авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ  БИБЛИОТЕКА

АВТОРЕФЕРАТЫ КАНДИДАТСКИХ, ДОКТОРСКИХ ДИССЕРТАЦИЙ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ


Московский ордена Ленина, ордена Октябрьской Революции

и ордена Трудового Красного Знамени

Государственный университет имени М.В.Ломоносова

ГЕОЛОГИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

кафедра кристаллографии и кристаллохимии

_

КУРСОВАЯ РАБОТА Оптические свойства в кристаллах.

Студентка_ 105 группы Люткевич А. Д.

_ Научный руководитель.

доцент Дорохова Г.И.

.

МОСКВА 2008 г.

ОГЛАВЛЕНИЕ Введение 1. Свет и его взаимодействие с кристаллом 1.1. Волновая модель света 1.2. Видимая область излучения 1.3. Отражение света 1.4. Преломление света 1.5. Дисперсия света 1.6. Связь показателя преломления с симметрией кристалла Оптические индикатрисы 2. Оптические эффекты 2.1. Цвет 2.2. Блеск 2.3. Прозрачность 2.4. Двулучепреломление 2.5. Астеризм 2.6. Иризация 2.7. Опалесценция 2.8. Плеохроизм Заключение Список литературы Введение.

Оптические эффекты в кристаллах постоянно производят впечатление на людей, вызывают интерес геологов и минералогов. Минералы, обладающие ими, всегда высоко ценились. В древности такие камни считались священными, сегодня они имеют высокую стоимость и занимают свои места в лучших коллекциях музеев и любителей камня. Порой камню приходилось проделать долгий и опасный путь, прежде чем попасть в своему нынешнему владельцу.

Меня тоже привлекла «радуга камней». Поблескивания в минералах выглядят волшебно и загадочно. Поэтому я и сделала данную работу. Она носит обзорный характер и является попыткой собрать воедино хотя бы часть данных по этому вопросу. Моя научная руководительница помогла подобрать литературу по данному вопросу, также были сделаны и найдены фотографии, иллюстрирующие свойства кристаллов.

Чтобы легче понять природу оптических явлений, я начну с простой волновой модели света, разберу природу окрасок и сами оптические эффекты: двулучепреломление, иризацию, опалесценцию, плеохроизм и астеризм. На сегодняшний момент известно, что любой оптический эффект – это «реакция» кристалла на видимую область света. В зависимости от строения своей решетки кристалл по-разному реагирует на световое излучение. Для идеального кристалла взаимодействие со светом сводится лишь к преломлению и отражению, а разнообразные эффекты связанны с дефектами кристалла.

Поэтому в работе будут рассмотрены так же явления преломления и отражения.

1. Свет и его взаимодействие с кристаллом 1.1. Волновая модель света Чтобы было проще понять поведение света, возьмем за основу простейшую волновую модель.

Плоские волны, независимо от их физической природы, характеризуются, по меньшей мере, двумя величинами: скоростью распространения и длиной волны. При этих условиях простейшей моделью волн будет плоская система черных и белых полос одинаковой ширины, движущихся с постоянной скоростью. Длинна волны в этом случае будет равна суммарной ширине одной черной и одной белой полосы. Если за единицу времени перед наблюдателем, смотрящим на эту картину в щель, пронесется волн, то скорость должна быть равна: =.

Одновременно наблюдатель будет видеть, что в щели происходят колебания, т.е. она будет периодически, через равные промежутки времени Т/2, закрываться то белой, то черной полосой. Величина называется частотой колебаний, величина Т – периодом колебаний. Эти величины обратны друг другу.

1.2. Видимая область излучения Согласно данной теории, цвет мы будем рассматривать как монохроматические лучи с разными значениями длин волн. Приближенные значения длин волн лучей в пустоте выведены в таблице Таблица 1.

ЦВЕТ, м ЦВЕТ, м ультрафиолетовый 390 Зелено-желтый 550 – фиолетовый 390 – 450 желтый 575 – синий 450 – 480 оранжевый 585 – голубой 480 – 510 красный 620 - зеленый 510 - 550 инфракрасный 1.3. Отражение света Если свет падает на плоскую и гладкую поверхность раздела двух прозрачных изотропных сред, то он отражается, следуя законам: 1) падающий и отраженный лучи лежат в одной плоскости нормалью к отражающей поверхности, 2) угол падения равен углу отражения (рис. 1.3.1).

1.4. Преломление света Когда пучок света переходит из менее плотной изотропной среды в более плотную перпендикулярно границе между ними, то его скорость уменьшается, но не меняется направление движения.

Однако, когда пучок света падает на границу раздела сред под острым углом, снижение скорости на этой границе заставляет лучи изгибаться, или преломляться. Преломление происходит по следующим законам: 1) луч падающий и луч преломленный лежат в одной плоскости с нормалью к преломляющей поверхности, 2) отношение синуса угла падению к синусу угла преломления есть величина постоянная для данной пары сред, не зависящая от угла падения (рис. 1.4.2). Эта величина, обозначаемая n, называется показателем преломления среды, в которую вошел луч, относительно среды, из которой он вышел. Если, говоря о показателе преломления какой-либо среды, не указывают другую, то имеют в виду показатель преломления данной среды относительно пустоты, т.е. предполагают, что свет идет из пустоты в данную среду.

Показатель преломления вещества, так же как и плотность, зависит от его химического состава и кристаллической структуры. Удельный вес (G) и показатель преломления приближенно связаны соотношением: (n-1)/G = K, где K – константа, зависящая от состава вещества.

Явление преломления света было известно еще до нашей эры, но точные законы преломления были установлены Снеллиусом, профессором математики в Лейдене (Голландия), только в 1618г и независимо от него Декартом в 1637г.

Когда луч света идет из более преломляющей среды в менее преломляющую, то, по закону преломления, показатель преломления больше 1. Будем постепенно увеличивать угол падения, пока он не примет максимального значения, допускаемого формулой. При таком значении угол отражения становится равным 90 градусов, а его синус равным единице. Следовательно, если угол падения будет больше максимально допустимого значения, то синус его должен быть больше единицы, что невозможно. Значит, при угле падения, который больше максимального, преломление отсутствует. В этом случае свет полностью отражается. Такое отражение называется полным внутренним.

1.5. Дисперсия света Существует еще одно явление, известное с древности, но изученное не очень давно.

Ньютон в 1672г экспериментально показал, что луч белого света, проходя через стеклянную призму, разлагается в спектр, состоящий из множества лучей разного света, от красного до фиолетового, постепенно переходящих один в другой. Явление разложения белого света, называемое дисперсией, указывает на то, что лучи разной окраски имеют различный показатель преломления (рис. 1.5.3). При нормальной дисперсии, наблюдаемой в неокрашенных прозрачных средах, красный свет имеет наименьший, а фиолетовый наибольший показатель преломления. При аномальной дисперсии, наблюдаемой в окрашенных средах, этот порядок нарушается в том месте спектра, где происходит поглощение света. Свет какой-либо одной спектральной окраски называется монохроматическим. Строго монохроматический свет получит невозможно, так как для этого пришлось бы выделить из спектра бесконечно узкую линию. Яркость такого цвета была бы бесконечно мала. И видеть такой свет мы не могли бы.

