авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ  БИБЛИОТЕКА

АВТОРЕФЕРАТЫ КАНДИДАТСКИХ, ДОКТОРСКИХ ДИССЕРТАЦИЙ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ

Pages:   || 2 |

Андрей владимирович метод множественных мгновенных гамма квантов в исследовании спонтанного деления

-- [ Страница 1 ] --

На правах рукописи

УДК 539.173.7 Даниэль Андрей Владимирович Метод множественных мгновенных гамма квантов в исследовании спонтанного деления 01.04.16 - физика атомного ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соискание учёной степени доктора физико-математических наук

Дубна - 2008

Работа выполнена в Лаборатории ядерных реакций им. Г. Н. Флерова Объединенного института ядерных исследований

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор, Гангрский Юрий Петрович доктор физико-математических наук, профессор, Оглоблин Алексей Алексеевич доктор физико-математических наук, профессор, Петров Геннадий Александрович

Ведущая организация: Московский инженерно-физический институт (Государственный университет)

Защита состоится "" _ 2009 года на заседании диссертационного совета Д 720.001.06 в Объединенном инсти туте ядерных исследований (г. Дубна Московской области)

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке ОИЯИ Автореферат разослан ""_ 2009 г.

Учёный секретарь диссертационного совета Попеко А.Г.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Цель работы Практическая реализация нового подхода к исследованию деления атомных ядер, основанного на измерении множественных мгновенных гамма квантов, испускаемых парными осколками деления.

Разработка алгоритмов и реализация их в виде комплекса программ, обеспечивающего все этапы обработки экспериментальных данных, от фор мирования двумерных и трехмерных массивов данных гамма совпадений, до оценки интенсивности двумерных гамма пиков.

Получение качественно новых характеристик спонтанного деления 252Cf:

независимых выходов пар осколков и распределения множественности ней тронов для различных зарядовых разделений.

Создание модели для определения характеристик первичных осколков деления на основе получаемых данных о выходах пар осколков.

Расширение возможностей рассматриваемого подхода с целью исследо вания тройного деления 252Cf, путем дополнительного измерения кинемати ческих характеристик легких заряженных частиц.

Научная новизна работы Разработан новый подход к исследованию спонтанного и низкоэнерге тического деления атомных ядер, основанный на измерении множественных мгновенных гамма квантов, испускаемых парными осколками деления.

Создана новая методика оценки интенсивности двумерных пиков в дву мерном массиве гамма-гамма совпадений.

Впервые получены независимые выходы 135 пар осколков и распреде ления множественности нейтронов для пяти зарядовых разделений 252Cf.

Создана модель, позволяющая оценивать характеристики первичных ос колков деления: их массовое распределение для фиксированных зарядовых разделений делящегося ядра и распределение их энергии возбуждения. Для трех зарядовых разделений 252Cf получены характеристики первичных оскол ков, позволяющие удовлетворительно описать наши экспериментальные данные. Высказана гипотеза о существовании второй «горячей» моды при Ba-Mo разделении 252Cf.

Впервые измерено угловое распределение гамма квантов испускаемых ядром 10Be, образующегося в тройном делении 252Cf, относительно направ ления движения ядра 10Be.

Впервые получена вероятность заселения первого возбужденного уров ня ядра 10Be для тройного деления 252Cf.

Впервые получены независимые выходы 58 пар осколков для четырех зарядовых разделений 252Cf в тройном делении, сопровождаемом вылетом ядер He.

Практическая ценность работы Полученные новые данные о независимых выходах пар осколков, рас пределениях по множественности нейтронов, полученная оценка температу ры системы в области шейки делящегося 252Cf имеют значение для дальней ших работ по исследованию динамики спонтанного деления.

Разработанный подход к исследованию деления атомных ядер может быть успешно применен к получению новых данных о вынужденном делении тепловыми нейтронами ядер, входящих в ядерный топливный цикл. В част ности, обнаружение парных осколков с определенными зарядами позволяет обнаружить наличие плутония в топливе. Наличие достаточной информации о выходах пар осколков для урана и плутония позволит делать оценку кон центрации плутония в топливе, и позволяет обсуждать оценку его изотопного состава.

Основные положения, выносимые на защиту 1. Метод измерения интенсивностей двумерных пиков в двумерном массиве данных гамма – гамма совпадений.

2. Данные о независимых выходах 135 пар осколков спонтанного деления Cf.

3. Распределения множественности нейтронов для пяти зарядовых разделе ний 252Cf.

4. Алгоритм оценки характеристик первичных осколков деления.

5. Параметры распределений энергий возбуждения первичных осколков.

6. Вероятность заселения первого возбужденного уровня 10Be, образующе гося при тройном делении 252Cf.

7. Угловое распределение гамма квантов, испущенных ядрами 10Be при тройном делении.

8. Данные о независимых выходах 58 пар осколков для тройного деления Cf, сопровождаемого вылетом ядер He.

9. Доказательство отсутствия образования тройной ядерной системы из ядра Be и двух осколков, при условии, что ускоренные ядра Be имеют кине тическую энергию выше 21 МэВ.

Апробация работы Различные составные части работы докладывались на Meeting of the American Physical Society (1993, 1998);



NATO Advanced Study Institute on Frontier Topics in Nuclear Physics, (New York, USA, 1994, Kemer, Turkey, 2004);

Low Energy Nuclear Dynamics, EPS XV Nuclear Physics Divisional Con ference, St. Petersburg, 1995;

International Conference on Exotic Nuclei and Atomic Masses (ENAM 95), Arles, France, 1995;

Workshop on Gammasphere Physics, Berkeley, USA, 1996;

Third International Conference on Dynamical As pects of Nuclear Fission, Dubna, 1996;

Tours symposium on nuclear physics III, Tours, France, 1997;

International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, Trieste, Italy, 1997;

International School on Nuclear Physics, Erice, Italy, 1997;

International Symposium on Large-Scale Collective Motion of Atomic Nuclei, Brolo, Italy, 1997;

Fourteenth International Conference on the Application of Accelerators in Research and Industry, Denton, USA, 1997;

International confe rence on fission and properties of neutron-reach nuclei, Sanibel Island, USA, (1997, 2002);

International Conference on Nuclear Physics at the Turn of the Mil lennium: Structure of Vacuum and Elementary Matter, Wilderness, South Africa, 1997;

International Workshop on the New Applications of Nuclear Fission, Bu charest, Romania, 2003;

International Conference "Nuclear Structure and Related Topics", Dubna, 2004;

International Symposium On Exotic Nuclei, Peterhof, 2004;

International Conference "Dynamical Aspects of Nuclear Fission", Smolenice Castle, Slovak Republic, 2006.

Структура диссертации Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка цити руемой литературы. Общий объем диссертации составляет 147 страниц, в том числе, 40 рисунков, 15 таблиц и список литературы из 174 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность темы диссертации, сформули рованы цель и научная новизна работы, приведен список положений, выно симых на защиту. Приведено краткое изложение основного содержания глав диссертации.

В первой главе рассмотрены особенности метода множественных гамма квантов и возможности извлечения новых типов данных в рамках раз виваемого метода. Приведены характеристики установки Gamasphere [1], на которой была получена значительная часть экспериментальных данных. Об суждаются пересечения извлекаемых данных с литературными данными, по лученными иными экспериментальными методами.

В результате спонтанного деления атомных ядер образуются осколки деления, нейтроны и гамма кванты. В редких случаях тройного деления, до полнительно образуются легкие ядра, исторически называемые легкими за ряженными частицами ЛЗЧ. Известно, что доминирующая часть энергии, выделяющейся в делении, уносится осколками деления. В редких случаях вылета предразрывного нейтрона или тройного деления часть энергии уно сится нейтроном или легкой заряженной частицей, соответственно. Энергия, уносимая осколками деления, реализуется в виде кинетической энергии ос колков и энергии возбуждения осколков. Девозбуждение осколков деления происходит за счет испарения нейтронов и испускания гамма квантов.

В плане развиваемого в данной работе подхода к изучению деления ядер, актуально, что на последней стадии девозбуждения осколки испускают ряд характеристических гамма квантов. Эти гамма кванты обусловлены пе реходами между уровнями основной вращательной полосы и между уровня ми боковых полос. Существенно, что энергии вращательных уровней были, частично, известны для многих осколков деления к началу данной работы [2 4]. Таким образом, регистрация множественных гамма квантов, испущенных парными осколками деления, позволяет идентифицировать конкретную пару осколков, образующуюся в одном акте деления после испарения нейтронов каждым из осколков.

Идентификации пар осколков деления делает возможным получать но вый тип данных, недоступный ранее. Речь идет о независимых выходах пар осколков деления, распределениях множественности нейтронов для различ ных зарядовых разделений делящегося ядра и об угловых моментах осколков деления в зависимости от числа испущенных нейтронов, т.е. косвенно, в за висимости от энергии возбуждения осколков деления. Выходы пар осколков деления позволяют, как показано в данной работе, делать выводы о распре делениях энергии возбуждения первичных осколков, т.е. осколков образую щихся сразу после разрыва шейки, до испарения нейтронов.

Данный подход к исследованию деления атомных ядер выдвигает же сткие требования к детектирующей системе, поскольку здесь, в одном спек тре, необходимо различать гамма кванты, испущенные многочисленными ос колками деления. В результате от детектирующей системы требуется сочета ние ряда условий:

хорошее энергетическое разрешение в области энергий гамма квантов от ~100 кэВ до ~1.5 МэВ;

высокая эффективность, позволяющая накапливать достаточную стати стику о двойных и тройных гамма совпадениях, для осколков, имеющих от носительно малый выход в делении;

достаточная гранулярность, чтобы избегать наложения гамма квантов.

На момент выполнения данной работы, подобным требованиям удовле творяли большие системы детекторов типа Gammasphere или EUROGAMM.

Для регистрации гамма квантов, в них использовались детекторы, выпол ненные из больших кристаллов высокочистого германия, окруженные анти комптоновской защитой. Все наши эксперименты, за исключением одного, были выполнены на первой из этих установок. Только самый первый экспе римент был выполнен с использованием 20 гамма детекторов Окриджской национальной лаборатории.

