin V. I., Roshchenko V. A., Koro lev G. G., // Method and setup for studying the energy dependence of delayed neutron characteristics in nuclear fission induced by neutrons from the T(p, n), D(d, n), and T(d, n) reactions (Метод и установка для изучения энергетической зависимости характеристик запаздывающих нейтронов при делении ядер нейтронами из ре акций T(p, n), D(d, n) и T(d, n)) // Nuclear Experimental Technique. – 2006. – T. 49.

– № 6. – C. 765–777. http://dx.doi.org/10.1134/S 8. Рощенко В. А., Пиксайкин В. М., Королев Г. Г., Балакшев Ю. Ф., Рас пределение ядерного заряда осколков при делении зарядово-четных и нечетных ядер нейтронами. // Вопросы Атомной Науки и Техники. Серия: Ядерные кон станты. – 2006. – № 1. – С. 58–69.

9. Рощенко В. А., Пиксайкин В. М., Королев Г. Г., Балакшев Ю. Ф., Ку мулятивные выходы ядер-предшественников запаздывающих нейтронов при 237 делении Np и U нейтронами в области энергий 0,5–5 МэВ. // Вопросы Атомной Науки и Техники. Серия: Ядерные константы. – 2006. – № 1. С. 43–57.

10. Исаев С. Г., Пиксайкин В. М., Рощенко В. А., Метод определения от ношений полных выходов запаздывающих нейтронов при делении тяжелых ядер моноэнергетическими нейтронами на основе измерения временных харак теристик запаздывающих нейтронов. // Вопросы Атомной Науки и Техники.

Серия: Ядерные константы. – 2006. – № 1–2. – C. 35–42.

11. Piksaikin V. M., Pshakin G. M., Roshchenko V. A., Review of methods and instruments for determining undeclared nuclear materials and activities (Обзор приборов и методов для обнаружения незаявленных ядерных материалов и дея тельности.) // Science and Global Security. – 2006. – № 14. – C. 49–72.

12. Piksaikin V. M., Roshchenko V. A., Isaev S. G., Kazakov L. E., Korolev G.

G., Balakshev Yu. F., Goverdovski A. A., Cumulative yields and average half-life of delayed neutron precursors from neutron induced fission of U (Кумулятивные выходы и средний период полураспада ядер-предшественников при делении U нейтронами.) // Proc. of XII-th International seminar on interaction of neutrons with nuclei "Neutron spectroscopy, nuclear structure, related topics". – Dubna. – Russia. – 24–28 May 2004.

13. Roshchenko V. A., Piksaikin V. M., Isaev S. G., Goverdovski A. A., Nuc lear charge distribution in neutron induced fission of Z-even nuclei (Распределение ядерного заряда при делении четных по Z ядер нейтронами.) // Proc. of XII-th International seminar on interaction of neutrons with nuclei "Neutron spectroscopy, nuclear structure, related topics." – Dubna. – Russia. – 24–28 May 2004.

14.Пиксайкин В. М., Казаков Л. Е., Королев Г. Г., Исаев С. Г., Рощенко В. А., Тараско М. З., Относительные выходы и периоды отдельных групп за 233 235 паздывающих нейтронов при делении U, Uи Pu эпитепловыми нейтро нами. // Атомная Энергия. – 2002. – № 2. – С. 135–143.

15. Piksaikin V. M., Kazakov L. E., Roshchenko V. A., Isaev S. G., Korolev G. G., Goverdovski A. A., Tertytchnyi R. G., Experimental studies of the absolute total delayed neutron yields from neutron induced fission of U in the energy range 1–5 Mev (Экспериментальные исследования абсолютного полного выхода за паздывающих нейтронов при делении U нейтронами в диапазоне энергий от 1 до 5 МэВ.) // Progress in Nuclear Energy. – 2002. – T. 41. № 1–4. – C. 135–144.

16. Пиксайкин В. М., Казаков Л. Е., Исаев С. Г., Королев Г. Г., Рощенко В. А., Тертычный Р. Г., Относительные выходы запаздывающих нейтронов при делении 239Pu моноэнергетическими нейтронами в 8–групповом представлении.

//Вопросы Атомной Науки и Техники. Серия: Ядерные константы. – 2001. – № 1. – С. 62–66.

17. Piksaikin V. M., Isaev S. G., Kazakov L. E., Korolev G. G., Roshchenko V. A., Goverdovski A. A., Tertytchnyi R. G., Experimental studies of the absolute total delayed neutron yields from neutron induced fission of U in the energy range 1–5 MeV (Экспериментальные исследования абсолютного полного выхода за паздывающих нейтронов при делении U нейтронами в диапазоне энергий от 1 до 5 МэВ.) // Proc. of IX-th International seminar on interaction of neutrons with nuclei "Neutron spectroscopy, nuclear structure, related topics." – Dubna. – Russia. – 23–26 May 2001.

18. Piksaikin V. M., Kazakov L. E., Isaev S. G., Roshchenko V. A., Experi mental studies of the average half-lives of delayed neutron precursors from fast neu tron induced fission of uranium isotopes (Экспериментальные исследования сред него периода полураспада предшественников запаздывающих нейтронов при делении изотопов урана быстрыми нейтронами.) // Proc. of VIII-th International seminar on interaction of neutrons with nuclei "Neutron spectroscopy, nuclear struc ture, related topics." – Dubna. – Russia. – 17–20 May 2000.