Эти два явления вполне могут дать ответ на вопрос о том, почему граненые драгоценные камни играют всеми цветами радуги. Форма, которую придают камню при огранке, не случайна. Она подбирается так, чтобы каждый луч, вошедший в граненый камень, не прошел сквозь камень, а после преломления и отражения в других гранях, повернул бы обратно (рис. 1.5.4). Для этого существуют свои законы, приемы и расчеты. Иногда при огранке, стачивая ненужные углы, приходится жертвовать почти половиной камня.

Известны случаи, когда после огранки оказывалось, что форма подобрана неудачно, и приходилось перегранивать камень. так пришлось перегранить один из самых больших в мире алмазов «Коинур». По преданию, алмаз в необработанном виде весил 180 граммов.

После первой огранки он весил лишь 37 граммов, а после второй – потерял в весе еще граммов.

Своеобразные явления, связанные с отражением и преломлением света, можно наблюдать и на естественно ограненных кристаллах. Примером могут служить фотографии, снятые академиком А.В.Шубниковым таким образом, что пучок света был пропущен сквозь многогранный кристалл, а за кристаллом стояла фотографическая пластинка. Проходя через кристалл, свет преломлялся на разных гранях. Поэтому на фотографической пластинке остался след не одного луча, а многих;

узоры получились очень правильными и симметричными, потому что грани в кристалле расположены симметрично.

1.6. Оптические индикатрисы Оптические свойства тесно взаимосвязаны с кристаллической структурой твердого тела.

В кубических и некристаллических телах скорость света одинакова во всех направлениях, и, следовательно, показатель преломления не зависит от направления. Такие тела называются оптически изотропными. Во всех других веществах скорость света зависит от направления его колебаний. Такие вещества называются оптически анизотропными.

Связь между показателем преломления и направлением в кристалле какого-либо вещества можно изобразить, проведя линии во всех направлениях от центра кристалла и, отложив на этих линиях отрезки, пропорциональные показателям преломления для световых колебаний, параллельных этим линиям. Если соединить концы этих отрезков, то получится фигура, называемая оптической индикатрисой. Для некристаллических тел и кубических кристаллов индикатриса представляет собой сферу, так как показатели преломления в данном случае одинаковы во всех направлениях. У веществ, кристаллизующихся в тетрагональной или гексагональной сингонии, индикатриса имеет форму эллипсоида вращения (рис. 1.6.5), в котором все сечения, перпендикулярные одной из осей, представляют собой круги. Эта ось совпадает с кристаллографической осью с кристалла. Такая форма индикатрисы определяется тем, что любой луч, проходящий в направлении к оси с, будет иметь одну и ту же скорость, так как его колебания совершаются в той самой плоскости, в которой лежат эквивалентные для данных двух сингоний горизонтальные кристаллографические оси. Поэтому вещества, кристаллизующиеся в тетрагональной или гексагональной сингонии, называют одноосными. Для кристаллов ромбической, моноклинной и триклинной сингоний индикатриса менее симметрична в соответствии с кристаллографической симметрией этих кристаллов. Она представляет собой трехосный эллипсоид (рис. 1.6.6). Одно из свойств такого эллипсоида заключается в том, что в нем можно провести только два круговых сечения, а все остальные сечения эллиптические. Лучи, проходящие вдоль нормалей к круговым сечениям, имеют равные скорости независимо от направления световых колебаний в плоскости этих сечений. Два направления, перпендикулярные круговым сечениям, называются оптическими осями.

Поэтому вещества, кристаллизующиеся в ромбической, моноклинной и триклинной сингониях, называются двуосными.

Ориентировка оптической индикатрисы в кристалле определяется симметрией этого кристалла. В триклинных кристаллах положение трех главных осей индикатрисы никак не связанно с направлениями кристаллографических осей. В кристаллах моноклинной сингонии одна из осей индикатрисы совпадает с кристаллографической осью b, а две другие лежат в плоскости ac, но не совпадают с осями а и с. В ромбических кристаллах все три главные оси индикатрисы по направлению совпадают с кристаллографическими осями. В гексагональных и тетрагональных кристаллах особая ось индикатрисы направлена вдоль оси с, а в круговом сечении индикатрисы, перпендикулярном особой оси, лежат кристаллографические оси а.

Рисунок 1.3.1. Отражение света от границы двух сред.

Рисунок 1.4.2.

Рисунок 1.5.3. Дисперсия света.

Рисунок 1.5.4. Огранка алмаза: а) ход луча в стекле и алмазе;

б) ход лучей при правильной огранке;

ход лучей при неправильной огранке: в) слишком глубокой г) слишком плоской.

Рисунок 1.6.5. Оптические индикатрисы кристаллов средней категории (а – положительный кристалл, б – отрицательный кристалл).

Рисунок 1.6.6. Оптическая индикатриса кристаллов низшей категории.

2. Оптические эффекты 2.1. Цвет Для большинства минералов, независимо от количества осей, характерно такое свойство как цвет. Цвет является одним из важнейших оптических свойств кристаллов. Для минералов цвет оказывает решающее влияние на декоративную ценность камня, косвенно – на их рыночную стоимость. Отсюда стремление к его оптимизации – так, чтобы цвет был наиболее привлекательным. Обычно это достигается с помощью правильного выбора соответствующего вида и способа огранки, и тщательной обработки.

Цвет в прошлом был одним из важнейших критериев классификации камней. Обладал также культурной и религиозной символикой. Цвет отражается в названии камней (хлорит – от греч. choros – зеленый), а названия камней в определенных цветах (рубиновый, бирюзовый).

Восприятие цвета зависит не только от стереометрических параметров камня и расстояния, с которого он изучается, так и от оттенков, насыщенности и яркости.

Оттенок – определяет характерные отличия между зрительным восприятием из лучений:

фиолетовых, голубых, зеленых, желтых, оранжевых, красных и пурпурных. Оттенок проявляется, когда при наблюдении узких полос спектра и наложении крайних полос (от 380 до 780 нм), возрастает доля коротковолнового излучения и одновременно уменьшается доля длинноволнового или наоборот. Глаз человека различает около 150 оттенков цвета.

Для описания кристаллов достаточно 32 оттенков – от фиолетового до пурпурно-голубого.

Насыщенность – степень участия хроматического цвета. Существует множество менее выразительных цветов, чем чистые (спектральные) цвета. Они смещены к хроматическому белому. Каждый из них можно получить, смешивая пучки узких полос спектра с пучком белого цвета. Получается излучение того же оттенка, но более бледное.

Яркость – зрительно воспринимается как изменение цвета, без изменения оттенка и насыщенности. Это можно продемонстрировать, уменьшая световой поток, например, отодвигая источник света от наблюдаемого камня.

В большинстве случаев окраска кристалла обусловлена выборочным поглощением части световых волн белого спектра. Получающийся цвет соответствует белому спектру за вычетом поглощенной его части. Когда белый свет, состоящей из всех цветов видимой части спектра электромагнитных волн, проникает в кристаллический материал, световые волны некоторой определенной длины проходят сквозь кристалл или отражаются от него, в то время как оставшаяся часть спектра поглощается. Примерами могут служить зеленый цвет изумруда, соответствующий пропусканию света в интервале длин волн от 5000 до, м пурпурно-красный цвет высококачественного рубина, соответствующий пропусканию смеси двух полос спектра: красно-оранжевой (6000 – 7000 ) и синей ( 4400 – 4800 ).