Реализуя на практике новый подход к изучению деления ядер, естест венно было применить его для исследования, сочетающего удобство в поста новке эксперимента и получении достаточно большого объема эксперимен тальных данных, имеющих существенное значение для понимания процесса деления. Дополнительным условием, повлиявшим на выбор конкретного атомного ядра, послужила степень его изученности в настоящее время. По следнее условие необходимо для осуществления возможности сравнения, ес ли не непосредственно наших данных, то некоторых сверток по нашим дан ным с имеющимися литературными данными [5-9]. Действительно, в нашей работе речь идет о получении новых типов экспериментальных данных, но сящих, в определенной степени, более дифференциальный характер, чем су ществующие данные. Таким образом, отсутствует возможность прямого со поставления полученных результатов с имеющимися в литературе экспери ментальными данными. Речь может идти только о вычислении некоторых интегральных характеристик из наших данных, которые независимо измеря лись ранее.

Нами был использован изотоп 252Cf, в котором удачно сочетаются вре мя жизни T1 2 = 2,6 года и отношение вероятности спонтанного деления к распаду 1 60, что позволяет использовать его для изготовления источников спонтанного деления. Широкое использование источников 252Cf способство вало накоплению большого объема различных экспериментальных данных о спонтанном делении 252Cf, получаемых разнообразными методами.

В работе кратко проанализированы наиболее распространенные мето дики измерения масс и полной кинетической энергии осколков, ядерного за ряда осколков, распределения множественности нейтронов. Подводя некото рый итог можно сказать, что ранее не существовало методик, позволяющих точно идентифицировать пары осколков деления. Наш подход позволяет экс периментально получать распределения типа Y ( Z L Z H, AL, AH ), где AL и AH массовые числа легкого и тяжелого осколков после испарения нейтронов, а ZL и Z H их атомные номера. Выполняя свертку такого распределения по AL или по AH можно получить независимый выход тяжелых или легких оскол ков деления соответственно, которые могут сравниваться с существующими экспериментальными данными. Так же могут быть использованы оцененные независимые выходы, но следует учитывать, что данные, приведенные в ли тературе, это результат определенной параметризации разнообразных экспе риментальных данных. Сверка распределения по AL и AH дает элементный выход осколков деления. Наконец выполняя свертки распределения с усло виями n = 252 AL AH, где n 0 мы получаем распределения множествен ности нейтронов для фиксированного разделения делящегося ядра. Из полно го распределения мы можем использовать только среднее значение и диспер сию для сопоставления с существующими данными.

Во второй главе рассмотрены вопросы обработки экспериментальных данных в методе множественных гамма квантов.

Все эксперименты, за исключением первого, были выполнены на уста новке Gammasphere с различным числом введенных в эксплуатацию детекти рующих модулей - от 32 до 110. Первый эксперимент был выполнен на уста новке из 20 детекторов из высокочистого германия с антикомптоновской за щитой Окриджской национальной лаборатории. Во всех экспериментах, ис ключая последний, описанный в пятой главе, использовался закрытый источ ник 252Cf. По нашим оценкам время торможения осколков деления менее 1012 секунды. В подавляющем большинстве случаев времена жизни рас сматриваемых уровней осколков деления значительно больше времени тор можения. Таким образом, гамма кванты испускались из остановившихся ос колков.

Источник 252Cf помещался в геометрический центр установки, и в за данном временном окне, равном 200 нс, регистрировались все события с множественностью гамма квантов больше 1 в первых двух и в последнем эксперименте, и больше 2 в остальных экспериментах. Зарегистрированные события записывались на магнитный носитель типа Exabyte. Характерный объем экспериментальных данных составлял 30-50 Гбайт в первых экспери ментах, и доходил до 800 Гбайт в одном из последних опытов. Из получен ных данных строились двух- и трехмерные спектры гамма совпадений и оце нивались их интенсивности.

Используя калибровочные измерения с гамма источниками, была опре делена форма одиночного гамма пика в зависимости от энергии гамма кван тов. Было показано, что в случае использования детекторов из высокочистого германия, окруженных антикомптоновской защитой, для аппроксимации гамма пиков достаточно использовать простой гауссиан. Таким образом, мы имеем только один параметр формы пика – ширина гауссиана, зависимость которой от энергии гамма квантов определялась из калибровочных спектров.

Конкретные эксперименты проводились с различными наборами калибро вочных источников. В целом были использованы гамма источники: 56,60Co, Sb, 133Ba, 152,154Eu, 182Ta и 207Bi.

Принимался также во внимание тот факт, что сочетание большой ста тистики полученных данных с высоким энергетическим разрешением, ис пользуемых детекторов, приводит к необходимости учета ширины канала при проведении аппроксимации данных. Без этого, аппроксимация гамма пи ка простым гауссианом, т.е. использование только значений функции Гаусса, вычисленных при энергиях соответствующих серединам каналов, приводит к завышенному значению 2. С целью избежать данной проблемы аппрокси мация гамма пиков непосредственно функцией Гаусса заменялась на их ап проксимацию интегралом от данной функции, который вычислялся по шири не канала x + A x x x x0 + FGM ( x ) = FG1 ( )d = 1 erf erf. (1) 2 2 x Зависимость эффективности детекторов от энергии гамма квантов описывалась функцией G 1 G = exp ( a0 + a1 x + a2 x 2 ) + ( b0 + b1 y + b2 y 2 ), G (2) где x = ln ( E 100 ) и y = ln ( E 1000 ). Здесь энергия гамма квантов выражена в кэВ. Левая и правая части суммы (2) описывают области малых и больших значений энергии гамма квантов, соответственно. Параметр G служит для сшивания двух областей определения эффективности и задает степень остро ты кривой эффективности в области сшивки. Пример аппроксимации калиб ровочных данных функцией (2) продемонстрированы на рис. Рисунок 1. Результат аппроксимации калибровочных данных, полученных в первом эксперименте с 20 гамма детекторами.

Для измерения интенсивностей гамма – гамма совпадений, из отсорти рованных данных строились двухмерные спектры гамма совпадений N ( E 1, E 2 ), традиционно называемые в литературе матрицами гамма совпа дений. Размер матриц 4096 4096 каналов, в сочетании с ценой канала, ко торая в разных экспериментах составляла от 0.55 до 0.8 кэВ/канал, позволял анализировать совпадения гамма квантов всех энергий, представляющих ин терес.

Принципиальная трудность, возникающая при оценке интенсивности многократных гамма совпадений, обусловлена сложной формой фона, сопут ствующего подобным совпадениям. Действительно рассмотрим совпадение N гамма квантов дискретного спектра. Среди них могут оказаться один или несколько «фоновых» гамма квантов, т.е. имеющих энергию, совпадающую с энергией одного из рассматриваемых гамма квантов дискретного спектра, но образовавшихся в результате комптоновского рассеяния гамма квантов с бо лее высокой энергией. Такие события являются фоновыми, и их полное чис ло может быть записано как сумма по числу «фоновых» гамма квантов n ре гистрируемых в событии:

n= N N!

( N n )!n !. (3) n = Применительно к двойным гамма совпадениям это дает три компонен ты фона. Одна гладкая компонента, обусловлена совпадением регистрации двух «фоновых» гамма квантов. Две другие, наблюдаемые в виде серий греб ней, параллельных осям координат, обусловлены совпадением регистрации «фоновых» гамма квантов и гамма квантов дискретного спектра. В случае тройных гамма совпадений формула (3) дает 7 фоновых составляющих. Без корректного учета всех фоновых компонент интенсивность слабых гамма пи ков может быть искажена, а также могут наблюдаться ложные гамма пики.

В работе рассмотрены различные подходы к учету сложного фона [10, 11]. В случае анализа двойных гамма совпадений, для учета фона нами был развит метод, описанный в литературе еще в 80-х годах XX века [12]. Метод основан на описании различных локальных областей матрицы гамма – гамма совпадений некоторой аналитической функцией:

F ( x, y ) = F ( x, y ) + FB 0 ( x, y ) + FBX ( x, y ) + FBY ( x, y ), (4) где ( ) N N F ( x, y ) = A G ( x, x,{ p} ) G y, y,{ p}, (5) =1 = FB 0 ( x, y ) = B0 + B1 ( x x ) + B2 ( y y ) + B3 ( x x )( y y ), (6) N FBX ( x, y ) = A G ( x, x,{ p} ), (7) = ( ) N FBY ( x, y ) = A G y, y,{ p}. (8) = Здесь функции (6-8) описывают фоновые компоненты, а функция (5) вклад от искомых гамма – гамма совпадений;

N, x, N, y - числа и центры всех гамма пиков, расположенных вдоль двух осей координат x и y, и которые могут давать вклад в рассматриваемую область. Множества параметров { p} и { p} определяют форму гамма пика в зависимости от энергии, а их число зависит от явного вида функции G ;





коэффициенты B0 B3 определяют уро вень гладкого фона, а x и y - положение центра рассматриваемой области по осям X и Y ;

коэффициенты A и A определяют величины фоновых гребней;

коэффициенты A - интенсивности рассматриваемых гамма совпа дений.

Явный вид функции G, применительно к нашим экспериментам, обсу ждался выше. Таким образом, множества параметров { p} и { p} сводятся к соответствующим дисперсиям гауссовых распределений. В результате сво бодными параметрами модели остаются N, x, N, y, B0 B3, A, A и A. В таком приближении полное число свободных параметров необходи мых для описания локальной области двухмерной матрицы гамма – гамма совпадений, например размером 30 30 каналов, при характерной для дан ных экспериментов энергетической цены канала и плотности гамма квантов по энергии, дает величину порядка 200. Подобная оценка практически ис ключает возможность оценить параметры модели методом прямой аппрок симации. Задача оказывается нелинейной с большим переменным числом варьируемых параметров. Однако она может быть решена последовательно в два этапа. Из уравнений (4 - 8) видно, что модель линейна по параметрам B0 B3, A, A, A. Следовательно, если возможна независимая оценка па раметров N, x, N, y, то оценка остальных параметров сводится к ре шению линейной задачи. Без ограничений на величины искомых параметров переопределенная система линейных уравнений может решаться многими методами, которые, в нашем случае, приводят обычно к неустойчивому ре шению. Наложение естественных ограничений на величины параметров A 0, A 0, A 0 делает задачу нелинейной, но методы решения по следней хорошо изучены.

