авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ  БИБЛИОТЕКА

АВТОРЕФЕРАТЫ КАНДИДАТСКИХ, ДОКТОРСКИХ ДИССЕРТАЦИЙ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ

Двойной электрический слой в сильнонеидеальной ионной жидкости [bmim][pf6]

На правах рукописи

УДК 533.9

Кисленко Сергей Александрович

ДВОЙНОЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ СЛОЙ В СИЛЬНОНЕИДЕАЛЬНОЙ

ИОННОЙ ЖИДКОСТИ [BMIM][PF6]

Специальность 01.04.08 – Физика плазмы

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

кандидата физико-математических наук

Москва 2010

Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Объединенном институте высоких температур РАН, на кафедре физики высокотемпературных процессов Московского физико-технического института (национального исследовательского университета).

Научный руководитель: доктор физико-математических наук, старший научный сотрудник, Амиров Равиль Хабибулович

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, ведущий научный сотрудник, Майоров Сергей Алексеевич кандидат физико-математических наук, доцент, Морозов Игорь Владимирович

Ведущая организация: Учреждение Российской академии наук Институт проблем химической физики РАН

Защита состоится “_”_2010 г. в часов на заседании диссертационного совета Д 002.110.02 при Объединенном институте высоких температур РАН по адресу:

125412, Москва, ул. Ижорская, 13/2.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Объединенного института высоких температур РАН.

Отзывы на автореферат просьба присылать по адресу:

125412, Москва, ул. Ижорская, 13, стр. 2, ОИВТ РАН

Автореферат разослан “_”_2010 г.

Ученый секретарь Диссертационного совета Д 002.110. доктор физико-математических наук А.Л. Хомкин 1.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Диссертационная работа посвящена теоретическому исследованию двойного электрического слоя в сильнонеидеальной ионной жидкости (ИЖ) гексафторфосфат 1-булит-3-метилимидазолия [BMIM][PF6] на поверхности графита методом классической молекулярной динамики (МД).

Актуальность работы обусловлена перспективами использования ионных жидкостей в электрохимических суперконденсаторах, топливных элементах, солнечных элементах (ячейках Гретцеля), при электроосаждении металлов и гетерогенном катализе. Без построения адекватной теории двойного слоя в ионных жидкостях невозможно описать кинетику гетерогенных процессов в перечисленных приложениях.

Сложность построения теории двойного слоя обусловлена высокой степенью неидеальности ионных жидкостей (~100) и большой концентрацией зарядов (n~1021 см-3), требующей учета короткодействующего взаимодействия ионов. Дополнительной трудностью является необходимость учета реального строения молекулярных ионов, отличающихся ассиметричной структурой и неравномерным внутримолекулярным распределением заряда.

Цель работы – полноатомное молекулярно-динамическое моделирование двойного слоя в сильнонеидеальной ионной жидкости [BMIM][PF6] вблизи базисной плоскости кристалла графита.

Решались следующие задачи:

1. Разработка и тестирование силового поля для МД моделирования ионной жидкости [BMIM][PF6].

2. Исследование структуры ионной жидкости [BMIM][PF6] вблизи нейтральной поверхности графита.

3. Исследование динамики ионов в приэлектродной области. Расчет локальных коэффициентов диффузии и характерных времен нахождения ионов в поверхностных слоях.

4. Исследование структуры двойного слоя в ИЖ [BMIM][PF6] вблизи заряженной поверхности графита с варьируемой плотностью заряда.

5. Исследование влияния температуры на структуру ИЖ вблизи поверхности, емкость двойного слоя и динамику ионов в приэлектродной области.

Научная новизна.

1. Показано, что вблизи нейтральной поверхности графита структура ионной жидкости [BMIM][PF6] отличается от структуры в объеме, и представляет собой квазикристаллическую фазу протяженностью ~1.5 нм, характеризующуюся малой подвижностью ионов, их пространственной и ориентационной упорядоченностью. Наблюдаются параллельные слои повышенной плотности, состоящие из скопления электростатически связанных анионов [PF6]- и положительно заряженных имидазольных колец.