Минералы, обладающие постоянным характерным для них цветом, называются идиохроматическими, а их окраска – собственной. В них цветопоглощающими центрами являются их основные компоненты. Минералы, цвет которых меняется от образца к образцу, называют аллохроматическими, а их цвет – примесным. В таких минералах механизм поглощения света в данном образце может действовать, а может не действовать.

Кроме того, некоторые минералы обладают кажущимся цветом или несколькими цветами, не являющимися истинными и обусловленными «игрой цвета», связанной с определенными физическими эффектами. Такую окраску следует относить к псевдохроматической.

Существует довольно много факторов, влияющих на явления поглощения, рассеивания, отражения и интерференции света. К важнейшим относят влияние: кристаллического поля, оптических явлений, зон, молекулярных орбиталей. Причины окраски минералов можно посмотреть в таблице 2.

Влияние кристаллического поля. Цвет является результатом воздействия внутрикристаллических электростатических полей, вызванных координированными атомами, ионами или частицами, на электронную структуру ионов переходных металлов (Cr, Fe, Cu, Mn, Co, Ni, Ti, V) и редкоземельных элементов. Внешние электроны переходных элементов неустойчивы и особенно подвержены смещениям, так как они слабо связаны с ядрами атомов. Под действием света эти электроны переходят из своего основного состояния на уровень возбуждения, поглощая тем самым видимый свет с определенной длиной волны и пропуская остальную часть спектра, которая воспринимается глазом. Ионы, или группа ионов, вызывающие характерную окраску называются хромофорами.

На примере рубина и изумруда процесс выглядит так. В этих минералах «окрашивающим» фактором являются ионы хрома, замещающие в решетке ионы алюминия.

В рубине орбитальная энергия «световых» электронов иона Cr в кристаллическом поле способствует фиолетовой и зелено-желтой части спектра. Благодаря этому наблюдаемый дополнительный цвет является темно-красным с легким пурпурно-фиолетовым оттенком. В изумрудах воздействие кристаллического поля слабее, поэтому энергия возмущения ионов Cr соответствует длине волны красного, оранжевого, желтого и фиолетового цвета.

Соответственно, цвет изумруда будет зелено-голубым или голубовато-зеленым. Некоторые хромофоры могут быть ответственными за возникновение двух или нескольких, совершенно разных цветов, что связано, возможно, с различным их взаимодействием в той или иной кристаллической структуре:

1) Если минерал существенные количества переходных элементов, они вызывают его собственную окраску. Примером могут служить крокоит и уваровит ( хромофор – хром) (рис. 2.1.1.), родонит и спессартин ( хромофор – марганец) 2) Переходные металлы, образующие примеси в обычно бесцветных или почти бесцветных в чистом виде минералах. Могут вызывать примесную окраску этих минералов. Классическим примером является корунд, который бесцветен, когда представляет собой чистый оксид алюминия 3.

3) В структуре кристалла существуют также внутренние дефекты решетки, которые создают, так называемые цветовые центры. эти центры могут быть: 1) электронными, в которых дополнительные электроны захватываются решеткой или частицами вещества;

2) дырочными, при нехватке электронов.

Дефекты первого рода характерны для флюорита. Электронный цветовой центр возникает, когда лишний электрон, стабилизируя структуру кристалла, оказывается в анионной дыре. Такие дыры могут возникать в решетке флюорита под действием высокоэнергетического излучения или во время кристаллизации при избытке ионов Ca.

Изменение энергетического состояния блуждающего электрона и связанное с этим поглощение излучения являются причинами пурпурного цвета минерала.

Примером аномалии второго рода может служить голубой цвет берилла (рис. 2.1.2.).

Такой цвет получается, если сосуществуют два типа дефектов, при этом один является электронным донором (СО3 2-), а второй – электронным акцептором (Н+). Под воздействием излучения электрон «выбрасывается» из аниона и захватывается катионом. В этом случае анион становится поглощающим свет дырочным световым центром. Катион, захватывающий электрон, сам не дает цвета, но если бы его не было, «выброшенный»

электрон вернулся бы на прежнее место, ликвидируя цветовой центр.

Наличием дырочных цветовых центров объясняется цвет дымчатого кварца, где кислород является донором, примесь алюминия акцептором.

Цветовые центры, а, следовательно, цвет камней можно ликвидировать накаливанием или интенсивным облучением. При накаливании аметист меняет цвет на желтый или зеленый, которые проявляются благодаря наличию ионов железа.

Теория зон. Согласно зонной теории, появление окраски вызывается электронами, оторванными от атомов и способными свободно перемещаться в структурах и, следовательно, образовывать энергетические зоны. Форма энергетических зон и промежутков между ними является ответственно за окраску минерала.

1) Различия энергетических зон в проводниках вызывает окраску (а также блеск и непрозрачность) самородных металлов и природных сплавов. Такие окраски служат проявлениями слабых различий в поглощении света, обусловленных неодинаковой формой энергетических зон. К минералам, окраска которых возникла таким путем, относятся самородная медь, серебро, золото (рис. 2.1.3.), а также природные сплавы, например метеоритный сплав никель – железо.

2) Запрещенные зоны, или, точнее, связанные с ними запрещенные уровни энергии, вызывают окрашивание некоторых полупроводниковых минералов. В структурах этих минералов связь имеет преимущественно ковалентный характер. Наблюдаемые окраски определяются запрещенными уровнями энергий, которые влияют на форму запрещенных зон. Последовательность смены цветов при изменении ширины запрещенной зоны следующая: по мере расширения запретной зоны (например, от 1,5 до 3,5 эВ) черный цвет переходит в красный, оранжевый, желтый и становится бесцветным. Обесцвечивание соответствует отсутствию поглощения электромагнитных колебаний с энергиями, характерными для видимой части спектра. Примерами могут служить галенит и пирит (узкая запрещенная зона), киноварь, реальгар и сера (средняя запрещенная зона), алмаз, сфалерит (широкая запрещенная зона) (рис 2.1.4.).

3) Окрашивание легорованных проводников возникает за счет введения примесей, которые модифицируют упомянутые ранее запрещенные зоны. Отличным примером может послужить алмаз. В алмазе пятивалентные ионы примеси азота с электронной конфигурацией 1s2s2p замещают в кристаллической решетке четырехвалентные атомы углерода. Это значит, что у азота на 1 электрон больше. Этот свободный электрон в зоне энергетического разрыва и создает дополнительный донорский уровень, уменьшая значение энергетического разрыва (c 5,4 до 4,0 эВ, а затем, за чет тепловых колебаний, до 2,2 эВ). В результате становится возможным поглощение голубой и фиолетовой зон спектра. Итог – желтый цвет алмазов. Увеличение концентрации азота приблизительно до 0,1% изменяет цвет алмаза на зеленый. При большой концентрации азота наблюдается столь значительное расширение донорского уровня, что становится возможным полное поглощение света видимого спектра, и в результате цвет камней – черный.

Если в алмазе присутствует примесь трехвалентного бора, мы имеем дело с акцептором.

Недостающий электрон образует дополнительный акцепторный уровень. Поскольку энергетическая ценность этого уровня невысока, то абсорбции света из зоны видимого спектра не происходит, а только, как в случае с азотом, расширяется акцепторный уровень.

Этот уровень соответствует энергии красной зоны спектра, в результате чего наблюдается голубой цвет алмазов (рис 2.1.5.).