В настоящей работе оценка параметров N, x, N, y выполнялась с помощью построения двух ортогональных проекций локальной области и к независимой последующей оценки параметров N, x и N, y по получен ным проекциям. Другими словами задача сводилась к отысканию положения всех гамма пиков в двух линейных спектрах. Поиск гамма пиков в линейном спектре осуществлялся с помощью специально созданной итерационной про цедуры. Процедура позволяет аппроксимировать линейный спектр суммой функций (1), с переменным числом членов суммы, и дополнительной линей ной функцией, достаточной для описания фона на узком участке спектра.

Подобная идея не является принципиально новой, однако ее реализация стала возможной только с появлением быстродействующих рабочих станций.

Каждый шаг итерации включает:

- выбор начального положения и интенсивности нового пика, если ус ловие завершения итерации не выполнено;

- аппроксимацию спектра методом наименьших квадратов, при этом варьируются положения и интенсивности всех пиков, и параметры, исполь зуемые для описания фона;

- анализ результатов аппроксимации с целью исключения из дальней шего рассмотрения плохо обусловленных пиков.

Последнее подразумевает анализ взаимного положения всех пиков, ко торый позволяет избежать возможных ложных расщеплений пиков, а также анализ полученных в результате аппроксимации оценок ошибок положения и интенсивности каждого пика. На практике пик, интенсивность которого не превышает оценки ее ошибки, либо оценка ошибки его положения превыша ет ширину канала, исключается из дальнейшего рассмотрения. Также каждые два пика, расстояние между центрами которых оказывается меньше полови ны величины дисперсии, объединяются в один.

На основе выше изложенного подхода к анализу двухмерных матриц гамма – гамма совпадений была создана программа, реализующая все стадии анализа от выбора локальной области, до получения конечного результата – списка всех совпадений в пределах локальной области и их интенсивностей.

Фактически, за время выполнения работы, было написано несколько версий программы, работающих на разных типах вычислительных машин, под управлением различных операционных систем, использующих различные графические библиотеки, но реализующие одну методику.

В первых версиях программы непосредственно использовалась графи ческая библиотека X11. Она была реализована на рабочих станциях Sun (опе рационная система SunOS) и Alpha (операционная система Digital Unix). По следняя версия программы использует возможности системы ROOT, разра ботанной в СЕРН. Это позволило создать единый код, с развитым графиче ским интерфейсом, работающий на компьютерах под управлением Windows и Linux.

Пример работы программы с модельным спектром продемонстрирован на рис. 2. Был смоделирован двухмерный спектр гамма – гамма совпадений размером 31 31 канал. Предполагалось наличие трех гамма пиков, располо женных на оси x, и двух гамма пиков – на оси y. Расстояние между центрами ( x2, x3 ) двух из трех пиков на оси x было выбрано относительно малым 1.4. В расчет двухмерного спектра было заложено существование только двух реальных совпадений, а именно ( x1 y1 ) и ( x2 y2 ). Для наглядности гладкий фон был задан постоянным. На рис.2a представлен общий вид мо дельного спектра. Наглядно видны ложные пики, возникающие на пересече нии фоновых гребней ( x2, x3 y1 ) и ( x1 y2 ). Результат разложения спектра на реальные двухмерные пики и фоновые составляющие представлены на рис. 2b, c, d соответственно.

Тестирование развиваемого нами метода оценки интенсивности гамма совпадений выполнялось как на специально смоделированных спектрах, так и с использованием реальных данных, полученных в экспериментах. В по следнем случае использовались известные свойства каскада гамма квантов основной полосы четно-четных осколков. Основное состояние таких оскол ков имеет нулевой спин, а уровни основной полосы – четный спин. Каскад гамма квантов идет последовательно и соответствует Е2 переходам. Тогда для отношения интенсивностей совпадений между подобными гамма кван тами выполняется следующее соотношение:

( ( 2n ) ) = 1, ( 2n 2 ), 2 + 0 + + + I R= (9) I ( ( 2n ) 2 ) ( 2n 2 ), + + + + где n = 3, 4...N, а 2N - максимальный наблюдаемый угловой момент рас сматриваемого ядра. Развитый метод оценки интенсивностей гамма-гамма совпадений был тестирован на предмет выполнения условия (9) для большо го числа четно-четных ядер. Было установлено, что оно выполняется всегда в пределах точности измерения интенсивностей гамма совпадений.

Рисунок 2. Пример выделения фона в двухмерном спектре: a – общий вид двухмерного спектра;

b – выделенные программой двухмерные пики гамма совпадений;

c, d - компоненты фона в виде гребней параллельных осям коор динат. Стрелками показаны положения центров гамма пиков.

Еще один способ тестирования нашего метода использовал тот факт, что не должно наблюдаться совпадений гамма квантов, испущенных двумя легкими или двумя тяжелыми осколками, а также легким и тяжелым оскол ком, когда их суммарное массовое число больше 252. Другими словами про верялось, что интенсивность двухмерного пика, образованного пересечением фоновых гребней, должна быть равна нулю при корректном вычитании фона.

Это было подтверждено в наших тестах.

Таким образом, многочисленные и разнообразные тесты продемонст рировали, что разработанный нами метод оценки интенсивности гамма сов падений корректно работает.

В третьей главе рассмотрены основные экспериментальные результа ты, полученные для двойного деления 252Cf.

Известно, что в процессе девозбуждения осколок деления проходит че рез область дискретных уровней энергии, лежащую вблизи или на ираст по лосе. Этот последний этап девозбуждения является принципиальным для реализованного в данной работе метода измерения выхода пар осколков.

Спектр гамма квантов, испускаемых осколком на данной стадии девозбужде ния, является дискретным и характерным для каждого осколка деления. Это позволяет, в принципе, идентифицировать отдельные осколки в делении. За долго до начала данной работы, было показано [5], что интенсивность пере хода в основное состояние 2 + 0 + при девозбуждении четно-четного оскол ка соответствует его независимому выходу в делении. Основная сложность практического использования этого факта была сопряжена с большим числом различных осколков, образующихся в делении одного ядра и дающих вклад в общий спектр гамма квантов.

Использование в настоящей работе регистрации гамма – гамма совпа дений позволило существенно снизить значение проблемы высокой плотно сти гамма пиков, наблюдаемых в простом линейном спектре и, в конечном счете, идентифицировать целый набор специфических пар осколков, обра зующихся в одном акте деления. Интенсивность двухмерного гамма пика, образующегося в случае регистрации совпадения двух гамма квантов, отве чающих за переходы 2+ 0+ в парных, четно-четных осколках, должна от ражать вероятность образования данной пары осколков в делении.

В случае четно-нечетных осколков (n-нечетное) задача усложняется по следующим обстоятельствам. Во-первых, существует чисто техническая про блема, связанная с тем, что у n-нечетных осколков может существовать не сколько прямых гамма переходов на основное состояние. Как следствие, вме сто оценки интенсивности одного двумерного гамма пика необходимо оце нить интенсивность нескольких гамма пиков, обусловленных регистрацией совпадений между различными гамма квантами, отвечающими за переход в основное состояние в парных осколках и просуммировать их значения. Схе матично это представлено в таблице 1.

Вторая проблема носит более принципиальный характер и связана с тем фактом, что у представляющих интерес N-нечетных осколков основное состояние имеет не нулевой спин, и часто он имеет относительно большое значение. Таким образом, возникает вопрос о вероятности прямого заселения основного состояния в делении. Наш подход был основан на оценке этой ве роятности по заселенности близких по величине углового момента уровней в соседних N-четных осколках, определяемой в данной работе.

Таблица 1.

Комбинации переходов в парных осколках, учитываемые в оценке выхода их пары в делении.

Z-четные осколки Учитываемые переходы N1 N I ( 2+ 0+, 2+ 0+ ) Четный Четный I (2 0+, J 2 gs2 ) + Четный Нечетный J I (J gs1, J 2 gs2 ) Нечетный Нечетный J1, J В работе было рассмотрено пять разделений ядра 252Cf на Z-четные ос колки Z ZH ZL = 52/46 (Te Pd ), 54/44 ( Xe Ru ), 56/42 ( Ba Mo ), 58/40 (Ce Zr ) и 60/38 ( Nd Sr ). Выбранные пары осколков лежат в области максимума рас пределения осколков по атомному номеру, и их суммарный выход составляет ~50% от всех осколков. Два типа поправок вносились в полученные значения интенсивностей гамма пиков. Во-первых, учитывалась вероятность внутрен ней конверсии. Во-вторых, принималось во внимание время жизни осколка на отдельных энергетических уровнях. При наличии долгоживущих состоя ний вводилась поправка на ширину временного окна, использованного в от боре событий гамма-гамма совпадений. Случаи очень коротко живущих со стояний, когда время жизни сопоставимо со временем торможения осколка, рассматривались отдельно.

В результате проведенной обработки экспериментальных данных были получены относительные выходы 135 пар осколков деления YR ( AL, AH | Z L, Z H ) для пяти зарядовых разделений Cf. Суммируя получен ные выходы пар осколков, относящиеся к одному легкому или тяжелому ос колку, можно получить относительные выходы отдельных изотопов:

YR ( AH | Z H ) = YR ( AL, AH | Z L, Z H ).

(10) ( AL |Z L ) Это позволяет, используя известные независимые выходы изотопов, обра зующихся при спонтанном делении 252Cf, нормировать наши данные и полу чить независимые выходы пар осколков. Данная процедура возможна, если известны выходы всех пар осколков, дающих основной вклад в выход кон кретного изотопа. В нашем случае таковыми изотопами являлись 138,140Xe, 142,144, Ba и 146,148Ce. Значение среднего нормировочного коэффициента со ставило ( 7,6 ± 1,1) 109. Используя данное значение, с указанной оценкой ошибки, относительные выходы пар осколков были переведены в независи мые выходы пар. Пример таких данных представлен в таблице 2.

Таблица 2.

Независимые выходы пар осколков Xe-Ru. Выходы приведены в процентах, т.е. число образующихся пар осколков на 100 делений 252Cf.