2. Обнаружено, что адсорбированные на поверхности ионы образуют двухмерные молекулярные кластеры. Наблюдаются два типа кластеров. В первом типе анионы [PF6]- самоорганизуются в виде фрагментов треугольной решетки, содержащей порядка 510 ионов, при этом подсистема катионов [BMIM]+ разупорядочена. Во втором типе кластеров присутствуют оба типа ионов, совместно образующих фрагмент гексагональной решетки.

3. Рассчитаны зависимости локальных коэффициентов диффузии ионов [BMIM]+ и [PF6]- от расстояния до поверхности. Показано, что коэффициент диффузии ионов коррелирует с их локальной концентрацией и не коррелирует с локальной массовой плотностью среды.

4. Получены распределения заряда, электрического потенциала и концентраций ионов в ионной жидкости [BMIM][PF6] вбили заряженной поверхности графита с варьируемой плотностью заряда в диапазоне -1.7•10-6 Кл/см2 +1.7•10-6 Кл/см2.

Научная и практическая ценность. Результаты МД моделирования расширяют существующие представления о строении двойного слоя в ионных жидкостях, и могут быть использованы для создания полной теории и интерпретации экспериментальных данных. В прикладном отношении результаты работы могут использоваться для улучшения технических характеристик и оптимизации гетерогенных процессов в суперконденсаторах, топливных элементах, солнечных элементах (ячейках Гретцеля), при электроосаждении и гетерогенном катализе.



Положения, выносимые на защиту.

1. Модификация силового поля AMBER для МД моделирования ионной жидкости [BMIM][PF6] (заряды атомов молекулярных ионов, приближение твердого тела и октаэдрическая симметрия аниона [PF6]-, длина связи P-F).

2. Строение двойного слоя в ионной жидкости [BMIM][PF6] вблизи базисной плоскости кристалла графита с варьируемой поверхностной плотностью заряда (-1.7•10-6 Кл/см2 +1.7•10-6 Кл/см2): распределения концентраций ионов, электрического потенциала, ориентационных параметров порядка.

3. Двухмерные корреляционные функции и контурные карты поверхностной плотности адсорбированных ионов. Симметрия двухмерных молекулярных кластеров на поверхности графита.

4. Зависимости локальных коэффициентов диффузии и потенциала средней силы для катионов и анионов от расстояния до поверхности. Характерные времена нахождения ионов в поверхностных слоях.

Апробация. Результаты диссертации докладывались на всероссийских и международных конференциях:

• 3rd Congress on Ionic Liquids (Australia, Cairns, 2009) • XX Симпозиум «Современная химическая физика» (Туапсе, 2008) • Конференция «Результаты фундаментальные исследования в области энергетики и их практическое значение-2008» (Москва, 2008) • VII Voevodsky conference «Physics and chemistry of elementary chemical processes» (Chernogolovka, 2007) • XXII международная конференция «Воздействие интенсивных потоков энергии на вещество» (Эльбрус, 2007) Публикации. По материалам диссертации опубликовано 3 статьи в реферируемых журналах, входящих в перечень ВАК, 2 статьи в сборниках трудов конференция, 7 тезисов конференций. Все основные результаты, представленные в диссертации, отражены в публикациях автора.





Структура и объем. Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения, содержит 92 страницы, включает 5 таблиц, 33 рисунка и наименований цитируемой литературы.

2. СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность проводимого исследования, сформулированы основные цели и задачи диссертационной работы.

Изложена структура диссертации.

В главе I приводится краткий обзор литературы по имеющимся теориям двойного слоя. Показываются основные проблемы, возникающие при переходе от разбавленных электролитов (идеальной плазмы) к концентрированным системам (плотной неидеальной плазме). Описываются свойства ионных жидкостей и их основные приложения. Рассматриваются методы атомистического моделирования применительно к исследованию двойного слоя в водных растворах электролитов и ионных жидкостях. Дается обзор экспериментальных методов исследований двойного слоя в ионных жидкостях.