Роль молекулярных орбиталей. Согласно теории молекулярных орбиталей, окраска некоторых минералов обусловлена зарядовыми взаимодействиями между электронами, орбиты которых охватывают более одного атома или иона. Подобные переносы зарядов чаще всего встречаются в минералах с преимущественно ионными или ковалентными связями. Переносы зарядов, вызывающие поглощение света, возникают за счет энергии «перескока» электронов. В качестве примера можно привести голубой цвет сапфира, который объясняется переходом электрона от железа 2+ к титану 4+, содержащихся в структуре корунда, поэтому формальная валентность обоих ионов составляет +3. Энергия, необходимая для такого перехода, соответствует энергии поглощения света от красной до желтой полосы спектра. Именно благодаря такому поглощению света цвет сапфира голубой.

Для магнетита, где валентность железа составляет +2 и +3, характерен цвет от темно голубого до черного из-за перехода электронов от железа 2+ к железу 3+.

Оптические явления. Окраски, обусловленные оптическими эффектами, не являются цветами в буквальном смысле слова. Тем не менее они часто воспринимаются как обычные цвета. В дальнейшем будут рассмотрены оптические эффекты и их проявление в кристаллах.

Но на этом способы окрашивания не заканчиваются. Очень часто цвет кристалла определяют и микроскопические твердофазные включения. Например, коричневый цвет кварца обусловлен наличием в нем мелкозернистых оксидов железа (рис 2.1.6).

Цвета некоторых минералов изменяются под влиянием нагревания или атомной бомбардировки. Например, под действием рентгеновских и гамма – лучей или нейтронных пучков. Примером может служить изменение окраски циркона от коричневой до синей при нагревании. Нагревание вызывает также превращение желтого топаза в розовый. Атомная бомбардировка бесцветного алмаза придает ему светло – зеленый или голубоватый цвет, причем изменение окраски ограничивается лишь поверхностной зоной толщиной в несколько десятков микрон. Нагревание приводит к добавлению достаточного количества энергии, необходимого для захвата электронов вакансионными дефектами. В некоторых случаях первоначальный цвет, как природный так и искусственный, может быть восстановлен каким – либо способом. Как правило, нагревание дает обратные результаты по сравнению с атомной бомбардировкой. Так, например, дымчатый кварц можно обесцветить нагреванием, а топазу, с помощью гамма излучения, можно вернуть его первоначальный желтый цвет, который он изменит на розовый в результате нагревания.

2.2. Блеск Еще одним важным оптическим свойством является блеск. Блеск – оптическое свойство, тесно связанное с явлениями отражения и преломления света, - можно определить как внешний вид минерала в отраженном свете. Блеск определяется коэффициентом отражения R, который представляет собой отношение количества отраженного светового потока к количеству падающего. Существует прямая зависимость между коэффициентом отражения R и коэффициентом преломления n:

R = (n-1) / (n+1).

Из формулы следует, что минерал с большим показателем преломления имеет более сильный блеск Для минералов с близкими значениями коэффициента преломления коэффициент отражения растет вместе с увеличением показателя поглощения излучения. Поэтому минералы, сильно абсорбирующие в границах видимого спектра, отличаются более интенсивным блеском. Это также касается металлов. Они содержат значительное количество слабо связанных с атомами электронов проводимости, соответствующие частоты которых находятся в ультрафиолетовой части спектра, поэтому коэффициент отражения для большей части металлов в видимой и инфракрасной области спектра приближается к 100%.

Интенсивность блеска также зависит от состояния отражающей поверхности. Гладкие, однородные, хорошо отполированные поверхности обладают более интенсивным блеском, поскольку значительно меньше рассеивают падающее на них излучение. Из этого видно, что гладкая поверхность спайности будет отражать больше света, чем неровная поверхность излома. Совершенно очевидно также, что различные кристаллографические направления, особенно в анизотропных кристаллах, будут различаться по количеству поглощенного света и, следовательно, в различной степени отражать падающий луч.

Различают следующие виды блеска:

1) Металлический. Характерен для минералов, которые сильно поглощают видимый свет, непрозрачные или почти непрозрачные даже в тонких осколках. Показатель преломления у таких минералов 3 и более. В эту группу входят самородные минералы и многие рудные минералы (пирит).

2) Полуметаллический. Минералы с показателем преломления от 2,6 до 3, большей частью непрозрачные или почти непрозрачные. Характерен для некоторых рудных минералов (гематит n=3.0).

3) Алмазный. Яркий блеск, типичный для алмаза. Характерен для минералов с показателем преломления от 1,9 до 2,6. В качестве примеров можно привести циркон (n=1,92-1,96), самородную серу (n=2,4), сфалерит (n=2,4). Сочетание показателей преломления, лежащих в данном интервале, с желтым или коричневым цветом дает смолистый блеск.

4) Стеклянный. Характерен для минералов с показателем преломления от 1,3 до 1,9.

В этот интервал попадает около 70% общего количества минералов. Напоминает блеск чистой стеклянной поверхности.

5) Жирный, восковой, шелковистый, перламутровый и матовый блеск – разновидности неметаллического блеска, различающиеся в зависимости от структуры отражающей поверхности. Алмаз часто обладает несколько жирноватым блеском, что обусловлено микроскопическими неровностями его поверхности, рассеивающими отраженный свет. Спайные поверхности галита имеют стеклянный блеск, пока они свежие, а со временем под действием водяных паров, содержащихся в воздухе, приобретают восковой блеск, вызванный небольшими неровностями поверхности. Жирный блеск, типичный для нефелина, является результатом начавшегося изменения этого минерала.

Криптокристаллические и аморфные минералы, такие, как халцедон и опал, обычно имеют восковой блеск. Минералы, для которых характерны параллельно волокнистые агрегаты, например, асбест и селенит, обладают шелковистым блеском. Для прозрачных минералов, со слоистыми структурами и совершенной пластинчатой спайностью характерен перламутровый блеск, вызванный отражением света от нескольких чередующихся поверхностей спайности;

примерами могут служить тальк, слюды и крупнокристаллический гипс. Пористые агрегаты некоторых минералов, подобных глинам, рассеивают падающий свет таким образом, словно они вовсе не обладают блеском – их называют тусклыми или землистыми.

Посмотреть связь между показателем преломления и блеском, а также примеры, можно в таблице 3.

Блеск в основном зависит от типа химической связи. Высокие, умеренно высокие и низкие показатели преломления характерны для веществ преобладанием соответственно металлической, ковалентной или ионной связи. Следовательно, блеск, характерный для веществ с указанными типами связи, будет также сильным, умеренным или слабым.

2.3. Прозрачность Светопроницаемость – свойство, характеризующее вещество с точки зрения способности пропускать световой поток. Указывает, какая часть излучения проходит, не меняя направления, через слой вещества определенной толщины. От прозрачности также зависит способность вещества поглощать и рассевать излучение, при этом необходимо отличать прозрачность от способности вещества пропускать свет, так как многие непрозрачные вещества могут пропускать рассеянный свет. Все минералы можно разделить на несколько типов:

1) Прозрачным называют минерал, способный пропускать свет. Сквозь такой минерал можно ясно видеть другие объекты.

2) Просвечивающими считаются минералы, способные пропускать свет. Однако через такие минералы нельзя ясно различать те или иные предметы, а можно лишь смутно видеть их общие очертания. Степень просвечиваемости зависит от поглощения им света вследствие темной окраски, либо от рассеивания света внутри минерала.

3) Непрозрачным называется минерал, не способный пропускать свет.

Прозрачность можно соотнести с блеском. Как правило, материалы с металлическим блеском непрозрачны, а с неметаллическим прозрачны или просвечивают.