Ru 106 107 108 109 110 111 Xe 134 --- --- --- --- --- --- 0,07(3) 136 --- --- --- 0,03(3) 0,15(4) 0,18(5) 0,20(5) 137 --- --- 0,02(1) 0,08(4) 0,30(4) 0,22(4) 0,17(5) 138 --- 0,05(5) 0,19(3) 0,58(11) 1,03(6) 0,48(8) 0,24(3) 139 0,02(2) 0,07(5) 0,23(2) 0,30(7) 0,58(4) 0,26(6) 0,02(2) 140 0,08(2) 0,19(5) 0,67(4) 0,45(9) 0,39(4) 0,08(4) -- 142 0,13(2) 0,06(4) 0,12(3) 0,05(5) 0,02(2) --- -- Выходы пар осколков деления были получены впервые. В литературе отсутствует столь детальная информация, а имеющиеся данные о массовых и зарядовых распределениях осколков деления носят более интегральный ха рактер. Поэтому для сравнения полученных результатов с опубликованными данными были выполнены различные суммирования полученных выходов пар осколков. На момент выполнения данной работы, схемы уровней ряда четно-нечетных осколков были неизвестны. Следствием этого явилось отсут ствие в наших данных выходов ряда пар осколков, когда один или оба оскол ка являются N-нечетными. Чтобы просуммировать полученные выходы пар осколков, пропущенные данные были восполнены результатами интерполя ции данных с помощью двумерных B-сплайнов, построенных для каждого Z разделения. Пример изотопного распределения показан на рис.3, где квадра тиками показаны наши данные, кружками – данные известные из литерату ры, и пунктиром показаны границы ошибок для полуэмпирической оценки выходов изотопов.

Рисунок 3. Выходы изотопов Xe и Ru при спонтанном делении 252Cf.

Как показало сравнение, наши данные хорошо согласуются с экспери ментальными данными, известными ранее, и имеют определенное отличие от полуэмпирической оценки.

Суммирования выходов пар осколков, соответствующих эмиссии 0, 1, и т.д. нейтронов, позволили получить распределения множественности ней тронов для пяти разделений 252Cf по зарядам, представленные на рис.4.

Сплошными линиями на рисунке показаны результаты аппроксимации экс периментальных точек распределением Гаусса. Видно, что распределения множественности нейтронов хорошо описываются распределением Гаусса для четырех зарядовых разделений 252Cf. В случае Ba-Mo зарядового разделе ния, распределение Гаусса успешно описывает только точки соответствую щие эмиссии 1-7 нейтронов. Повышенный выход 8-10 нейтронов в данном случае в значительной степени определяется оценкой выхода пары осколков Ba-104Mo. В работе детально проанализированы имеющиеся оценки выхода данной пары и сделаны выводы, что имеющиеся оценки не позволяют ис ключить повышенный выход нейтронов с большой множественностью, но корректная оценка будет возможна только в будущих экспериментах, вклю чающих совместную регистрацию осколков деления и испускаемых ими гамма квантов.

Полученные распределения множественности нейтронов представляют собой новый тип данных, которые можно извлечь при изучении множествен ных гамма квантов при делении ядер и которые не могли быть получены дру гими известными методами.

Рисунок 4. Распределения множественности нейтронов для пяти разделений Cf на заряды. Вероятности эмиссии n нейтронов Pn нормированы на еди ницу. Сплошные линии - результаты аппроксимации экспериментальных то чек распределением Гаусса.

В четвертой главе рассмотрен подход к определению характеристик первичных осколков деления на основе полученных выходов пар.

Все пары вторичных осколков ( AL, AH ), относящиеся к одному зарядо вому разделению ( Z L, Z H ) делящегося ядра ( Z F, AF ), формируются в резуль тате испарения различного числа нейтронов из ограниченного числа пар пер вичных осколков ( AL, AH ), относящихся к тому же зарядовому разделению.

Подобная связь между вторичными и первичными осколками деления и по лученные выхода пар осколков предоставляют возможность исследовать ха рактеристики первичных осколков. В частности, речь может идти о выходах первичных осколков и распределении их энергии возбуждения.

Распределение пар вторичных осколков Y ( AL, AH Z L, Z H ), для фикси рованного зарядового разделения делящегося ядра ( Z L, Z H ) может быть свя зано с распределением масс первичных осколков Y ( AL, AH Z L, Z H ), для того же зарядового разделения, следующим соотношением:

Y ( AL, AH Z L, Z H ) = Y(A,A ZL, ZH ) I L I H, (11) L H ( AL, AH ) m I L = F ( EL, AL ) P ( EL, AL, nL ) ( AL AL nL ) dEL, * * * (12) I H = F ( EH, AH ) P ( EH, AH, nH ) ( AH AH nH ) dEH.

* * * (13) ( ) * Здесь F E, A - распределения энергии возбуждения в первичных осколках, P ( E*, A, n ) - вероятность испарения n нейтронов из первичного осколка, имеющего энергию возбуждения E *. Уравнение (11) включает два суммиро вания, первое выполняется по всем парам первичных осколков, относящихся к данному разделению по Z, а второе суммирование используется в случае учета возможного вклада более одной делительной моды. Используя обыч ную процедуру минимизации 2, для отдельного разделения по Z делящего ся ядра, можно делать выводы о распределениях первичных осколков по мас ( ) сам - Y ( AL, AH ) и по энергии возбуждения - F E, A.

* Расчеты вероятностей испарения нейтронов из осколков деления были выполнены с помощью программы GNASH [13] В программе реализованы вычисления по статистической модели в формализме Хаузера – Фешбаха, с учетом сохранения углового момента и четности. Проницаемости частиц не рассчитываются в программе GNASH непосредственно, а используются дан ные, подготовленные по оптической модели или по модели связанных кана лов. Первые расчеты проницаемостей были выполнены по программе SCAT [14], реализующей оптическую модель. В дальнейшем, в связи с переходом на новую систематику оптических потенциалов [15, 16], был сделан переход к использованию программы ECIS [17], реализующей оптическую модель связанных каналов.

Следует отметить, что для осколков деления, представляющих интерес в данной работе, нет специально подобранных оптических потенциалов. Та ким образом, приходится распространять систематику, подобранную для ста бильных ядер, на область короткоживущих нейтронно-избыточных ядер.

Сопоставление расчетных данных по вероятности испарения нейтронов, по лученных с помощью программ GNASH+SCAT2 и GNASH+ECIS, показало, что в области максимумов вероятности испарения слабо зависят от исполь зуемого оптического потенциала. При удалении от области максимума в сто рону меньших и больших энергий возбуждения, различия достигают величи ны 20-30%. Однако, эти различия носят систематический характер и могут быть устранены сдвигом распределений по энергии возбуждения на величину порядка 0.2-0.4 МэВ. Отсюда следует, что выбор оптического потенциала должен приводить к неопределенности того же порядка в оценке значений средних энергий возбуждения осколков.

Учитывая ограниченное число экспериментальных данных, практиче ская реализация данного подхода требует определенных гипотез о форме ис комых распределений. Для искомых распределений предполагалась гауссова форма, что означает два свободных параметра для каждого распределения – среднее значение и дисперсия. Чтобы сделать задачу решаемой, в такой по становке, были введены гипотезы относительно связей между параметрами модели, что позволило сократить их общее число до приемлемого уровня.

Некоторые из вводимых связей непосредственно следуют из закона сохране ния энергии, другие носят не столь очевидный характер. Существенно то, что далеко не все рассмотренные в процессе работы гипотезы относительно связи параметров модели позволяют описать имеющуюся совокупность экс периментальных данных. В конечном итоге были оставлены следующие.

Во-первых, предполагалось, что для одного Z разделения ядра 252Cf среднее значение полной кинетической энергии - TKE и ее дисперсия TKE имеют одно значение для всех пар осколков. Такая гипотеза позволяет написать следующие уравнения, непосредственно следующие из закона со хранения энергии в точке разрыва Qделения = TKE + EL + EH, * * (14) TKE = E + E.

2 2 (15) * * L H * Здесь средняя энергия возбуждения первичного осколка, а EL ( H ) E ее дисперсия.

* L(H ) Во-вторых, была введена следующая связь между дисперсией энергии возбуждения и ее средним значением E E 2 * * =. (16) L H * * EL EH В конечном итоге, для одного зарядового разделения, свободно варьи руемыми параметрами остались: параметры распределения тяжелых или лег ких первичных осколков по массе A, A, параметры распределения полной кинетической энергии TKE, TKE и средние энергии возбуждения легких *i *i EL или тяжелых EH первичных осколков. Для одного зарядового разде ления рассматривалось до девяти пар первичных осколков. Это приводит к 14 варьируемым параметрам модели { } K, AH, A, TKE, TKE, EHi *, (17) i =1.. где K – нормировочный множитель. В работе подробно рассмотрена страте гия поиска минимума 2, поскольку без этого задача минимизации скатыва лась к одному из многочисленных локальных минимумов с большим значе нием 2.

Наиболее полные данные по выходам пар осколков были получены для трех зарядовых разделений 252Cf: Xe-Ru, Ba-Mo и Ce-Zr. Эти данные были ис пользованы в процедуре минимизации. Относительно Ba-Mo разделения сле дует оговорить, что были использованы данные, полученные к моменту вы полнения данной работы. Дальнейшее уточнение выходов пар осколков, для данного зарядового разделения, привело к выводу, что первоначальная оцен ка выходов пар с числом испаренных нейтронов больше семи была завыше на. Это привело, в дальнейшем, к переоценке вклада второй моды, рассмат риваемой в работе, в сторону ее уменьшения. В то же время результаты, по лученные для основной моды, не изменились.

Выходы пар осколков Xe-Ru и Ce-Zr, и большая часть выходов пар ос колков Ba-Mo были успешно, в смысле 2 1, описаны одной модой деле ния, в дальнейшем обозначаемой как мода 1. В то же время, часть данных, соответствующих вылету более 7 нейтронов в Ba-Mo зарядовом распределе нии, не удалось описать в рамках одной моды деления. Различные гипотезы, обсуждаемые в работе, в частности относительно формы распределения ТКЕ, не привели к описанию этой группы данных. В конечном итоге была выска зана гипотеза, что в случае Ba-Mo зарядового разделения наблюдается две моды деления. Каждая мода характеризуется своим массовым распределени ем первичных осколков и своим распределением TKE. Такая гипотеза позво лила успешно описать всю совокупность данных, относящихся к Ba-Mo заря довому разделению.