В главе II представлены методы и подходы, применяемые в настоящей работе для изучения структуры двойного слоя в ионной жидкости [BMIM][PF6].

В §2.1 формулируется основная идея метода МД. Вводится понятие силового поля. Предлагается модификация силового поля AMBER для МД моделирования ионной жидкости [BMIM][PF6]. Параметры потенциалов взаимодействия, описывающие колебания химических связей, колебания валентных углов и торсионное вращение вокруг связей в катионе [BMIM]+, а также коэффициенты Ван-дер-Ваальсовского взаимодействия, взяты из силового поля AMBER без изменений. Анион [PF6]- моделировался в приближении твердого тела с длиной связи P-F равной 1.56 (Кембриджская база данных). Частичные заряды атомов молекулярных ионов [BMIM]+ и [PF6]- рассчитывались с помощью неэмпирического квантово-химического метода Хартри-Фока (базисный набор 6-31G(d)).

В §2.2 проводится тестирование. Показано, что предложенное силовое поле воспроизводит экспериментальные свойства ионной жидкости [BMIM][PF6]: плотность, энтальпию парообразования, коэффициенты самодиффузии ионов.

В §2.3 дается описание расчетных конфигураций, алгоритмов и параметров расчетов. Указываются аппаратные и программные ресурсы, использовавшиеся для решения поставленных в диссертации задач.

В главе III исследованы структурные характеристики ионной жидкости [BMIM][PF6] вблизи нейтральной поверхности графита – частный случай строения двойного слоя при 0, где – поверхностная плотность заряда. Это исследование имеет отдельный научный и прикладной интерес, например, для задач гетерогенного катализа в ионных жидкостях на поверхности пористого углеродного материала, где поверхность не несет избыточный заряд.

В §3.1 представлены распределения относительной массовой плотности (рис. 1), объемной плотности заряда (рис. 1) и концентраций ионов (рис. 2а) вблизи нейтральной поверхности графита. Эти данные позволили сделать вывод, что ионная жидкость вблизи базисной плоскости графита находится в упорядоченном состоянии. Протяженность упорядоченной области составляет ~1.5 нм. Структура ИЖ вблизи поверхности представляет собой систему параллельных слоев повышенной плотности, состоящих из скопления электростатически связанных анионов и имидазольных колец. Данное явление находит экспериментальное подтверждение. Распределения массовой плотности на рис. 1 и концентраций ионов на рис. 2а хорошо согласуются с результатами, полученными другими авторами в более поздних работах по МД моделированию межфазной границы [BMIM][PF6]/графит.

В результате обобщения данных, полученных в диссертации, а также в экспериментальных и расчетных работах других авторов, сделан вывод, что явление образования слоистой структуры в приэлектродной области – есть общее свойство ионных жидкостей.

Рис. 1. Зависимости относительной массовой плотности m и объемной плотности заряда q от расстояния до графитовой поверхности при T = 300 К.

Рис. 2. Распределения концентраций центров масс имидазольных колец и анионов (a).

Графики зависимостей ориентационных параметров порядка S n и S NN от расстояния до поверхности (б). На рис. (a) цифрами 1, 2 и 3 обозначены соответственно первый, второй и третий концентрационные максимумы колец и анионов;

локальный концентраций пик в распределении колец в области x = 6, обозначен цифрой 2.

§3.2 посвящен анализу ориентационной упорядоченности ионов вблизи поверхности графита.