Таблица Теория, объясняющая Причина окраски Примеры минералов происхождение окраски.

Теория кристаллического Соединение переходного Азурит, гетит, спессартин поля. металла Примесь переходного Цитрин, рубин металла Центры окраски Флюорит, аметист Теория молекулярных Перенос заряда Кордиерит, кианит орбиталей Органический материал Янтарь, коралл Зонная теория Проводник Медь, золото, серебро Полупроводник Киноварь, галенит, пирит Легированный Синий и желтый алмазы полупроводник Теория оптических явлений Дисперсия света Алмаз Рассеяние света Астеризм, авантюресценция Интерференция света Иризация Дифракция света Опалесценция Рисунок 2.1.1. Уваровит.

Рисунок 2.1.2. Голубой берилл.

Рисунок 2.1.3. Золото (самородок).

Рисунок 2.1.4. Киноварь (средняя запрещенная зона), алмаз (широкая запрещенная зона), пирит (узкая запрещенная зона).

Рисунок 2.1.5 Голубой алмаз.

Рисунок 2.1.6. Коричневый кварц с включениями мелкокристаллического оксида железа Таблица 3.

Связь блеска и показателей преломления Блеск Показатель Примеры преломления минералов Стекловатый 1,3 – 1,5 Флюорит Стеклянный 1,5 – 1,8 Топаз Полуалмазный 1,8 – 2,2 Циркон Алмазный 2,2 – 2,7 Алмаз Ярко-алмазный 2,7 – 3,4 Киноварь Металлический 3,4 Пирит 2.4. Двупреломление.

Во всех анизотропных средах наблюдается явление, называемое двулучепреломлением:

когда проходящий через кристалл луч видимого спектра раздваивается на «обычный» и «необычный» лучи. Однако в большинстве случаев этот эффект не виден из-за небольшой разницы в показателях преломления.

Наиболее отчетливо двупреломление световых лучей проявляется у высокопрозрачной разновидности кальцита, называемой исландским шпатом. Впервые это явление изучалось датским ученым Эразмом Бартолином в 1669г. Открытие было сделано практически случайно. Бартолин подробно изучал кристаллы кальцита, имевшие форму ромбоэдров, сравнивая углы между одинаковыми гранями у разных образцов. Однажды он случайно положил один из кристаллов на листок бумаги с записями и увидел, что все буквы под кристаллом раздвоились. Удивленный ученый проверил еще несколько кристаллов. Они вели себя так же.

Кальцит легко раскалывается на обломки в виде ромбоэдров. Если такой спайный выколок расположить над точкой, нанесенной на листе бумаги, то, глядя через минерал, мы увидим два изображения точки. Одно изображение будет казаться расположенным несколько выше над поверхностью бумаги, чем другое. Соединяющая их линия будет параллельна диагонали верхней грани ромбоэдра, проходящей через два тупых угла. При повороте кристалла по поверхности бумаги верхнее изображение точки останется неподвижным, тогда как нижнее движется вокруг него, оставаясь между неподвижной точкой и тупым углом на верхней грани ромбоэдра.

Если имеется несколько кристаллов исландского шпата, то можно заметить, что расстояние между точками тем больше, чем толще ромбоэдр. Если, продолжая смотреть вертикально вниз на точки, начать переворачивать ромбоэдр на тупой угол, то нижняя точка будет приближаться к верхней и в конце концов они сольются. Слияние наступит в тот момент, когда линия наблюдения располагается параллельно линии, равнонаклоненной к трем плоскостям, сходящимся на тупом угле ромбоэдра.

Раздвоение изображения происходит потому, что проходящий через кристалл свет разлагается на два пучка: один, состоящий из так называемых обыкновенных лучей, пройдет нормально к пластинке без преломления, другой, состоящий из необыкновенных лучей, отклонится в сторону на угол 6° 4`, но выйдет из него по тому же направлению, как и первый пучок.

Проходя через анизотропный кристалл, свет поляризуется, то есть у необыкновенных лучей колебания совершаются только в одной плоскости, перпендикулярной плоскости колебания обыкновенных лучей. Это можно доказать, положив сверху на кристалл поляризационный фильтр – необыкновенный луч пропадет (рис. 2.4.2).

Тот факт, что одна точка находится выше другой, можно пояснить на следующем примере. Известно, что все предметы, наблюдаемые через толстый слой воды (например, в аквариуме) кажутся нам ближе, чем наблюдаемые в воздухе. Объясняется это тем, что вода имеет больший показатель преломления, чем воздух. Можно сделать вывод, что в кальците показатель преломления обыкновенных волн больше показателя преломления необыкновенных волн.

Неравенства показателей преломления в исландском шпате были использованы шотландским учителем физики Николем в 1828г для изготовления поляризующих свет призм. Позднее получили широкое распространение открытые Лендом в 1932г поляризующие свет пленки – поляроиды. Пленки содержат определенным образом ориентированные в них микроскопические кристаллы или комплексы длинных молекул различных органических веществ. Действие их основано на неодинаковом поглощении обеих возникающих в результате двойного преломления поляризованных волн.

Поляризация света не является полной и свет выходит слегка окрашенным.

Величина преломления и двупреломления света характерна для каждого кристаллического вещества, поэтому, измерив их, можно определить что это за вещество.

Такой способ очень хорошо подходит для изучения состава горных пород, где минералы представлены в виде зерен. Из породы вырезается тонкая пластинка (шлиф) и под микроскопом исследуется ее преломление и двупреломление. Чтобы иметь наиболее полное представление об оптических свойствах, кристаллы нужно осматривать со всех сторон, для этого пластинку закрепляют на универсальном столике Федорова. У этого прибора есть несколько осей вращения, что позволяет рассмотреть срез во всех возможных направлениях.

Рисунок 2.4.2. а) Поляризация света при взаимодействии с кристаллом.

б) Исчезновение «необыкновенного» луча при использовании поляризационного фильтра.

2.5. Астеризм Астеризм - оптический эффект в кристаллах некоторых минералов, обработанных с образованием сферической или другой выпуклой криволинейной поверхности (кабошонах), проявляющийся в наблюдении звёздообразной фигуры при освещении кристалла (рис 2.5.1).

Причина возникновения астеризма - наличие в кристалле игольчатых включений или канальцев, ориентированных параллельно главным кристаллографическим осям. Толщина таких включений близка к длине волны видимого света, и они образуют несколько систем, в каждой из которых включения ориентированы параллельно, а углы между включениями разных систем соответствуют углам между кристаллографическими осями. В результате дифракции света на решётках таких микровключений при освещении кристалла наблюдается группа пересекающихся в одной точке светящихся полос - «звезда».

Количество лучей звезды зависит от симметрии кристалла. Для кристаллов кубической сингонии (шпинели) две взаимно перпендикулярные системы включений образуют две полосы, то есть четырёхлучевую звезду, у кристаллов гексагональной сингонии(берилл) или у тригональных (корунды), - три системы включений образуют три полосы, то есть шестилучевую звезду. В корундах (рубин, сапфир) в качестве таких микровключений чаще всего выступают игольчатые микрокристаллы рутила (в рубинах это обычно системы тонких полых канальцев), образующие три системы, в каждой из которых микрокристаллы не только взаимно параллельны, но и ориентированы параллельно базальной плоскости. В некотокых случаях в корундах встречается и двенадцатилучевой астеризм: в этом случае в кристалле корунда присутствует две суперсистемы микровключений: внутри каждой из них микровключения образуют три нормальные системы, как в корундах с шестилучевым астеризмом, и эти суперсистемы повёрнуты на угол 30° друг относительно друга, все включения обоих суперсистем параллельны одной, базальной, плоскости. В результате эти две суперсистемы образуют две шестилучевые звезды с общим центром (рис 2.5.2).