Рисунок 5. Распределение множественности нейтронов для трех зарядовых разделений 252Cf. Точки – данные полученные сверткой экспериментальных данных по выходам пар осколков. Сплошные кривые результат свертки рас четных данных, получаемых в результате минимизации 2. Точечные кривые демонстрируют вклад моды 1 и моды 2 в случае Ba Mo зарядового разде ления.

В пятой главе рассмотрены результаты эксперимента по изучению тройного деления 252Cf, сочетающего развиваемый в работе метод коррели рованных гамма квантов с регистрацией легких заряженных частиц (ЛЗЧ).

Обсуждаются экспериментальные данные, послужившие основой для гипоте зы, что в точке разрыва делящегося ядра возможно образование тройной ядерной молекулы (10Be и два осколка деления), имеющей большое время жизни, достаточное для испускания гамма квантов из неускоренных ядер Be. [18]. Проверка данной гипотезы и послужила побудительным мотивом постановки данного эксперимента, в первую очередь.

Эксперимент был выполнен в Берклиевской национальной лаборатории на установке Gammasphere, с использованием восьми E E телескопов для регистрации ЛЗЧ, испускаемых в тройном делении 252Cf. Схема эксперимента подробно рассмотрена в работе. В ходе эксперимента было набрано 1,6 107 событий.

Разрешение E E телескопов позволило идентифицировать ядра ге лия, бериллия, бора и углерода. Пороги регистрации по их первичной кине тической энергии составили 9, 21, 27 и 33 МэВ соответственно. Второй экс перимент, поставленный с открытым источником 252Cf и теми же E E те лескопами, позволил определить параметры энергетических спектров ЛЗЧ без привлечения дополнительных гипотез о поведении спектра в области ма лых кинетических энергий ЛЗЧ. Полученные параметры энергетических рас пределений ЛЗЧ и пороги их регистрации позволяют оценить доли зарегист рированных ядер гелия, бериллия, бора и углерода от их полного выхода, ко торые составили 94%, 34%, 22% и 11%, соответственно.

Одним из центральных вопросов проведенного эксперимента было об наружение гамма квантов, испускаемых ядром 10Be, как движущимся, так и неподвижным. В первую очередь, речь идет о переходе с первого возбужден ного уровня 2+ в основное состояние, сопровождаемое испусканием гамма кванта с энергией 3368 кэВ. Столь высокая энергия гамма кванта облегчает его обнаружение, поскольку в этой области энергий практически не наблю даются мгновенные гамма кванты, испускаемые осколками деления. Как следствие, должен наблюдаться только гладкий фон.

В работе показано, что в спектре гамма квантов, зарегистрированных в совпадении с Be, наблюдается заметное превышение фона, в виде плато, в области энергий от ~3000 кэВ до ~3600 кэВ. Такое плато может быть обу словлено девозбуждением 10Be налету, с размытием энергии гамма кванта, обусловленным доплеровским сдвигом. Такой вариант был детально промо делирован, и результат совпал с наблюдаемыми экспериментальными дан ными. Таким образом, к измеренным энергиям гамма квантов, попадающих в данный участок спектра, могла быть применена коррекция на доплеровский сдвиг энергии. Результат восстановления первичного спектра гамма квантов показан на рис. 6. Как видно, в результате введения коррекции энергии на доплеровский сдвиг, был получен гамма пик, положение которого соответст + + вует энергии перехода 2 0 в 10Be. Ширина гамма пика на полувысоте, равная 65,7 ± 4,5 кэВ, хорошо совпала с ожидаемой, в результате моделиро вания, шириной 62,1 кэВ. Моделирование было выполнено с учетом экспе риментального энергетического спектра ядер 10Be, энергетического разреше ния Gammasphere, положения и размеров всех детекторов, частиц и гамма квантов.

В свете гипотезы о возможности образования тройной ядерной молеку лы, представляла интерес попытка обнаружить гамма кванты, испускаемые покоящимся ядром 10Be. Такой процесс должен порождать пик в спектре гамма квантов, рис. 6, с максимумом 3368 кэВ. Если такой процесс реализу ется с малой вероятностью, то его вклад в исходный спектр гамма квантов на рис. 6, обозначенный пунктирной линией, маскируется гамма квантами, обу словленными девозбуждением ядер 10Be налету.

Рисунок 6. Спектр гамма квантов после введения коррекции на доплеровский сдвиг энергии показан сплошной гистограммой. Исходный эксперименталь ный спектр показан пунктирной гистограммой.

В работе показано, что доплеровский сдвиг энергии гамма квантов, ис пущенных движущимся ядром, позволяет «очистить» область спектра в вблизи энергии 3368 кэВ от вклада подобных гамма квантов. События, в ко торых направление движения испущенного гамма кванта имеет относитель но малый или большой угол по отношению к направлению движения ядра Be, соответствует максимальному сдвигу энергии гамма кванта, т.е. отсутствию вклада таких гамма квантов в спектр в районе 3368 кэВ. Спектр отобранных подобным образом гамма квантов представлен на рис. 7. Хорошо видно, что в спектре практически отсутствуют гамма кванты с энергией близкой к энер гии 3368 кэВ. Таким образом, можно утверждать, что данный эксперимент не подтверждает существование гипотетической тройной ядерной молекулы.

Данное утверждение не закрывает полностью проблему существования трой ной ядерной системы, поскольку в эксперименте наблюдался не весь спектр ядер Be, а регистрировались только ядра с кинетической энергией выше 21 МэВ. Верхняя оценка вероятности образования ядра 10Be в состоянии по коя составила не более 3% от их полного выхода с кинетической энергией выше 21 МэВ.

Рисунок 7. Спектр гамма квантов двигающихся под углом меньше 450 или больше 1350 по отношению к направлению движения ядра Be. Стрелкой от мечена энергия 3368 кэВ, где ожидалось обнаружить пик гамма квантов ис пущенных покоящимся ядром 10Be.

В работе отмечено, что полученное угловое распределение гамма кван тов, испущенных 10Be, демонстрирует преимущественный вылет гамма кван тов в направлении ортогональном направлению движения ядра 10Be. Такой результат диаметрально отличается от углового распределения гамма кван тов, испускаемых осколками в двойном делении, когда наблюдается пре имущественный вылет гамма квантов в направлении движения осколков. Он также означает, что вектор спина 10Be преимущественно ориентирован в на правлении движения ядра.

Регистрация гамма квантов, испускаемых ЛЗЧ, позволяет получить за селенность возбужденных уровней и, как следствие, позволяет оценить тем пературу в шейке делящегося ядра в момент ее разрыва. Действительно, если допустить, что статистическое равновесие имеет место в ядре в момент раз рыва, то вероятность заселения уровней в ЛЗЧ может быть описана, в первом приближении, распределением Больцмана. Подробный анализ, выполненный в работе, позволил оценить отношение заселенности уровня 2+ к 0+ в 10Be, как 0,160±0,025. Полученная заселенность позволяет оценить температуру как 1,0±0,1 МэВ.

Поставленный эксперимент позволил также изучить выходы коррели рованных пар и отдельных осколков деления в совпадении с вылетом ЛЗЧ различного типа. Действительно, регистрация множественных гамма квантов в совпадении с ЛЗЧ позволила использовать методику гамма - гамма совпа дений для идентификации пар осколков деления. Ограниченная статистика позволила использовать данный подход только для случая регистрации ядер He. В построенной матрице гамма – гамма совпадений было идентифициро вано 150 двухмерных гамма пиков, для четырех зарядовых групп осколков Ce-Sr, Ba-Zr, Xe-Mo и Te-Ru.

В случае более тяжелых ЛЗЧ, полученная статистика не позволила ис пользовать метод гамма – гамма совпадений. Для случаев вылета ядер Be и C были построены линейные спектры гамма квантов, в которых были иденти фицированы пики от отдельных осколков деления. В результате были полу чены независимые выходы 38 осколков, для тройного деления с вылетом Be, и 35 осколков, для тройного деления с вылетом C.

Суммируя выходы отдельных изотопов, были получены распределения по Z осколков для тройного деления 252Cf, сопровождаемого вылетом ядер He, Be и C. Эти распределения приведены на рис. 8.

Рисунок 8. Выход осколков деления с различным атомным номером в трой ном делении. Пунктирная линия показывает данные для бинарного деления, взятые из литературы.

Основные результаты работы 1. Развит новый подход к исследованию деления ядер, основанный на реги страции множественных мгновенных гамма квантов, испускаемых парны ми осколками.

2. Разработана методика и написана программа обработки сложных двух мерных спектров гамма – гамма совпадений. Корректные оценки интен сивностей гамма совпадений были обеспечены тщательным учетом всех фоновых составляющих двухмерного спектра.

3. Впервые определены независимые выходы для 135 пар нуклидов, обра зующихся при спонтанном делении 252Cf : Z L Z H = 46 52 ( Pd Te ), 44 54 ( Ru Xe ), 42 56 ( Mo Ba ), 40 58 ( Zr Ce ), 38 60 ( Sr Nd ). Надеж ность наших данных подтверждается сравнением (полученных из наших данных) изотопных распределений и элементных выходов осколков с ли тературными данными.

4. Впервые получены распределения множественности нейтронов для пяти зарядовых разделений 252Cf. Распределения множественности нейтронов непосредственно извлекаются из данных о выходах пар осколков. Данный подход к измерению является прямым в отличие от традиционных спосо бов получения распределения множественности нейтронов. Средние мно жественности нейтронов для Pd Te, Ru Xe, Mo Ba и Zr Ce разде лений по зарядам хорошо согласуются с результатами других работ.

5. Предложена модель и разработана программа определения характеристик первичных осколков деления из данных по выходам пар осколков. Пока зано, что наши данные по выходам пар осколков для Xe Ru и Ce Zr зарядовых разделений хорошо описываются одной модой деления. В то же время описание данных полученных для Ba Mo зарядового разделе ния приводит выводу о существовании двух мод деления.

6. Измерены энергетические спектры легких заряженных частиц, образую щихся в тройном делении 252Cf, и оценены параметры этих распределений без привлечения дополнительных гипотез о поведении распределений при значениях энергий близких нулю.

В тройном делении с вылетом 10 Be впервые измерена величина, 7.