Для анализа ориентационного распределения катионов исследовалось поведение параметра порядка S, в зависимости от расстояния до поверхности (рис. 2б):

3 cos S= 2 NN, n где – угол между нормалью к поверхности и векторами n и нормаль к плоскости имидазольного кольца, NN - вектор, соединяющий два атома азота в катионе [BMIM]+. Из рис. 2б следует, что протяженность области, в которой наблюдается ориентационная упорядоченность (S отличен от нуля), соответствует протяженности пространственной неоднородности в ионной жидкости вблизи поверхности. Наиболее вероятная ориентация катиона зависит от расстояния до поверхности. Степень упорядоченности падает по мере удаления от поверхности. Для имидазольных колец, расположенных в первом концентрационном максимуме в области x = 3.5, Sn ~ 0.9, SNN ~ -0.45. Следовательно, кольца адсорбированных на поверхности катионов ориентированы параллельно поверхности.

Из рис. 2a также следует, что центр симметрии (атом фосфора P) адсорбированных анионов расположен на расстоянии ~4.1 от поверхности.

В распределении атомов фтора F вблизи поверхности обнаруживаются два концентрационных максимума примерно равной амплитуды в положениях x = 3.2 и x = 5. Такая картина соответствует наиболее вероятной ориентации адсорбированных аниона [PF6]-, при которой тройки атомов фтора образуют две плоскости, параллельные графитовой поверхности (см.

вставку на рис. 2a).

Установленные ориентации адсорбированных ионов совпадают с ориентациями, полученными другими авторами в более поздних работах по МД моделированию межфазной границы [BMIM][PF6]/графит.

В §3.3 исследуется двухмерная упорядоченность адсорбированных на поверхности ионов. Представлены контурные карты поверхностной плотности адсорбированных ионов, двухмерные радиальные функции распределения для имидазольных колец и анионов, а также визуализации мгновенных распределений ионов на поверхности, полученные при МД моделировании.

Обнаружено, что адсорбированные на поверхности ионы образуют двухмерные молекулярные кластеры. Наблюдаются два типа кластеров. В первом типе анионы самоорганизуются в виде фрагментов треугольной решетки, содержащей порядка 510 ионов, при этом подсистема катионов разупорядочена (рис. 3). Во втором типе кластеров присутствуют оба типа ионов, совместно образующих фрагмент гексагональной решетки (рис. 4).

Возможность образования регулярного молекулярного монослоя в ионных жидкостях на поверхности металлов экспериментально подтверждается в ряде работ.

Рис. 3. Визуализация наблюдаемых молекулярных кластеров, образованных подсистемой анионов. Анионы, составляющие фрагменты треугольных решеток, выделены окружностями и соединены линиями.

Рис. 4. Визуализация молекулярного кластера, в состав которого входят катионы и анионы. Ионы, составляющие фрагмент гексагональной решетки, выделены окружностями и соединены линиями.

В §3.4 исследовано влияние температуры на распределения ионов вблизи поверхности графита. Рассмотрено три температурных режима T= К, 350 К и 400К. Для анионов с увеличением температуры наблюдается уменьшение величины первого и второго концентрационных максимумов (обозначения см. на рис. 2). Для катионов обнаруживается аномальное поведение, при котором с ростом температуры концентрационный максимум 2 увеличивается, а локальный максимум 2' уменьшается.

Для исследования взаимодействия ионов с поверхностью в §3.4 были рассчитаны профили свободной энергии (потенциал средней силы) для [BMIM]+ и [PF6]-. Изменение свободной энергии (x ) относительно удаленной точки x0 в ИЖ рассчитывалось путем интегрирования средней силы f (x), действующей на молекулу:

x ( x) = f ( x) dx x Профили свободной энергии позволили установить, что процесс адсорбции/десорбции является многобарьерным, т.к. иону необходимо преодолеть несколько энергетических барьеров при приближении (отдалении) к (от) поверхности.

Глава IV посвящена исследованию взаимосвязи между динамикой ионов и их положением внутри упорядоченной приповерхностной зоне. В прикладном отношении полученные динамические характеристики могут использоваться для оценки влияния поверхностной структуры ИЖ на скорость транспортировки веществ к/от поверхности в гетерогенных системах, где происходит перенос вещества в результате химических или электрохимических реакций.