Астеризм проявляется в корундах, шпинелях, некоторых кварцах, бериллах, диопсиде (четырехлучевая звезда), гранатах (альмандин, демантоид), некоторых слюдах. Включения рутила обрузуют шести или двенадцатилучевую «звезду» в полированном розовом кварце.

Четырехлучевую «звезду» образуют включения гематита в диопсиде, добываемом в Южной Индии, правда, такое явление носит название псевдоастеризм (рис.2.5.3.).

В 1949 г. были синтезированы первые звёзчатые корунды из шихты с добавлением диоксида титана с последующей тепловой обработкой, вызывающей рекристаллизацию рутила в кристалле.

Разновидностью астеризма является эффект «кошачьего глаза». Он присущ камням, которые представляют собой агрегаты параллельно сросшихся волокнистых или игольчатых индивидов, либо содержат тонкие параллельно ориентированные полые каналы. Эффект возникает вследствие отражения света на таких параллельных срастаниях и состоит в том, что при повороте камня по нему пробегает узкая полоска света (рис 2.5.4). Самым ценным считается хризоберилловый кошачий глаз, его и называют просто кошачьим глазом.

Наибольшей известностью пользуются кварцевый кошачий, тигровый и соколиный глаза (рис 2.5.5.).

Еще один эффект, связанный с присутствием параллельно ориентированных включений, - шелковистый блеск (рис 2.5.6.). Он весьма ценится у ограненных рубинов и сапфиров. С увеличением количества включений камень теряет прозрачность и при надлежащей шлифовке может обнаружить эффект кошачьего глаза.

Однако не всегда астеризм получается за счет описанного выше механизма. В одном журнале, посвященном геммологии, описывался небольшой сапфир с эффектом кошачьего глаза из Бирмы (рис 2.5.7.). Микроскопическое исследование обнаружило, что оптический эффект, присутствующий в камне, не зависит от игольчатых включений. Чтобы понять причину явления, камень подвергли боле детальному изучению. Сапфир был обработан в форме овального карбошона размером 4 на 5.5 мм и весом 0.53 карата. Эффект, подобный «кошачьему глазу», наблюдался на обработанной поверхности, параллельно 5.5 мм оси овального камня. Микроскопическое исследование в метилениодиде показало, что сапфир состоит из двух частей, которые отделены неровной ступенчатой поверхностью. Появление эффекта обусловлено полным внутренним отражением света от границы раздела между секторами, на которые разделен монокристалл. Было отмечено, что если угол падения луча не превышал 35 градусов, то камень казался прозрачным. Если же угол падения луча составлял 35 и более градусов, то наблюдался эффект отлива.

Для того, чтобы подчеркнуть оптический эффект используется древний способ огранки – придание камню округлой формы, известной под названием «карбошон». Это слово образовалось от французского слова, которое, в свою очередь, произошло от латинского cabo – голова. Во времена Древнего Рима таким образом обрабатывались более мягкие камни. Долгое время в виде карбошонов ограняли цветные камни: изумруд, рубин, сапфир и гранат. Сегодня эта форма используется лишь при обработке «кошачьего глаза», звездчатых камней и камней с какими-либо дефектами.

Карбошоны могут быть трех различных типов. Первый тип – выпуклый карбошон. При такой форме обе поверхности камня, верхняя и нижняя, выгнуты наружу. При этом верхнюю поверхность делают более выпуклой для лучшего проявления оптического эффекта.

Второй тип – простой карбошон, у которого нижняя поверхность плоская. Плоская сторона камня всегда расположена снизу.

Третий тип – выпукло-вогнутый карбошон. Этот способ хорош при обработке темных камней, которые, будучи огранены более толсто, почти не проявляют цвета.

Встречается также много минералов со смятыми или перекрученными волокнами. Они не обладают ни эффектом кошачьего глаза, ни астеризмом и тем не менее не лишены привлекательности. В таких камнях отражения света как бы перекручены и изогнуты в виде тончайших шелковистых переливов, выявляющих при изменении наклона камня подвижную картину из темных и светлых участков. Наиболее известным материалом с этим свойством является тигровый глаз. Максимальный эффект достигается при распиловке сырья на пластины параллельно – насколько это возможно – основной массе волокон камня.

Когда прозрачный ювелирный камень содержит много небольших плоских включений, сильно отражающих свет, возникает эффект, называемый авантюресценцией. Как правило, эффект характерен для кварца и полевого шпата. В большинстве случаев пластинки включений лежат в определенной плоскости, и основание карбошона должно располагаться параллельно этой плоскости. Авнтюриновые камни эффектны лишь тогда, когда они сделаны в виде очень низкого карбошона. Наиболее привлекательной раздновидностью авантюрина является полевой шпат из Норвегии с многочисленными красновато оранжевыми чешуйками, которые сияют все одновременно, когда камень покачивают под лучами солнца. По этой причине его называют солнечным камнем.

Сходная по эффекту с авантюресценцией шиллеризация характерна для камней, которые проявляют сильное отражение в определенных направлениях за счет плоских отдельностей или трещин, идущих вдоль плоскостей спайности. Шиллеризация часто наблюдается у амазонита и других полевых шпатов.

Рисунок 2.5.1. Астеризм в корундах.

Рисунок 2.5.2. Астеризм в корунде, двенадцатилучевая звезда.

Рисунок 2.5.3. Псевдоастеризм, (схема расположения включений в кристалле изумруда).

Рисунок 2.5.4. Эффект «глаз» на синтетических бусах.

Рисунок 2.5.5. Кошачий, тигровый и соколиный глаза.

Рисунок 2.5.6. Шелковистый блеск на селените.

Рисунок 2.5.7. Сапфир из Бирмы.

2.6. Иризация Иризация (от греч. ris — радуга), оптическое явление, заключающееся в появлении радужной игры цветов на гранях и плоскостях спайности некоторых минералов (например, кальцита, лабрадора, опала и др.) при прохождении света.

Ярким примером иризации может послужить лабрадор - плагиоклаз основного состава.

Собственно иризация, которую наблюдают на лабрадоре, называют так же лабрадоресценцией. Лабрадор, обычно черный или серый, не привлекает внимания, пока не проявляет указанного эффекта. Однако при повороте освещенного камня происходит чудесное превращение: камень вспыхивает яркими цветными пятнами с преобладанием оттенков синего цвета, но в некоторых образцах появляются также зеленые, красные, оранжевые и желтые тона (рис 2.6.1. и рис 2.6.2).

Практический интерес как источник ювелирного сырья представляют крупно- и гигантозернистые порфировидные породы. Размер иризирующих зерен (глазков) составляет обычно 2—5 см в поперечнике, реже 30—50 см, единичные зерна достигают 80 см.