N ( 2+ ) N ( 0+ ) = 0.160 ± 0.025, представляющая собой отношение вероят ности заселения первого возбужденного уровня 2+ ядра 10 Be с энергией 3368 кэВ к вероятности образования 10 Be при тройном делении 252Cf. Из меренное отношение N ( 2+ ) N ( 0+ ) дало возможность оценки (в предпо ложении применимости распределения Больцмана) температуры в шейке делящегося ядра 252Cf, установившейся к моменту разрыва. Полученная оценка температуры составляет 1.0 ± 0.1 МэВ 8. Результаты, полученные в исследовании тройного деления 252Cf, показали отсутствие реализации тройной ядерной системы, состоящей из двух ос колков деления и ядра 10 Be, при условии, что ускоренные ядра Be имеют кинетическую энергию выше 21 МэВ.

9. Впервые измерено угловое распределение гамма квантов, испущенных ядрами 10 Be при тройном делении. Продемонстрирована анизотропия угла вылета гамма квантов из ядра 10 Be по отношению к направлению движе ния ядра. Преимущественный вылет гамма квантов в направлении ортого нальном движению ядра 10 Be может означать, что спин ядра 10 Be ориен тирован в направлении его движения.

10. Впервые получены независимые выходы пар осколков для тройного де ления 252Cf, сопровождаемого вылетом ядер He. Также, впервые, получе ны независимые выходы осколков деления для случая вылета ядер He, Be и C.

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах 1. Ter-Akopian, G. M., Oganessian, Yu. Ts., Popeko, G. S., Daniel, A. V., Hamilton, J. H., Butler-Moore, K., Ramayya, A. V., Ma, W. C., Kormicki, J., Lu, Q., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Kliman, J., Polhorsky, V., Morhac, M., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K. Yields of correlated frag ments pairs in spontaneous fission of 252Cf // Bulletin of the American Phys ical Society - 1993. - Vol. 38, No. 9. - P. 1806.

2. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Kormicki, J., Po peko, G. S., Daniel, A. V., Ramayya, A. V., Lu, Q., Butler-Moore, K., Ma, W. C., Deng, J. K., Shi, D., Kliman, J., Polhorsky, V., Morhac, M., Greiner, W., Sandulesku, A., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K. Neutron multiplicities and yields of correlated Zr-Ce and Mo-Ba fragment pairs in spontaneous fission of 252Cf // Physical Review Letters - 1994. - Vol. 73, No. 11. - P. 1477-1480.

3. Hamilton, J. H., Kormicki, J., Lu, Q., Shi, D., Butler-Moore, K., Ramayya, A. V., Ter-Akopian, G. M., Oganessian, Yu. Ts., Popeko, G. S., Daniel, A.

V., Zhu, S. J., Wang, M. G., Kliman, J., Polhorsky, V., Morhac, M., Cole, J.

D., Aryaeinejad, R., Greenwood, R. C., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGo wan, F. K. Neutron multiplicities in spontaneous fission and nuclear struc ture studies // NATO Advanced Study Inst. on Frontier Topics in Nucl.

Physics - ed. W. Scheid, A. Sandulesku - New York: Plenum Press, 1994. P. 101-112.

4. Ter-Akopian, G. M., Oganessian, Yu. Ts., Popeko, G. S., Daniel, A. V., Hamilton, J. H., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Lu, Q., Butler-Moore, K., Ma, W. C., Deng, J. K., Shi, D., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Kliman, J., Polhorsky, V., Morhac, M., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K.

Neutron multiplicities and yields of correlated fragment pairs in spontaneous fission of 252Cf // Heavy Ion Physics, Scientific Report 1993-1994 - ed. B. I.

Pustylnik - Dubna: JINR, 1995. - P. 47-48.

5. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Kormicki, J., Popeko, G. S., Ramayya, A. V., Lu, Q., Butler-Moore, K., Ma, W. C., Deng, J. K., Shi, D., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeine jad, R., Babu, B. R. S., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K. Yields of correlated fragment pairs obtained for the spontaneous fission of 252Cf nuclei // Известия РАН, сер. физическая - 1996. - Т. 60, № 1. - С. 162 166.

6. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Popeko, G. S., Babu, B. R. S., Lu, Q., Butler Moore, K., Ma, W. C., Cwiok, S., Nazarevich, W., Deng, J. K., Shi, D., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Johnson, N. R., Lee, I.

Y., MacGowan, F. K., Saladin, J. X. New spontaneous fission mode for Cf: indication of hyperdeformed 144,145,146Ba at scission // Physical Review Letters - 1996. - Vol. 77, No. 1. - P. 32-35.

7. Тер-Акопьян, Г. М., Гамильтон, Дж., Оганесян, Ю. Ц., Даниэль, А. В., Кормицки, Я., Попеко, Г. С., Рамайа, А. В., Лу, Ч., Батлер-Мур, К., Ма, В. Ч., Денг, Дж. К., Ши, Д., Климан, Я., Морхач, М., Коул, Дж. Д., Арьяайнейад, Р., Жу, С. Дж., Бабу, Б. Р. С., Джонсон, Н. П., Ли, Л. Я., Макгоуэн, Ф. К. Выходы коррелированных пар осколков спонтанного деления ядер 252Cf // Известия РАН, сер. физичекая - 1996. - Т. 60, № 1.

- С. 162-168.

8. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Popeko, G. S., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Butler-Moore, K., Ma, W. C., Lu, Q., Deng, J. K., Kliman, J., Polhorsky, V., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K. Yields of correlated fission fragment pairs // International Conference on Exotic Nuclei and Atomic Masses (ENAM 95), Arles, France - ed. M. de Saint Simon, O. Sorlin Frontiers, 1996. - P. 383-388.

9. Hamilton, J. H., Ter-Akopian, G. M., Oganessian, Yu. Ts., Kormicki, J., Zhu, S. J., Wang, M. G., Lu, Q., Butler-Moore, K., Ramayya, A. V., Ma, W.

C., Babu, B. R. S., Shi, D., Deng, J. K., Popeko, G. S., Daniel, A. V., Grein er, W., Sandulesku, A., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Kliman, J., Polhorsky, V., Morhac, M., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K., Peker, L. K.

Structure of neutron rich nuclei and neutron multiplicities in spontaneous fission // Physics Report - 1996. - Vol. 264. - P. 215-231.

10. Hamilton, J. H., Ter-Akopian, G. M., Ramayya, A. V., Kormicki, J., Babu, B. R. S., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Zhu, S. J., Wang, M. G., Deng, J. K., Ma, W. C., Ginter, T. N., Popeko, G. S., Lu, Q., Rasmussen, J. O., Asztalos, S., Lee, I. Y., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Stoyer, M. A., Lougheed, R. W., Moody, K. J., Wild, J. F., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dardenne, Y. X., Drigert, M. Evi dence for hyperdeformation and new band structures in neutron-rich nuclei // Workshop on Gammasphere Physics, Berkeley, USA - ed. M. Delaplan que, I. Y. Lee, A. O. Macchiavelli - Singapore: World Scientific, 1996. - P.

200-211.

11. Daniel, A. V., Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Kormicki, J., Popeko, G. S., Ramayya, A. V., Ma, W. C., Babu, B. R. S., Ginter, T. N., Zhu, S. J., Rasmussen, J. O., Stoyer, M. A., Lee, I. Y., Aszta los, S., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dar denne, Y. X., Drigert, M. New characteristics of the 252Cf spontaneous fis sion // International Conference on Nuclear Data for Science and Technolo gy, Trieste, Italy - ed. G. Reffo, A. Ventura, C. Grandi - Bolonga, Italy: Ital ian Physical Society, 1997. - Vol. 59. - P. 468-472.

12. Daniel, A. V., Ter-Akopian, G. M., Popeko, G. S., Oganessian, Yu. Ts., Hamilton, J. H., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Lu, Q., Butler-Moore, K., Babu, B. R. S., Deng, J. K., Shi, D., Ma, W. C., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K. A new method to obtain the characteristics of primary fission fragments // Heavy Ion Physics. Scientific Report 1995-1996 - ed. B. I. Pustylnik - Dub na: JINR, 1997. - P. 83-84.

13. Даниэль, А. В., Попеко, Г. С., Тер-Акопьян, Г. М. Возможности анализа двойных -совпадений // Сообщение ОИЯИ: Р10-97-109 - Дубна:

ОИЯИ, 1997.

14. Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Hwang, J. K., Kormicki, J., Babu, B. R. S., Sandulesku, A., Florescu, A., Greiner, W., Ter-Akopian, G. M., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Zhu, S. J., Wang, M. G., Ginter, T. N., Deng, J. K., Ma, W. C., Popeko, G. S., Lu, Q., Jones, E. F., Dodder, R., Gore, P., Naza revich, W., Rasmussen, J. O., Asztalos, S., Lee, I. Y., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Stoyer, M. A., Lougheed, R. W., Moody, K. J., Wild, J. F., Bernstein, L. A., Backer, J.A., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dardenne, Y. X., Drigert, M., Butler-Moore, K., Donangelo, R., Griffin, H. C. New cold and ultra hot binary and cold ternary spontaneous fission modes for 252Cf and new band structures with Gammasphere // Int. School on Nuclear Physics, Erice, Italy- Progress in Particle and Nuclear Physics, 1997. - Vol. 38. - P. 273-287.

15. Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Ter-Akopian, G. M., Hwang, J. K., Kor micki, J., Babu, B. R. S., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Zhu, S. J., Wang, M. G., Ginter, T. N., Deng, J. K., Ma, W. C., Popeko, G. S., Lu, Q., Jones, E. F., Dodder, R., Gore, P., Rasmussen, J. O., Asztalos, S., Lee, I. Y., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S.

G., Stoyer, M. A., Lougheed, R. W., Moody, K. J., Wild, J. F., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dardenne, Y. X., Drigert, M., Butler-Moore, K. New binary and ternary spontaneous modes for 252Cf and new band structures with Gammasphere // Fourteenth International Conference on the Application of Accelerators in Research and Industry, Denton, TX, USA - ed. J. L. Duggen, I. L. Morgan - AIP Conference Proceedings, 1997. - Vol. 392. - P. 309-312.