В §4.1 для исследования влияния структуры ИЖ вблизи поверхности на динамику ионов были рассчитаны локальные коэффициенты самодиффузии Dx вдоль оси x для [BMIM]+ и [PF6]- как функции расстояния до стенки. На рис. 5б показаны рассчитанные функции Dx(x) при T = 400 К. Зависимости локальных коэффициентов самодиффузии вблизи поверхности носят осциллирующий характер. По мере удаления от поверхности Dx принимает постоянное значение. Коэффициент диффузии катионов (анионов) определяется их локальной концентрацией и не коррелирует с локальной массовой плотностью среды: максимумы Dx совпадают с минимумами концентраций соответствующих ионов и наоборот (рис 5).

В §4.2 изучено влияние температуры на локальный коэффициент диффузии. В целом при увеличении температуры с 300 K до 400 K не наблюдается качественных изменений зависимости Dx(x);

характерные значения Dx увеличиваются при этом на порядок.

В качестве дополнительной характеристики динамики ионов вблизи поверхности в §4.2 рассчитывались характерные времена их нахождения в первом и втором концентрационных слоях. Для этого вычислялась временная автокорреляционная функция:

(0) (t ) P(t ) = i i N i где i (t ) = 1, если i-ый ион находится в первом (втором) концентрационном слое в момент времени t, в противном случае i (t ) = 0 ;

N – среднее число ионов в первом (втором) концентрационном слое. Характерные времена рассчитывались путем аппроксимации автокорреляционной функции экспоненциальным законом P(t ) = exp( t / ). Результаты расчетов при разных температурах представлены в таблице 1.

Рис. 5. (а) – Распределения концентраций центров масс ионов вблизи поверхности при T = 400K. (б) – Зависимости локальных коэффициентов диффузии ионов от расстояния до поверхности.

Таблица 1. Характерные времена нахождения катионов и анионов в первом и втором слоях.

T = 300 K T = 350 K T = 400 K Характерное время / нс катион анион катион анион катион анион - - 6.9 ± 0.7 19 ± Первый слой - 5.5 ± 0.6 20 ± 8 3.7 ± 0.4 9.0 ± 1.4 1.5 ± 0.1 2.4 ± 0. Второй слой Таблица 1 показывает, что при всех температурах cation anion для одного и того же слоя. Характерные времена для ионов в первом слое, больше соответствующих времен для ионов во втором слое. Увеличение температуры приводит к уменьшению характерных времен нахождения в поверхностных слоях.

Глава V посвящена исследованию строения двойного слоя в ионной жидкости вблизи поверхности графита с варьируемой поверхностной плотностью заряда.

В §5.1 анализируются изменения, происходящие в распределениях ионов и их ориентациях под действием поверхностного заряда. Показано, что при плотности поверхностного заряда ~ -10-5 Кл/см2 происходит сегрегация катионов и анионов вблизи поверхности (рис. 6): наблюдаются чередующиеся слои катионов и анионов. Эффект подтверждается экспериментально. Образования чередующихся слоев катионов и анионов в ионной жидкости [BMIM][PF6] вблизи отрицательно заряженной поверхности повторно был подтвержден методом МД в более поздней работе других авторов.

Рис. 6. Распределения концентраций центров масс анионов и имидазольных колец вблизи отрицательно заряженной поверхности при T=300 К. = -8.2 мкКл/см2.

В §5.2 представлены графики зависимостей электрического потенциала от расстояния до поверхности (x) при разных (рис. 7). Из рис. 7 видно, что потенциал является немонотонной функцией расстояния, а экранирование происходит на расстоянии порядка двух молекулярных размеров.