Причина появления иризации долго оставалась загадкой. Только исследования с помощью электронного микроскопа позволили выяснить, что плагиоклазы неоднородны и состоят из тончайших пластинок, несколько отличающихся по составу. Взаимодействие между световыми волнами, отразившихся от разных пластинок в кристалле приводит к появлению различных цветов. Зерна Лабрадора обычно содержат включения рудного минерала (иглообразные, обычно ориентированные), реликты оливина, пироксена, а также калиевый полевой шпат, замещающий лабрадор. Формирование глазков происходило в результате сочетания процессов замещения и перекристаллизации оливина и пироксена, а также мелких зерен Лабрадора.

В небольших кристаллах обычно наблюдается сплошная иризация, в крупных — пятнистая (локальный тип иризации) разных цветов и оттенков. Пятнистая иризация наиболее распространена, проявляется в виде различных комбинаций иризирующих и неиризирующих участков (мозаичный рисунок). Для лабрадоров также характерны каемочный и зональный виды иризации. Каемочная иризация представлена узкой переливающейся каймой, прослеживающейся не более чем на 5—6 мм, обычно меньше;

ширина каймы колеблется в пределах десятых долей миллиметра. Местами расширяясь, кайма переходит в иризирующие пятна. Количество цветов иризации варьирует от одного до трех.

Зональная иризация представлена совокупностью выпуклых подобных многоугольников с общим центром. Стороны многоугольников — границы зон иризации — обычно четкие прямолинейные;

ширина зон постоянная. Иногда иризирующие зоны разделены неиризирующими, ширина которых колеблется от долей миллиметра до 3 мм. Визуально наблюдаемое число зон иногда достигает 50. Кроме того, наблюдается различного рода линейные рисунки иризации: узкие прямолинейные параллельные полосы, сетчатый рисунок. Сетчатая иризация представлена несколькими пересекающимися системами иризирующих сдвойникованных индивидов. Рисунок отражает двойниковую природу иризирующих глазков.

Рисунок 2.6.1. Иризация в лабрадорите.

Рисунок 2.6.2. Пестрая иризация.

2.7. Опалесценция.

Благородный опал занимает особое место среди самоцветов. Он облает великолепной игрой цвета, которая проявляется не по всему объему, а наблюдается в виде ирризирующих точек, пятен, искр, вспыхивающих при вращении. Опал просвечивает или полупрозрачен и имеет белый, красновато-оранжевый и черный цвет (рис.2.7.1.). В соответствии с этим различают белые, огненные и черные опалы. Среди белых опалов принято выделять арлекин-опалы (рис 2.7.2) с пятнистой пестроцветной игрой на желтом или голубоватом фоне, а среди огненных – так называемые точечные опалы с маленькими красными блестками.

С минералогической тоски зрения опал – это аморфный или скрытокристаллический агрегат водосодержащего кремнезема. Выделяют три главные разновидности опалового кремнезема: преимущественно аморфные (А-опалы), К-опалы, сложенные главным образом низкотемпературным -кристобалитом и КТ-опалы, состоящие из разупорядоченного кристобалита с низкотемпературным тримидитовым компонентом. Вода в опале адсорбирована в микропорах минерального агрегата и входит в гидратную оболочку мельчайших частиц кремнезема. Известны пористые опалы – гидрофаны, которые легко отдают или впитывают влагу, становясь прозрачными при погружении в воду. Благородные опалы содержат 3 – 20% воды. Благодаря строению кристаллической структуры проявляется опалесценция.

Этот оптический эффект, который наблюдается обычно в благородных опалах (рис 2.7.3.) и выглядит как интенсивная игра красок, является результатом дифракции и интерференции света на правильной решетке плоскостей, построенных из сферолитов двуокиси кремния. Обязательным условием присутствия эффекта является наличие «упорядоченных» трехмерных структур. Обязательное условие интенсивной игры красок – как можно более плотное расположение элементов, образующих плоскости отражения.

Упрощенный механизм возникновения игры цветов как результата дифракции и интерференции белого света на ритмической, «упорядоченной» структуре благородных опалов можно описать с помощью уравнения: k = 2 nd sin, где – длина волны дифрагированного света, k – порядок дифракции света, n – показатель преломления, d – диаметр сферолитов, – угол отражения.

Из уравнения для первого порядка дифракции (k=1) видно, что при постоянном показателе преломления для данного камня длина волны дифрагированного света, определяемая диаметром сферолитов двуокиси кремния, тем больше, чем сильнее увеличивается угол отражения. При перпендикулярном падении света получаем наибольшую длину волны дифрагированного света, которая зависит только от диаметра сферолитов. Поскольку для = 90 значение синуса угла равно 1, а = 2d. Из этого следует, что для сферолитов двуокиси кремния диаметром 200 нм мы получи опализацию фиолетового цвета ( = 2d = 400 нм), а для сферолитов диаметром 350 нм – красную (700нм).

Такой анализ справедлив также, если сферолиты будут других размеров. Именно присутствие в опале зон с различным диаметром сферолитов объясняется богатство красок и разнообразие проявления эффекта опалесценции.

Названная по разновидности полевого шпата адуляра, в котором проявляется этот эффект, адуляресценция характеризуется мягким голубоватым или серебристым блеском, наблюдаемым у лунных камней. Возникает в результате рассеивания в центрах рассеивания.

Этот эффект родственен опалеценции. Предпочтительной формой огранки являются одинарные или двойные карбошоны овальной формы. Прозрачным и просвечивающим обычно дают форму двойных карбошонов, а непрозрачным – форму одинарных.

Рисунок 2.7.1. синтетические опалы из коллекции кафедры.

Рисунок 2.7.2. Арлекин-опалы.

Рисунок 2.7.3. Благородный опал.

2.8. Плеохроизм Ранее мы рассматривали оптические явления в кристаллах, считая их абсолютно прозрачными. В действительности всякий кристалл в той или иной мере поглощает свет.

Абсорбция света, т.е. превращение световой энергии в другие формы, вызывается взаимодействием световых колебаний с затухающими колебаниями частиц вещества. В отсутствие резонанса происходят нормальные т.е. слабовыраженные эффекты дисперсии и абсорбции. В условиях резонанса оба явления приобретают ярко выраженный характер.

Абсорбция света наблюдается как в газах и жидкостях, так и в кристаллах. Но интерес представляет анизотропия абсорбции, т.е. зависимость поглощения от направления световой волны в кристалле. Существование анизотропии констатируется наблюдениями, но может быть предугадано и на основе представлений о структуре кристаллов. В частности, можно ожидать, что кристалл или текстура, состоящие из параллельно ориентированных длинных молекул, должны в большей степени поглощать свет с колебаниями по длине молекул, и в меньшей степени с колебания поперек длины молекул. Поглощение определяется не направлением распространения света, а распространением световых колебаний. Это означает, что две волны одной частоты, идущие в одном направлении, должны иметь два различных коэффициента поглощения. Это свойство кристаллов называется двойным поглощением.

Неодинаковое поглощение света различной длины волны приводит к тому, что абсорбирующие кристаллы при пропускании через них естественного белого света кажутся окрашенными. Легко понять и проверить опытом, что окраска кристаллической пластинки зависит от толщины пластинки. Очень тонкие абсорбирующие пластинки не будут казаться окрашенными, так как в этом случае общая доля поглощенного света будет ничтожна в сравнении с долей пропущенного. С увеличением толщины пластины коэффициент поглощения будет играть все большую роль: окраска будет становиться гуще и будет смещаться в сторону менее поглощаемых лучей. Это явление может усиливаться также в присутствии ионов переходных металлов, которые способствуют переходу электронов или провоцируют электронные переходы с переносом заряда в определенных кристаллографических направлениях.