16. Hamilton, J. H., Ter-Akopian, G. M., Ramayya, A. V., Daniel, A. V., Kor micki, J., Babu, B. R. S., Zhu, S. J., Wang, M. G., Ginter, T. N., Deng, J. K., Ma, W. C., Popeko, G. S., Lu, Q., Rasmussen, J. O., Asztalos, S., Lee, I. Y., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S.

G., Stoyer, M. A., Lougheed, R. W., Moody, K. J., Wild, J. F., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dardenne, Y. X., Drigert, M., Donangelo, R., Greiner, W., Sandulesku, A. New insights into the fission process: neutron multiplicities, hyperdeformation, clustering and nuclear structure // Int. Conf. on Nuclear Physics at the Turn of the Millennium: Structure of Vacuum and Elementary Matter, Wilderness, South Africa - ed. H. Stocker, A. Gallmann, J. H. Ham ilton - Singapore: World Scientific, 1997. - P. 33-44.

17. Тер-Акопьян, Г. М., Оганесян, Ю. Ц., Попеко, Г. С., Даниэль, А. В., Га мильтон, Дж., Кормицки, Я., Рамайа, А. В., Ма, В. Ч., Бабу, Б. Р. С., Гинтер, Т., Жу, С. Дж., Расмуссен, Дж., Стойер, М., Ли, Л. Я., Ашталос, С., Чу, С. Я., Грегорич, К. Е., Макиавели, А. О., Мохар, М. Ф., Пруссин, С., Климан, Я., Морхач, М., Коул, Дж. Д., Арьяайнейад, Р., Дардене, Я.

К., Дригерт, М. Выходы пар осколков и характеристики спонтанного деления 252Cf // XLVI Международное совещание по ядерной спектро скопии и структуре ядра, Москва, Россия - Известия РАН, сер. физиче ская, 1997. - Т. 61, № 4. - С. 746-751.

18. Тер-Акопьян, Г. М., Оганесян, Ю. Ц., Даниэль, А. В., Попеко, Г. С., Га мильтон, Дж., Кормицки, Я., Рамайа, А. В., Климан, Я., Расмуссен, Дж.

Экспериментальные методы исследования спонтанного и низкоэнерге тического деления ядер // Физика элементарных частиц и атомного яд ра - 1997. - Т. 28, № 6. - С. 1357-1388.

19. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Popeko, G. S., Babu, B. R. S., Lu, Q., Butler Moore, K., Ma, W. C., Jones, E. F., Deng, J. K., Shi, D., Kliman, J., Pol horsky, V., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Johnson, N. R., Lee, I.

Y., MacGowan, F. K. Yields of correlated fragment pairs in spontaneous fis sion of 252Cf // Physical Review C - 1997. - Vol. 55, No. 3. - P. 1146-1161.

20. Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Popeko, G. S., Oganessian, Yu. Ts., Hamilton, J. H., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Ma, W. C., Babu, B. R. S., Ginter, T. N., Zhu, S. J., Rasmussen, J. O., Stoyer, M. A., Lee, I. Y., Aszta los, S., Chu, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dar denne, Y. X., Drigert, M. New experimental data for 252Cf(s.f.) // Heavy Ion Physics. Scientific Report 1995-1996 - ed. B. I. Pustylnik - Dubna: JINR, 1997. - P. 77-78.

21. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Kormicki, J., Popeko, G. S., Ramayya, A. V., Lu, Q., Butler-Moore, K., Ma, W. C., Deng, J. K., Shi, D., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeine jad, R., Babu, B. R. S., Johnson, N. R., Lee, I. Y., MacGowan, F. K. New spontaneous fission mode for 252Cf // Heavy Ion Physics. Scientific Report 1995-1996 - ed. B. I. Pustylnik - Dubna: JINR, 1997. - P. 79-80.

22. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Popeko, G. S., Ma, W. C., Babu, B. R. S., Ginter, T. N., Zhu, S. J., Rasmussen, J. O., Stoyer, M. A., Lee, I. Y., Aszta los, S., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dar denne, Y. X., Drigert, M. New characteristics of the 252Cf spontaneous fis sion obtained with large gamma ray detector arrays // International Sympo sium on Large-Scale Collective Motion of Atomic Nuclei, Brolo, Messina, Italy - ed. G. Giardina, G. Fazio, M. Latuada - Singapore: World Scientific, 1997. - P. 623-632.

23. Daniel, A. V., Hamilton, J. H., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Beyer, C. J., Hwang, J. K., Ginter, T. N., Zhu, S. J., Ter-Akopian, G. M., Oganessian, Yu.

Ts., Popeko, G. S., Ma, W. C., Rasmussen, J. O., Stoyer, M. A., Lee, I. Y., Asztalos, S., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M.

F., Prussin, S. G., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dar denne, Y. X., Drigert, M., Macleod, R. W. Primary fission fragment distribu tion obtained with modern HPGe detectors // Bulletin of the American Phys ical Society - 1998. - Vol. 43. - P. 1176-1.

24. Daniel, A. V., Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Kormicki, J., Popeko, G. S., Ramayya, A. V., Ma, W. C., Babu, B. R. S., Ginter, T. N., Zhu, S. J., Rasmussen, J. O., Stoyer, M. A., Lee, I. Y., Aszta los, S., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dar denne, Y. X., Drigert, M. Characteristics of the primary fission fragments obtained with HPGe detectors // International conference on fission and properties of neutron-reach nuclei, Sanibel Island, FL, USA - ed. J. H. Ham ilton, A. V. Ramayya - Singapore: World Scientific, 1998. - P. 624-626.

25. Daniel, A. V., Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Kormicki, J., Popeko, G. S., Ramayya, A. V., Ma, W. C., Babu, B. R. S., Ginter, T. N., Zhu, S. J., Rasmussen, J. O., Stoyer, M. A., Lee, I. Y., Aszta los, S., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dar denne, Y. X., Drigert, M. New fission mode of the 252Cf obtained with mod ern HPGe detectors // Tours symposium on nuclear physics III, Tours, France - ed. M. Arnould, M. Lewitowicz, Yu. Ts. Oganessian, M. Ohta, H.

Utsunomiya, T Wada - Woodbury, New York: AIP Conference Proceedings, 1998. - Vol. 425. - P. 202-211.

26. Ramayya, A. V., Hamilton, J. H., Hwang, J. K., Peker, L. K., Kormicki, J., Babu, B. R. S., Ginter, T. N., Sandulesku, A., Florescu, A., Carstoiu, F., Greiner, W., Ter-Akopian, G. M., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Ma, W. C., Varmette, P. G., Rasmussen, J. O., Asztalos, S., Chy, S. Y., Grego rich, K. E., Macchiavelli, A. O., Macleod, R. W., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Butler-Moore, K., Drigert, M., Stoyer, M. A., Bernstein, L. A., Lough eed, R. W., Moody, K. J., Prussin, S. G., Zhu, S. J., Griffin, H. C., Donange lo, R. Cold (neutronless) alpha ternary fission of 252Cf // Physical Review C - 1998. - Vol. 57, No. 5. - P. 2370-2374.

27. Ramayya, A. V., Hwang, J. K., Hamilton, J. H., Sandulesku, A., Florescu, A., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Oganessian, Yu. Ts., Popeko, G. S., Greiner, W., Cole, J. D. Observation of 10Be Emission in the cold ternary spontaneous fission of 252Cf // Physical Review Letters - 1998. - Vol. 81, No. 5. - P. 947-950.

28. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Oganessian, Yu. Ts., Daniel, A. V., Kormicki, J., Ramayya, A. V., Popeko, G. S., Ma, W. C., Babu, B. R. S., Ginter, T. N., Zhu, S. J., Rasmussen, J. O., Stoyer, M. A., Lee, I. Y., Aszta los, S., Chy, S. Y., Gregorich, K. E., Macchiavelli, A. O., Mohar, M. F., Prussin, S. G., Kliman, J., Morhac, M., Cole, J. D., Aryaeinejad, R., Dar denne, Y. X., Drigert, M. New characteristics of the spontaneous fission of Cf with large gamma-ray arrays // International conference on fission and properties of neutron-reach nuclei, Sanibel Island, FL, USA - ed. J. H. Ham ilton, A. V. Ramayya - World Scientific, Singapore, 1998. - P. 165-174.

29. Wu, S. C., Donangelo, R., Rasmussen, J. O., Daniel, A. V., Hwang, J. K., Ramayya, A. V., Hamilton, J. H. New determination of the Ba-Mo yield ma trix for 252Cf // Physical Review C - 2000. - Vol. 62, No. 8. - P. 041601-4.

30. Ramayya, A. V., Hamilton, J. H., Hwang, J. K., Beyer, C. J., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Rasmussen, J. O., Wu, S. C., Donangelo, R., Kormick i, J., Zhang, X. Q., Rodin, A. M., Fomichev, A. S., Kliman, J., Krupa, L., Oganessian, Yu. Ts., Chubarian, G., Seweryniak, D., Janssens, R. V. F., Ma, W. C., Piercey, R. B., Cole, J. D. Binary and ternary fission studies with Cf // Progress in Particle and Nuclear Physics - 2001. - Vol. 46, No. 1. - P.

221-229.

31. Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Hwang, J. K., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Ginter, T. N., Beyer, C. J., Kormicki, J., Zhang, X. Q., Rodin, A. M., Fomichev, A. S., Kliman, J., Krupa, L., Jandel, M., Oganessian, Yu. Ts., Greiner, W., Poenaru, D. N., Chubarian, G., Seweryniak, D., Janssens, R. V.

F., Rasmussen, J. O., Wu, S. C., Donangelo, R., Ma, W. C., Piercey, R. B., Cole, J. D. Behavior of nuclear matter under extreme conditions in fission // Acta Physica Hungarica A - 2001. - Vol. 14, No. 1-4. - P. 161-170.

32. Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Hwang, J. K., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Rasmussen, J. O., Wu, S. C., Donangelo, R., Beyer, C. J., Kormicki, J., Zhang, X. Q., Rodin, A. M., Fomichev, A. S., Popeko, G. S., Kliman, J., Krupa, L., Jandel, M., Oganessian, Yu. Ts., Chubarian, G., Seweryniak, D., Janssens, P., Ma, W. C., Piercey, R. B., Greiner, W., Cole, J. D. Cold and hot binary and ternary fission yields in the spontaneous fission of 252Cf // Ядерная физика - 2002. - Т. 65, № 4. - С. 677-684.