19. Piksaikin V. M., Kazakov L. E., Isaev S. G., Roshchenko V. A., Energy dependence of the average half-lives of delayed neutron precursors from (1,01–4,72) MeV neutron induced fission of uranium isotopes (Энергетическая за висимость среднего периода полураспада предшественников запаздывающих нейтронов при делении изотопов урана нейтронами с энергиями от 1,01 до 4, МэВ.) // Proc. of XV-th International workshop on nuclear fission physics. – Ob ninsk. – Russia. – 17–20 October 2000.

Список цитируемой литературы.

1. Piksaikin V. M. // Final report NEANSC/SG6-Delayed Neutron Data for Major Acti nides. – 1999. – Part V. – C. 28.

2. D’Angelo A. et al. // A Report by the Working Party on International Evaluation Coop eration of the NEA Nuclear Science Committee. – NEA. – OECD. – 2002. – T.6. – C.1.

3. Гудков А. Н., Колдобский А. Б. и др., Измерение полных выходов запаздывающих нейтронов при делении 233U, 236U, 237Np, 240Pu и 241Pu нейтронами спектра быстрого реактора // Атомная Энергия. – 1989.– Т.66. – №2. – С.100.

4. Brady M., England T., // Nucl. Sci. Eng. – 1989. – T.103. – C.129 149.

5. Tuttle R. J., Delayed-Neutron Data for Reactor-Physics Analysis // Nucl. Sci. Eng. – 1975. – T.56. C.37 – 71.

6. Cross Section Evaluation Working Group. ENDF/B-VI Summary Documentation // Re port BNL-NCS-17541 (ENDF-201). – 1991. – edited by Rose P.F. – National Nuclear Data Center. – Brookhaven National Laboratory. – Upton. – NY. – USA. – ENDF/B-VI database. – http://www.nndc.bnl.gov/nndc/endf 7. Piksaikin V. M., Semenova N. N., Mil’shin V. I., Roshchenko V. A., Korolev G. G., // Nuclear Experimental Technique. – 2006. – T. 49. – №6. – C.765–777.

8. Piksaikin V., Shorin V., Tertytchnyi R. // Fission rate determination in delayed neutron emission measurements with T(p,n) and D(d,n) neutrons. – Report INDC(CCP)–422. – August 1999. – IAEA. – Vienna. – Austria. – C.1.

9. Keepin G. R., Wimett T. F., Zeigler R. K. // Phys. Rev. – 1957. – T.107. – №4. – C.

1044.

10. Tuttle R. J. // Report INDC(NDS) –107/G+Special. – IAEA. – Vienna. – Austria. – 1979. C. 29–68.

11. Piksaikin V.M., Isaev S.G., Goverdovski A.A. // Progress in Nuclear Energy. – 2002. – T.41. – №1-4. – C.361–384.

12. Nordborg C., Salvatores M., Status of the JEF Evaluated Data Library, Nuclear Data for Sci. and Technology, edited by J. K. Dickens (American Nuclear Society, LaGrange, IL, 1994). – http://www.nea.fr/html/dbdata/projects/nds_jef.htm 13. Brunson G.S., Petit E.N., McCurdy // Argonne National Laboratory Report. – ANL 5480. – 1955. –Argonne. – IL. – USA.

14. Rose H., Smith R.D. // J.Nucl.Energy. – 1957. – T.1. – C.133.

15. Masters C.F., et al. // Nucl. Sci. Eng. – 1969. – T.36. – C.202.

16. Notea A. Research Laboratories Annual Report - January-December 1968. // LA-1190.

– 1969. – Israel Atomic Energy Commission.

17. Conant J.F. and Palmedo P.F. // Nucl.Sci.Eng. – 1971. – Т.44. – С.173.

18. Krick M.S., Evans A.E. // Nucl. Sci. and Eng. – 1972. – T.47. – C.3 – 11.

19. Лендел А.И., Маринец Т.И., Сикора Д.И., Чарнович Е.И., Определение выходов запаздывающих нейтронов при помощи полуэмперических формул. // Атомная Энергия. – 1986. – Т.61. – №3. – С.215 – 216.

20. Cox S.A., Whiting E.E.D. // Report ANL-7610. – 1970. – С.45.

21. Cox S.A. // Argonne National Laboratory. – Report ANL/NDM-5. – 1974. – Argonne. – IL. – USA.

22. Besant C.B., Challen P.J., et al. // J.Br.Nucl.Energy Soc. – 1977. – T.16. – C.161.

238 23. Maksyutenko B.P. “Relative Yields of Delayed Neutrons in Fission of U, U and Th by Fast Neutrons.” // J. Exptl. Theoret. Phys. – 1958. – Т.35. – C. 815.

24. Clifford D.A. // as reported by McTaggart M.H. in Fast Integral Assambly Newsletter. – March. – 1972.

25. deHoffmann F., Feld B.T. // Phys.Rev. – 1947. – T.72. – C.567.

26. Wilson R.R. // Phys.Rev. – 1947. – T.71. – C.560.

27. Nakagawa T., et al. Japanese Evaluated Nuclear Data Library, Version 3, Revision 2 // J. Nucl. Sci. Technol. – 1995. – T.32. – C.1259.

28. Wahl A.C. // At. Data Nucl. Data Tables. – 1988. – T.39. – C.1.

29. Gonnenwein F. // VANT. – Series: Nuclear Constants. – 1988. – №.1. – C.14 – 23.

30. Bocquet J. P., Brissot R. // Nucl. Phys. – 1989. – T.A502. – C.213.

31. Waldo R.W., Karam R.A., Meyer R.A., // Physical Review C. – 1981. – T.23. – №3. – С.1113.

32. Nethaway D.R. // Lawrence Livermore Laboratory Report No. UCRL-51538. – 1974.



 

Похожие работы:





 
2013 www.netess.ru - «Бесплатная библиотека авторефератов кандидатских и докторских диссертаций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.