Особенность экранирования заключается в несимметричности функции (x) по отношению к полярности заряда поверхности при равных по модулю плотностях заряда, что объясняется различием размеров и атомного строения катионов и анионов, а также их различным Ван-дер-Ваальсовским взаимодействием с поверхностью. Кроме того, при = 0 разность потенциалов между поверхностью и удаленной точкой (потенциал нулевого заряда) отлична от нуля и составляет U0 = 0.1 В, а функция (x) имеет сложное осциллирующее поведение. Это объясняется образованием квазикристаллической фазы в ионной жидкости вблизи нейтральной поверхности, характеризующейся малой подвижностью ионов и их пространственной и ориентационной упорядоченностью (эффект описан в главах III и VI).

§5.3 посвящен изучению влияния температуры на поведение экранирующего потенциала и емкость двойного слоя. На рис. 8 изображены зависимости электрического потенциала от расстояния до заряженной Рис. 7. Зависимости электрического потенциала от расстояния до заряженной поверхности. Поверхностная плотность заряда варьировалась в диапазоне -50 50 с шагом 0 = 0.34·10-6 Кл/см2. T = 400 К.

Рис. 8. Влияние температуры на поведение электрического потенциала вблизи положительно заряженной поверхности.

поверхности при различных температурах. Видно, что с ростом температуры разность потенциалов U между поверхностью и удаленной в жидкости точкой уменьшается, что означает увеличение емкости двойного электрического слоя (ДЭС) С=/U. Для водных растворов наблюдается противоположная зависимость. В разбавленных электролитах (идеальной плазме), для которых применима классическая теория двойного слоя Гуи Чапмена, с ростом температуры емкость ДЭС падает пропорционально 1 T. Аномальное поведение емкости ДЭС в ионных жидкостях подтверждается экспериментально. Необходимо отметить, что наиболее распространенная на сегодняшний день теория двойного слоя в ионных жидкостях, предложенная Корнышевым А.А., предсказывает уменьшение емкости с ростом температуры, что не согласуется с экспериментом.

3. ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ РАБОТЫ 1. Предложена модификация силового поля AMBER для МД моделирования ионной жидкости [BMIM][PF6];

проведено тестирование. Показано, что силовое поле воспроизводит экспериментальные свойства ионной жидкости: массовую плотность, энтальпию парообразования, коэффициенты самодиффузии ионов.

2. Показано, что вблизи нейтральной поверхности графита структура ионной жидкости отличается от структуры в объеме, и представляет собой квазикристаллическую фазу протяженностью ~1.5 нм, характеризующуюся малой подвижностью ионов, их пространственной и ориентационной упорядоченностью. Наблюдаются параллельные слои повышенной плотности, состоящие из скопления электростатически связанных анионов и положительно заряженных имидазольных колец.

3. Обнаружено, что адсорбированные на поверхности ионы образуют двухмерные молекулярные кластеры. Наблюдаются два типа кластеров. В первом типе анионы самоорганизуются в виде фрагментов треугольной решетки, содержащей порядка 510 ионов, при этом подсистема катионов разупорядочена. Во втором типе кластеров присутствуют оба типа ионов, совместно образующих фрагмент гексагональной решетки.

4. Изучена динамика [BMIM]- и [PF6]+ в зависимости от температуры вбили поверхности графита путем анализа локальных коэффициентов диффузии и характерных времен нахождения ионов в поверхностных слоях.

Показано, что коэффициент диффузии ионов определяется их локальной концентрацией и не коррелирует с локальной массовой плотностью среды.

5. Исследовано влияние поверхностного заряда на распределение концентраций ионов, их ориентацию и поведение экранирующего потенциала вблизи графита. Установлено, что увеличение потенциала электрода приводит к переориентации адсорбированных катионов, при которой угол наклона плоскости имидазольного кольца к поверхности увеличивается. Показано, что экранирующий заряд и потенциал являются немонотонными функциями расстояния. Обнаружена несимметрия поведения экранирующего потенциала при равных по модулю и противоположных по знаку поверхностных плотностях заряда. Найдено, что рост температуры с 300К до 400К приводит к уменьшению скачка потенциала на границе фаз и увеличению емкости двойного слоя.