33. Wu, S. C., Donangelo, R., Rasmussen, J. O., Daniel, A. V., Hwang, J. K., Ramayya, A. V., Hamilton, J. H. Resolution of complex g spectra from triple coincidence data Ba-Mo split in 252Cf // Nuclear Instruments and Me thods in Physics Research A - 2002. - Vol. 480, No. 2-3. - P. 776-781.

34. Daniel, A. V., Ter-Akopian, G. M., Popeko, G. S., Fomichev, A. S., Rodin, A. M., Oganessian, Yu. Ts., Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Kormicki, J., Hwang, J. K., Fong, D., Gore, P., Cole, J. D., Jandel, M., Krupa, L., Kliman, J., Rasmussen, J. O., Macchiavelli, A. O., Lee, I. Y., Wu, S. C., Stoyer, M.

A., Donangelo, R. Identification of Excited 10Be Clusters Born in Ternary Fission of 252Cf // International Workshop on the New Applications of Nuc lear Fission, Bucharest, Romania - ed. A. C. Mueller, M. Mirea, L. Tassan Got - Singapore: World Scientific, 2004. - P. 41-47.

35. Hamilton, J. H., Zhu, S. J., Ramayya, A. V., Gore, P., Rasmussen, J. O., Jones, E. F., Hwang, J. K., Xu, R. Q., Yang, L. Y., Li, K., Jiang, Z., Zhang, Z., Ziao, S. D., Zhang, X. Q., Kormicki, J., Luo, Y. X., Chaturvedi, L., Ma, W. C., Cole, J. D., Drigert, M., Lee, I. Y., Fallon, P., Stoyer, M. A., Ginter, T. N., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Oganessian, Yu. Ts., Donangelo, R., Dimitrov, V., Frauendorf, S. New insights into neutron rich nuclei from fission // 8th International Conference on Nucleus-Nucleus Colisions, Mos cow, Russia - ed. Yu. Ts. Oganessian, R. Kalpakchieva - Nuclear Physics A, 2003. - Vol. 734. - P. 257-260.

36. Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Daniel, A. V., Pope ko, G. S., Fomichev, A. S., Rodin, A. M., Oganessian, Yu. Ts., Cole, J. D., Kormicki, J., Hwang, J. K., Fong, D., Gore, P., Rasmussen, J. O., Macchia velli, A. O., Lee, I. Y., Stoyer, M. A., Greiner, W., Donangelo, R., Jandel, M., Krupa, L., Kliman, J. Spontaneous fission of 252Cf in the light of prompt gamma rays // 3 International Conference: Fission and Properties of Neu tron-Rich Nuclei, Sanibel Island, FL, USA - ed. J. H. Hamilton, A. V. Ra mayya, H. K. Carter - River Edge New Jersey: World Scientific, 2003. - P.

535-542.

37. Daniel, A. V., Ter-Akopian, G. M., Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Kor micki, J., Popeko, G. S., Fomichev, A. S., Rodin, A. M., Oganessian, Yu.

Ts., Cole, J. D., Hwang, J. K., Luo, Y. X., Fong, D., Gore, P., Jandel, M., Kliman, J., Krupa, L., Rasmussen, J. O., Wu, S. C., Lee, I. Y., Stoyer, M. A., Donangelo, R., Greiner, W. Ternary fission of 252Cf: 3368 keV radiation from 10Be // Physical Review C - 2004. - Vol. 69, No. 4. - P. 041305(R)-4.

38. Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Fomichev, A. S., Popeko, G. S., Rodin, A. M., Oganessian, Yu. Ts., Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Kormicki, J., Hwang, J. K., Fong, D., Gore, P., Cole, J. D., Jandel, M., Kliman, J., Krupa, L., Rasmussen, J. O., Lee, I. Y., Macchiavelli, A. O., Fallon, P., Stoyer, M.

A., Donangelo, R., Wu, S. C., Greiner, W. New data on the ternary fission of Cf from the Gammasphere facility // International Conference "Nuclear Structure and Related Topics", Dubna, Russia - Ядерная физика, 2004. - Т.

67. - С. 1860-1865.

39. Ramayya, A. V., Hamilton, J. H., Hwang, J. K., Gore, P., Jones, E. F., Fong, D., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Rasmussen, J. O., Donangelo, R., Kormicki, J., Zhang, X. Q., Rodin, A. M., Fomichev, A. S., Kliman, J., Kru pa, L., Cubarian, G., Cole, J. D. Nuclear fission and structure studies with Gammasphere // NATO Advanced Study Institute Conference, Structure and Dynamics of Elementary Matter, Kemer, Turkey - ed. W. Greiner, M. Itkis, M. C. Guclu - Kluwer Academic Publishers, 2004. - Vol. 166. - P. 551-560.

40. Ramayya, A. V., Hwang, J. K., Hamilton, J. H., Zhu, S. H., Fong, D., Gore, P., Jones, E. F., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Rasmussen, J. O., Luo, Y. X., Cole, J. D. Study of neutron-rich nuclei with 252Cf // DAE-BRNS Symposium on Nuclear Physics- Mumbai, India, 2004. - P. 35-46.

41. Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Fomichev, A. S., Popeko, G. S., Rodin, A. M., Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Kormicki, J., Hwang, J. K., Fong, D., Gore, P., Rasmussen, J. O., Lee, I. Y., Macchiavelli, A. O., Fallon, P., Cole, J. D., Greiner, W. New experimental approach to ternary fission rely ing on the -ray spectroscopy // NATO Advanced Study Institute Confe rence, Structure and Dynamics of Elementary Matter, Kemer, Turkey - ed.

W. Greiner, M. Itkis, J. Reinhordt, M. C. Guclu - Kluwer Academic Pub lishers, 2004. - Vol. 166. - P. 523-534.

42. Hamilton, J. H., Ramayya, A. V., Hwang, J. K., Zhu, S. J., Luo, Y. X., Ras mussen, J. O., Gore, P., Jones, E. F., Fong, D., Li, K., Beyer, C. J., Chatur vedi, L., Xu, R. Q., Yang, L. M., Jiang, Z., Zhang, Z., Xiao, S. D., Zhang, X.

Q., Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Oganessian, Yu. Ts., Dimitrov, V., Frauendorf, S., Gelberg, A., Kormicki, J., Gilat, J., Lee, I. Y., Fallon, P., Ma, W. C., Cole, J. D., Drigert, M., Stoyer, M. A., Ginter, T. N., Wu, S. C., Do nangelo, R. Shape coexistence, triaxiality, chiral bands in neutron-rich nuclei and hot fission mode // International Symposium On Exotic Nuclei Peterhof, Russia - ed. Yu. E. Penionzhkevich, E. A. Cherepanov - Singapore: World Scientific, 2005. - P. 357-364.

43. Ter-Akopian, G. M., Daniel, A. V., Popeko, G. S., Fomichev, A. S., Rodin, A. M., Oganessian, Yu. Ts., Jandel, M., Krupa, L., Kliman, J., Hamilton, J.

H., Ramayya, A. V., Kormicki, J., Hwang, J. K., Fong, D., Gore, P., Cole, J.

D., Rasmussen, J. O., Wu, S. C., Lee, I. Y., Stoyer, M. A., Greiner, W., Do nangelo, R. New data on the ternary fission of 252Cf from the gamma-ray spectroscopy // International Symposium on Exotic Nuclei (EXON-2004) ed. Yu. E. Penionzhkevich, E. A. Cherepanov - Singapore: World Scientific, 2005. - P. 365-368.

Список литературы 1. Nolan, P. J., Beck, F. A., Fossan, D. B. Large arrays of escape-suppressed gamma-ray detectors // Annual Review of Nuclear and Particle Science 1994. - Vol. 45. - P. 561-607.

2. Cheifetz, E., Jared, R. C., Thompson, S. G., Wilhelmy, J. B. Experimental Information Concerning Deformation of Neutron Rich Nuclei in the A~ Region // Physical Review Letters - 1970. - Vol. 25, No. 1. - P. 38-43.

3. Wilhelmy, J. B., Thompson, S. G., Jared, R. C., Cheifetz, E. Ground-state bands in neutron-rich even Te, Xe, Ba, Ce, Nd and Sm isotopes produced in the fission of 252Cf // Physical Review Letters - 1970. - Vol. 25, No. 16. - P.

1122-1125.

4. Cizewski, J. A., Hotchkis, M. A. C., Durell, J. L., Copnell, J., Mowbray, A.

S., Fitzgerald, J. B., Phillips, W. R., Ahmad, I., Carpenter, M. P., Janssens, R. V. F., Khoo, T. L., Moore, E. F., Morss, L. R., Benet, P., Ye, D. New N = 84 isotone 136Te // Physical Review C - 1993. - Vol. 47, No. 3. - P. 1294 1297.

5. Cheifetz, E., Wilhelmy, J. B., Jared, R. C., Thompson, S. G. Determination of the charge and mass distribution in the fission of 252Cf // Physical Review C - 1971. - Vol. 4, No. 5. - P. 1913-1926.

6. Wahl, A. C. Nuclear-charge distribution and delayed-neutron yields for thermal neutron induced fission of 235U, 233U, and 239Pu and for spontaneous fission of 252Cf // Atomic Data and Nuclear Data Tables - 1988. - Vol. 39, No. 1. - P. 1-156.

7. England, T. R., Rider, B. F. Evaluation and compilation of fission product yields // LA-UR-3106 - Los Alamos: LANL, 1993.

8. Reisdorf, W., Unik, J. P., Griffin, H. C., Glendenin, L. E. Fission fragment K x-ray emission and nuclear charge distribution for thermal neutron fission of 233U, 235U, 239Pu and spontaneous fission of 252Cf // Nuclear Physics A 1971. - Vol. 177, No. 2. - P. 337-378.

9. Nifenecker, H., Signarbieux, C., Babinet, R., Poitou, J. Prompt neutrons from fission // Symposium on Physics and Chemistry of Fission, 13-17 Au gust, 1973, Rochester, N.Y., USA - Vienna: IAEA, 1974. - Vol. 2. - P. 117 178.



Pages:   || 2 |
 

Похожие работы:





 
2013 www.netess.ru - «Бесплатная библиотека авторефератов кандидатских и докторских диссертаций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.