Для оптической кристаллографии имеет большее значение не то многообразие окрасок, которое зависит от толщины пластины, а то, которому сопутствует двойное поглощение.

Многообразие окрасок кристаллов, вызываемое обеими причинами, получило название плеохроизма.

Первыми плеохроизм наблюдали в 1816 г Био и Зеебек. По другой версии впервые явление плеохроизма описал в 1809 г французский горный инженер и геолог П.Кордье на примере минерала, названного им дихроитом. Позднее минерал стали именовать кордиеритом.

Плеохроизм определяется с помощь дихроскопа (лупы Хайдингера). Самым главным элементом этого устройства является кристалл кальцита с сильным двойным лучепреломлением, не демонстрирующий плеохроизм в видимом спектре. Если поместить кристалл соответствующим образом в поле зрения, можно наблюдать цвета плеохроизма, соответствующие определенным оптическим направлениям в кристалле. Цвет значительно изменяется, когда направление луча света соответствует направлению оптической оси кристалла. Плеохроичные цвета, наблюдаемые в направлениях, параллельных оптическим осям называют базовыми, в перпендикулярных направлениях – осевыми.

Плеохроизм может наблюдаться только в одноосных и двуосных кристаллах. Если из минерала диаспора ромбической сингонии вырезать кубик так, чтобы его грани были параллельны плоскостям симметрии кристалла, то при просматривании кубика в направлениях его главных осей в проходящем белом свете можно обнаружить три окраски:

голубую, фиолетовую и зеленую. Наблюдение трех окрасок называется трихроизмом. В тех же условиях гексагональный турмалин в соответствии с его оптической симметрией дает только две типичные окраски – зеленую и бурую. Такое наличие окрасок называется дихроизмом.

Для исследования плеохроизма одноосных кристаллов достаточно иметь одну пластинку, вырезанную параллельно оптической оси. Если ориентировать пластинку так, чтобы колебания пропускаемого поляризованного света были направлены по оптической оси, то наблюдаемая окраска будет окраской необыкновенных лучей. Если развернуть пластинку вокруг ее нормали на прямой угол, то получим новую окраску, которая будет окраской обыкновенных лучей. В промежуточных положениях будет наблюдаться некоторая средняя окраска, образованная из окрасок обыкновенных и необыкновенных лучей.

Для исследования плеохроизма кристаллов ромбической сингонии достаточно двух пластинок, вырезанных так, чтобы одна была перпендикулярна к какой-либо из трех главных осей кристалла, а другая перпендикулярна к какой-либо другой из указанных осей.

Можно ограничиться и одной пластинкой (призмой), если она одновременно содержит грани двух указанных направлений.

Для исследования плеохроизма моноклинных кристаллов тоже достаточно двух пластинок. Одна из них должна быть вырезана по плоскости симметрии кристалла или перпендикулярно его оси второго порядка. Вращая пластинку вокруг ее нормали, определяют по наибольшему контрасту окрасок сами главные окраски. Направления колебаний, соответствующие этим окраскам, в моноклинных кристаллах не совпадают с главными осями поглощения. Вторая вырезается нормально к одному из направлений колебаний, отвечающих двум главным окраскам. В этой пластинке можно наблюдать третью главную окраску и повторно наблюдать одну из первых двух.

Исследование плеохроизма триклинных кристаллов осложняется тем, что ни одна из осей индикатрисы поглощения не совпадает ни с одной из осей оптической индикатрисы двупреломления. Определение трех главных окрасок может производится лишь опытным методом.

Из изложенного видно, что в отношении абсорбции света все кристаллы разделяются на те же пять групп симметрии, как и в отношении двупреломления: (/ m;

m /m;

m 2/m;

2/m;

2 ).

В ряде случаев закономерное расположение ионов – хромофоров приводит к распределению цвета по зонам, то есть можно наблюдать несколько окрасок вдоль одного кристаллографического направления. Это явление называется полихроизмом. Примером может служить турмалин, у которого вдоль оси z цвет может меняться от зеленого к розовому (рис 2.8.1.).

Практическое применение плеохроизма было довольно распространенно.

Изготавливались плеохроичные пленки, которые стали широко применяться под именем поляроидов после того как Ленд в 1932г. организовал их промышленное производство. Для изготовления поляроидов Ленд применил сильно плеохроичное кристаллическое вещество – кислый сульфаттриоиодид хинина (4 Ch* 3 H2SO4*2HJ3*x H2O, где Ch – молекула хинина состава C20H24N2O2). Оптические свойства кристаллов этого вещества за 50 лет до этого были хорошо изучены Герапатом, пытавшимся использовать его для выращивания монокристальных пластинок.

Классический поляроид представляет собою прозрачную пленку из пластмассы, содержащую ориентированные в одном направлении субмикроскопические иглообразные кристаллики этого вещества, которое по имени Герапата получило название герапатита.

Чаще для производства используют другие вещества, содержащие иод, а также чистый иод.

Способ приготовления чисто иодных полароидов прост и сводится к двум операциям: к пропитке иодным раствором пленки поливинилового алкоголя и последующему ее растяжению.

Рисунок 2.8.1. Полихромность в турмалине.

Заключение.

Ознакомившись с литературой по данному вопросу, можно обобщить весь полученный материал и сделать некоторые выводы.

Главное, что видно из работы, все оптические свойства зависят от определенных закономерностей строения кристаллической решетки. Если определить эти закономерности, то можно синтезировать кристаллы с определенными свойствами и использовать их в дальнейшем в практических целях. Чистые кристаллы, без дефектов, сейчас широко используются в электротехнике, изготовлении полупроводников. Используются они и в медицине, в медицинских лазерах. Кристаллы, обладающие различными дефектами, больше ценятся на ювелирном рынке и в коллекциях.

И в заключение, хочу поблагодарить всех, особенно мою научную руководительницу Г.

И. Дорохову, за помощь в создании данной работы.

Список литературы.

1) Л. Берри, Б. Мейсон, Р. Дитрих «Минералогия»;

изд. «Мир», г.Москва, 1987 г.

2) «Камни мира»;

изд. «Аванта плюс», г.Москва, 2001 г.

3) А. В. Шубников «Основы оптической кристаллографии»;

изд. Академии Наук СССР, г.Москва, 1958 г.

4) А. Г. Булах «Общая минералогия»;

изд. С.-Петербургского университета, 2002 г.

5) Б. Андерсон «Определение драгоценных камней»;

изд. «Мир камня», г.Москва, 1996 г.

6) Х. Батти, А. Принг «Минералогия для студентов»;

изд. «Мир», г.Москва, 2001 г.

7) Д. Синкенкес «Руководство по обработке драгоценных и поделочных камней»;

изд.

«Мир», г.Москва, 1989 г.

8) Дж. Д. Дэна, Э. С. Дэна, К. Фрондель «Система минералогии»;

изд. «Мир», г.Москва, 1951 г.

9) Н. Собчак, Т. Собчак «Энциклопедия минералов и драгоценных камней»;

изд.

«Нева», г. Санкт-Петербург;

изд. «Олма-пресс», г. Москва, 2002 г.

10) http://www.all-gem-stones.net 11) http://geo.web.ru 12) http://ru.wikipedia.org 13) http://www.tiensmed.ru 14) http://lavrovit.narod.ru

 














 
2013 www.netess.ru - «Бесплатная библиотека авторефератов кандидатских и докторских диссертаций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.