4. ПУБЛИКАЦИИ АВТОРА ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ Статьи в журналах, входящих в перечень ВАК:

1. Kislenko S.A., Samoylov I.S., Amirov R.H. Molecular dynamics simulation of the electrochemical interface between a graphite surface and the ionic liquid [BMIM][PF6] // Phys. Chem. Chem. Phys. 2009. Vol. 11. № 27. P. 5584-5590.

2. Kislenko S.A., Amirov R.H., Samoylov I.S. Influence of temperature on the structure and dynamics of the [BMIM][PF6] ionic liquid/graphite interface // Phys. Chem. Chem. Phys. 2010. V. 12. №37. P. 11245–11250.

3. Кисленко С.А., Самойлов И.С., Амиров Р.Х. Молекулярно-динамическое моделирование двойного слоя в ионной жидкости [BMIM][PF6] на поверхности графита // Физическое образование в вузах. 2009. Т. 15. № 1.

С. П25-П26.

Статьи в сборниках конференций:

1. Kislenko S.A., Samoilov I.S., Amirov R.H. Molecular dynamics simulation of the electrochemical interface between a graphite surface and the ionic liquid [BMIM][PF6] // In proc. “Physics of Extreme States of Matter – 2009”.

Chernogolovka. P. 182-185.

2. Кисленко С.А., Асиновский Э.И., Самойлов И.С. Молекулярно динамическое моделирование двойного слоя в ионной жидкости [BMIM][PF6] на поверхности кристалла графита // Сб. “Результаты фундаментальных исследований в области энергетики и их практическое значение”. 2008. Москва. С. 219-223.

Тезисы конференций:

1. Kislenko S.A., Samoylov I.S., Amirov R.H. Interfacial properties of the strongly coupled imidazolium ionic liquids: a molecular dynamics study // Theses of the XIII International Conference on Physics of Non-Ideal Plasmas. 2009.

September 13-18. Chernogolovka. Russia. P. 25.

2. Kislenko S.A., Samoilov I.S., Amirov R.H. Structure of the Electrochemical Interface Between Graphite Surface and Ionic Liquid [BMIM][PF6]: a Molecular Dynamics Study // Theses of the 3rd Congress on Ionic Liquids.

2009. May 31 – June 4. Cairns. Australia. P. З93.

3. Kislenko S.A., Samoilov I.S., Amirov R.H. Molecular dynamics simulation of the electrochemical interface between graphite surface and ionic liquid [BMIM][PF6] // XXIV International Conference on Interaction of Intense Energy Fluxes with Matter. March 1-6. 2009. Elbrus. Russia. P. 173-174.

4. Кисленко С.А., Самойлов И.С., Шейндлин А.Е. Молекулярно динамическое моделирование двойного слоя в ионной жидкости [BMIM][PF6] на поверхности графита // Тезисы XX Симпозиума «Современная химическая физика». 2008. 15-26 сентября. Туапсе. С. 214.

5. Кисленко С.А., Самойлов И.С., Асиновский Э.И. Атомистическое моделирование структуры и физико-химических свойств ионных жидкостей, заключенных в нанопоре // Тезисы конференции «Результаты фундаментальные исследования в области энергетики и их практическое значение». 2008. 24-26 марта. Москва. С. 118.

6. Kislenko S.A., Samoylov I.S., Asinovsky E.I. MD simulation of an electrochemical interface between nanoporous carbon and ionic liquid // Theses of the VII Voevodsky conference «Physics and chemistry of elementary chemical processes». 2007. June 25-28. Chernogolovka. P. 202-203.

7. Кисленко С.А., Асиновский Э.И., Самойлов И.С. Моделирование строения межфазной границы нанопористый углеродный электрод – ионная жидкость // Тезисы XXII международной конференции «Воздействие интенсивных потоков энергии на вещество». 2007. 1-6 марта. Эльбрус. С.

170-171.



 

Похожие работы:





 
2013 www.netess.ru - «Бесплатная библиотека авторефератов кандидатских и докторских диссертаций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.